Quark

Quark  ( q )
Proton som en struktur af to u-kvarker og en d-kvark
Forbindelse	fundamental partikel
En familie	fermion
Generation	der er kvarker af alle 3 generationer
Deltager i interaktioner	gravitationel [1] , svag , stærk , elektromagnetisk
Antipartikel	antikvark ( q )
Antal typer	6 [2] ( nedre , øvre , mærkelig , fortryllet , yndig , sand )
Teoretisk begrundet	M. Gell-Mann og uafhængigt af hinanden J. Zweig i 1964 [3]
Opdaget	SLAC (~1968)
kvantetal
Elektrisk ladning	Multiple e /3
farveladning	r, g, b
baryon nummer	1/3 [4]
Spin	½ [5] ħ
Mediefiler på Wikimedia Commons

Kvark  er en elementær partikel og en grundlæggende bestanddel af stof . Kvarker kombineres til sammensatte partikler kaldet hadroner , hvoraf de mest stabile er protoner og neutroner , komponenter af atomkerner [6] . Alt almindeligt observeret stof består af op-kvarker, ned-kvarker og elektroner . På grund af et fænomen kendt som farvebegrænsning forekommer kvarker aldrig isoleret; de kan kun findes inde i hadroner, som omfatter baryoner (såsom protoner og neutroner) og mesoner eller i kvark-gluon plasmaer [7] [8] [nb 1] . Af denne grund er der opnået meget information om kvarker fra observationer af hadroner.

Quarks har forskellige iboende egenskaber , herunder elektrisk ladning , masse , farveladning og spin . Disse er de eneste elementarpartikler i standardmodellen for partikelfysik , der deltager i alle fire fundamentale vekselvirkninger ( elektromagnetisk , gravitationel , stærk og svag ), såvel som de eneste kendte partikler, hvis elektriske ladninger er ikke heltals multipler elementær ladning .

Der er seks typer kvarker kendt som smag : op, ned , charme , mærkelig , sand og smuk [4] [9] . Op- og ned-kvarker har den laveste masse af enhver kvark. Tungere kvarker bliver hurtigt til op- og nedkvarker under partikelhenfald : overgang fra en tilstand med en højere masse til en tilstand med en lavere masse. På grund af dette har op- og nedkvarker en tendens til at være stabile og mest udbredte i universet , mens mærkelige, charmerende, ægte og smukke kvarker kun kan produceres ved højenergipartikelkollisioner (såsom dem, der involverer kosmiske stråler og i acceleratorer ) partikler ). For hver smag af en kvark er der en tilsvarende type antipartikel , kendt som en antikvark , som kun adskiller sig fra en kvark ved, at nogle af dens egenskaber (såsom elektrisk ladning) har samme størrelse, men modsat fortegn .

Kvarkmodellen blev uafhængigt foreslået af fysikerne Murray Gell-Mann og George Zweig i 1964 [10] [3] , som introducerede dem til fysikken som en del af et skema til at ordne hadronernes egenskaber, selvom der på det tidspunkt var lidt beviser for deres fysiske eksistens forud for eksperimenter med den dybt uelastiske spredning på Stanford Linac Center i 1968 [11] [12] . Eksperimenter med acceleratorprogrammet gav bevis for eksistensen af ​​alle seks varianter af kvarker. Den sande kvark, først opdaget i Fermi-laboratoriet i 1995, var den sidste, der blev opdaget [10] .

Klassifikation

Standardmodellen er det teoretiske grundlag, der beskriver alle kendte elementarpartikler . Denne model indeholder seks slags kvarker [ 13] ( q ): op ( u ), ned ( d ), mærkelig ( s ), charmed ( c ), dejlig ( b ) [14] og sand ( t ) [9 ] [15] . Kvarks antipartikler kaldes antikvarker og er angivet med en streg over symbolet for den tilsvarende kvark, såsom u for topantikvarken. Ligesom antistof generelt har antikvarker samme masse, middel levetid og spin som deres tilsvarende kvarker, men elektrisk ladning og andre ladninger har modsatte fortegn [16] .

Kvarker er partikler med spinen2 , altsåfermioneri overensstemmelse medPauli-sætningen om forbindelsen mellem spin og statistik. De adlyderPauli udelukkelsesprincippet, som siger, at ikke to identiske fermioner kan indtage den sammekvantetilstand. I modsætning tilbosoner(partikler med heltals spin), hvoraf et hvilket som helst antal kan være i samme tilstand[17]. I modsætning tilleptonerkvarkerender får dem til atinteragere stærkt. Som et resultat af tiltrækning mellem forskellige kvarker dannes sammensatte partikler kendt somhadroner[18]. Hypotesen om, at hver kvark har tre forskellige farvetilstande, blev uafhængigt af hinanden udtrykt i 1965 af de sovjetiske fysikereN. N. Bogolyubov,B. V. Struminsky,A. N. Tavkhelidzeog den amerikanskeM. Khan og japansk -I.. I 1964 udtrykte den amerikanske fysiker O. Grinberg en lignende hypotesei en anden form[19].

De kvarker, der bestemmer hadronernes kvanteantal, kaldes valenskvarker [20] ; desuden kan enhver hadron indeholde et ubestemt antal virtuelle par af kvarker og antikvarker, som kan fødes i kort tid ifølge usikkerhedsprincippet og danne et hav af kvarkpar , der ikke påvirker dets kvantetal [20] [21] . Der er to familier af hadroner: baryoner med tre valenskvarker og mesoner med en valenskvark og en antikvark [22] . De mest almindelige baryoner er protonen og neutronen, byggestenene i atomkernen [23] . Et stort antal hadroner er kendt ( liste over baryoner og liste over mesoner ), de fleste af dem adskiller sig i deres kvarksammensætning og egenskaber afhængigt af deres kvarker. Eksistensen af ​​eksotiske hadroner med et stort antal valenskvarker, såsom tetraquarks ( q q q q ) og pentaquarks ( q q q q q ), blev antaget helt fra begyndelsen af ​​kvarkmodellen [24] , men blev ikke opdaget. indtil begyndelsen af ​​det 21. århundrede [25] [ 26] [27] [28] .

Elementære fermioner er grupperet i tre generationer , der hver består af to leptoner og to kvarker. Den første generation inkluderer op- og ned-kvarkerne, den anden, de mærkelige og charme-kvarker, og den tredje, charme- og ægte kvarker. Alle søgninger efter fjerde generation af kvarker og andre elementære fermioner er mislykkedes [29] [30] , og der er stærke indicier for, at der ikke er mere end tre generationer [nb 2] [31] [32] [33] . Højere generation partikler har normalt mere masse og mindre stabilitet, hvilket får dem til at henfalde til lavere generation partikler gennem svage interaktioner . I naturen findes normalt kun førstegenerations (op og ned) kvarker. Tyngre kvarker kan kun dannes i højenergikollisioner (for eksempel i kollisioner med kosmiske stråler ) og hurtigt henfalde; dog menes de at have været til stede under de første brøkdele af et sekund efter Big Bang , hvor universet var i en ekstremt varm og tæt fase ( kvarkepoken ). Undersøgelser af tungere kvarker udføres under kunstigt skabte forhold, for eksempel i partikelacceleratorer [34] .

Med elektrisk ladning, masse, farveladning og smag er kvarker de eneste kendte elementarpartikler, der deltager i alle fire grundlæggende vekselvirkninger i moderne fysik: elektromagnetisme, tyngdekraft, stærk vekselvirkning og svag vekselvirkning [23] . Tyngdekraften er for svag til at være relevant for vekselvirkningerne mellem individuelle partikler, undtagen ved ekstremerne af energi ( Planck-energi ) og afstandsskalaer ( Planck-længde ). Men da der ikke er nogen succesfuld kvanteteori om tyngdekraft , er tyngdekraften ikke beskrevet af standardmodellen [13] [35] .

En mere fuldstændig oversigt over egenskaberne af de seks kvark-aromaer er præsenteret i tabel .

Historie

Kvarkmodellen blev uafhængigt foreslået af fysikerne Murray Gell-Man [36] og George Zweig [37] [38] i 1964 [10] . Forslaget kom kort efter, at Gell-Mann formulerede partikelklassificeringssystemet kendt som den ottefoldige vej i 1961 , eller i mere tekniske termer, SU(3) aromatiske symmetri , hvilket optimerede dets struktur [39] . Samme år udviklede fysiker Yuval Ne'eman uafhængigt et skema, der ligner den ottefoldede vej [40] [41] . Før kvarkmodellen var der andre modeller af hadroner. For eksempel beskrev Sakatas model med en basis bestående af både p, n, Λ og deres antipartikler alle mesoner og baryoner kendt på udgivelsestidspunktet [42] [43] . Goldhaber-modellen brugte p, n og Κ − [44] . Efterfølgende blev grundlaget udvidet til fire partikler (og fire antipartikler) [45] .

Under begyndelsen af ​​kvarkteorien omfattede " zoo af partikler " mange hadroner , blandt andre partikler. Gell-Mann og Zweig argumenterede for, at de ikke er elementære partikler, men består af kombinationer af kvarker og antikvarker. Deres model omfattede tre varianter af kvarker: op , ned og mærkelig , som de tilskrev egenskaber som spin og elektrisk ladning [36] [37] [38] . Fysiksamfundets første reaktion på dette forslag var blandet. Der var særlig kontrovers om, hvorvidt kvarken var en fysisk enhed eller blot en abstraktion, der blev brugt til at forklare begreber, der ikke var fuldt ud forstået på det tidspunkt [46] [47] .

Mindre end et år senere blev udvidelser af Gell-Mann-Zweig-modellen foreslået. Sheldon Glashow og James Bjorken forudsagde eksistensen af ​​en fjerde kvarksmag, som de kaldte charmed . Forøgelse af antallet af kvarker gjorde det muligt bedre at beskrive den svage kraft (mekanismen, der tillader kvarker at henfalde), udlignede antallet af kendte kvarker med antallet af kendte leptoner og antydede en masseformel, der korrekt reproducerede masserne af kendte mesoner [48] ​​.

I 1968 viste eksperimenter med dyb uelastisk spredning af højenergielektroner med protoner ved Stanford Linear Accelerator Center (SLAC), at protonen indeholder meget mindre punktlignende objekter og derfor ikke er en elementarpartikel [49] [11] [12] [50 ] . På det tidspunkt var fysikere tilbageholdende med at identificere disse objekter med kvarker, i stedet for at kalde dem " partons ", et udtryk opfundet af Richard Feynman [20] [51] [52] [53] . Objekter, der er blevet observeret ved SLAC, vil senere blive identificeret som op- og ned-kvarker, efterhånden som andre smagsstoffer opdages [54] .

Eksistensen af ​​den mærkelige kvark blev indirekte bekræftet af SLAC-spredningsforsøgene: ikke kun var den en nødvendig komponent i Gell-Mann og Zweig tre-kvarkmodellen, men den gav også en forklaring på kaon ( K ) og pion ( π ). ) — hadroner opdaget i kosmiske stråler i 1947 [55] .

I et papir fra 1970 præsenterede Glashow, Ioannis Iliopoulos og Luciano Maiani GIM -mekanismen (opkaldt efter deres initialer) for at forklare den eksperimentelle mangel på observation af smagsforandrende neutrale strømme . Denne teoretiske model krævede eksistensen af ​​den endnu uopdagede charmerede kvark [56] [57] . Antallet af formodede smagsvarianter af kvarker steg til de nuværende seks i 1973, da Makoto Kobayashi og Toshihide Maskawa bemærkede, at den eksperimentelle observation af CP-overtrædelse kunne forklares, hvis der var et andet par kvarker [nb 3] [58] .

Charm-kvarker blev produceret næsten samtidigt af to hold i november 1974 (se November Revolution ), det ene ved SLAC ledet af Burton Richter , og det andet ved Brookhaven National Laboratory ledet af Samuel Ting . Charmede kvarker er blevet observeret forbundet med charmerede antikvarker i mesoner. Begge sider tildelte to forskellige symboler, J og ψ , til den opdagede meson ; således blev den officielt kendt som J/ψ mesonen . Denne opdagelse overbeviste endelig det fysiske samfund om rigtigheden af ​​kvarkmodellen [53] .

I de efterfølgende år dukkede en række forslag op om at udvide kvarkmodellen til seks kvarker. Af disse blev begreberne " sand " og " pæn " for ekstra kvarker først introduceret i et papir fra 1975 af Haim Harari [59] [60] .

I 1977 observerede en gruppe videnskabsmænd fra Fermilab ledet af Leon Lederman skønhedskvarken [61] [62] . Dette var en stærk indikator for eksistensen af ​​en ægte kvark, da skønhedskvarken så ikke ville have nogen partner. Det var først i 1995, at den sande kvark endelig blev opdaget, også af CDF [63] og DØ [64] grupperne ved Fermilab [10] . Dens masse viste sig at være meget større end forventet [65] , næsten den samme som guldatomets [66] .

Beviser for eksistensen af ​​kvarker

På grund af den stærke krafts kontraintuitive egenskab  , indespærring  , er eksistensen af ​​kvarker ofte ikke triviel for en ikke-specialist: da de ikke kan ses i deres frie form, er det tvivlsomt, om de blot er en matematisk abstraktion [47] [ 67] .

Årsager til, at kvarker betragtes som rigtige objekter:

• I 1960'erne blev det klart, at alle talrige hadroner adlyder en mere eller mindre simpel klassifikation: de kombinerer sig selv i multipletter og supermultipletter . Med andre ord kræver beskrivelsen af ​​alle disse multipletter et meget lille antal ledige parametre. Det vil sige, at alle hadroner har et lille antal frihedsgrader : alle baryoner med samme spin har tre frihedsgrader, og alle mesoner har  to [68] [69] .
• Yderligere, når spin tages i betragtning, viste det sig, at hver sådan frihedsgrad kan tildeles spin ½, og desuden kan orbital momentum tildeles hvert par kvarker  - som om de var partikler, der kan rotere i forhold til hver Andet. Ud fra denne antagelse opstod der en sammenhængende forklaring på hele mangfoldigheden af ​​hadron-spind, såvel som deres magnetiske momenter [67] .
• Med opdagelsen af ​​nye partikler viste det sig desuden, at der ikke var behov for ændringer af teorien: hver ny hadron passede med succes ind i kvarkkonstruktionen uden nogen omarrangeringer (bortset fra tilføjelse af nye kvarker) [67] [70] .
• Hvordan kontrollerer man, at ladningen af ​​kvarker virkelig er fraktioneret? Kvarkmodellen forudsagde, at under udslettelse af en højenergielektron og positron ville der ikke blive født hadroner selv, men først kvark-antikvark-par, som derefter bliver til hadroner . Resultatet af at beregne forløbet af en sådan proces afhang direkte af ladningen af ​​de producerede kvarker. Eksperimentet bekræftede fuldt ud disse forudsigelser [71] .
• Med fremkomsten af ​​højenergiacceleratorernes æra blev det muligt at studere fordelingen af ​​momentum inde i for eksempel en proton. Det viste sig, at momentum i protonen ikke er ensartet fordelt, men er koncentreret i dele i separate frihedsgrader. Disse frihedsgrader blev kaldt partons (fra den engelske  del  - part). Desuden viste det sig, at partoner i den første tilnærmelse har spin ½ og samme ladninger som kvarker. Efterhånden som energien stiger, viste det sig, at antallet af partoner stiger, men et sådant resultat forventedes i kvarkmodellen ved superhøje energier [72] [73] .
• Med stigningen i acceleratorernes energi blev det også muligt at forsøge at slå en individuel kvark ud fra en hadron i en højenergikollision. Quarkteori gav klare forudsigelser om, hvordan resultaterne af sådanne kollisioner skulle se ud - i form af jetfly . Sådanne jetfly er faktisk blevet observeret eksperimentelt [67] .
• I højenergi- hadronkollisioner falder sandsynligheden for, at hadronerne spreder sig gennem en vinkel uden ødelæggelse, efterhånden som vinklen øges. Eksperimenter har bekræftet, at for eksempel for en proton er hastigheden nøjagtig den samme som forventet for et objekt bestående af tre kvarker [74] .
• Ved kollisioner af højenergiprotoner observeres udslettelse af en kvark af en proton med en antikvark af en anden proton eksperimentelt med dannelsen af ​​et myon-antimuon-par ( Drell-Yan-processen ) [75] .
• Kvarkmodellen ud fra et synspunkt om kvarkers interaktion med hinanden ved hjælp af gluoner forklarer godt opdelingen af ​​masser mellem medlemmerne af decuplet  —  —  — [76] .
• Kvarkmodellen forklarer godt opdelingen af ​​masser mellem [77] .
• Quark-modellen forudsiger for forholdet mellem protonens og neutronens magnetiske momenter en værdi , der er i god overensstemmelse med den eksperimentelle værdi på -1,47. For forholdet mellem de magnetiske momenter af en hyperon og en proton forudsiger kvarkteori værdien , hvilket også er i god overensstemmelse med den eksperimentelle værdi −0,29 ± 0,05 [78] .
• Der er også mange andre eksperimentelle bekræftelser af kvarkmodellen for hadronstruktur [79] .

Generelt kan man sige, at kvarkhypotesen og alt hvad der følger af den (især QCD ) er den mest konservative hypotese vedrørende strukturen af ​​hadroner, som er i stand til at forklare de tilgængelige eksperimentelle data. Forsøg på at undvære kvarker støder ind i vanskeligheder med beskrivelsen af ​​alle de talrige eksperimenter, der var meget naturligt beskrevet i kvarkmodellen. Kvarkmodellen blev anerkendt af fysiksamfundet i 1976 [80] .

Etymologi

I nogen tid kunne Gell-Mann ikke beslutte sig for den faktiske stavning af det udtryk, han havde til hensigt at introducere, før han fandt ordet kvark i James Joyces bog Finnegans Wake fra 1939 med linjen "Three quarks for Mr. Mark" [81] [ 82] :

– Tre kvarker til Muster Mark!
Sikker på, at han ikke har meget af en gøen
. Og enhver han har, er det hele ved siden af ​​mærket.

Der er en version af, at ordet quark  er et forældet engelsk ord, der betyder at kvække [83] , og linjerne citeret ovenfor om fuglekoret, der håner kong Mark af Cornwall i legenden om Tristan og Iseult [84] . Det er dog meget spekuleret, især i tysktalende dele af verden, at Joyce har taget ordet fra Quark [85] , et tysk ord af slavisk oprindelse, der betegner et mejeriprodukt [86] , men også er en dagligdags betegnelse for " trivielt vrøvl" [87] . Sagnet siger, at han hørte det, mens han rejste til Tyskland på bondemarkedet i Freiburg [88] [89] . Men nogle forfattere forsvarer den mulige tyske oprindelse af Joyces ord " kvark " [90] . Gell-Man uddybede navnet på kvarken i sin bog fra 1994 The Quark and the Jaguar [91 ] . Zweig foretrak navnet ace for partikelen  [ 92] som han teoretiserede, men Gell-Manns terminologi blev kendt efter at kvarkmodellen blev almindeligt accepteret [93] .

Kvarksmag har fået deres navne af flere grunde. Op- og ned-kvarkerne er opkaldt efter op- og ned-komponenterne i isospinet [94] . Mærkelige kvarker får deres navn, fordi de blev opdaget som komponenter af partikler fundet i kosmiske stråler mange år før kvarkmodellen blev foreslået; disse partikler blev betragtet som "mærkelige", fordi de havde en usædvanlig lang levetid [95] . Glashow, der foreslog charmekvarken med Bjorken, sagde: "Vi kaldte vores design for 'charm-kvarken', fordi vi var fascineret og tilfredse med den symmetri, den bragte til den subnukleare verden" [96] . Navnene "bund" og "top" [97] opfundet af Harari blev valgt, fordi de er "logiske partnere for op og ned kvarker" [59] [60] [95] . Alternative navne for bund- og topkvarker er henholdsvis "charm" og "sand" [101] , men disse navne er noget ude af brug [102] . Selvom "sandheden" (for den sande kvark) aldrig fangede, bliver acceleratorfaciliteter designet til at masseproducere lavere kvarker nogle gange omtalt som " smukke fabrikker " [103] .

Karakteristika

Elektrisk ladning

Kvarker har brøkværdier af elektrisk ladning - enten -en3eller +23 elementær elektrisk ladning (e), afhængig af smag. Up-, charm- og ægte kvarker (samlet omtalt som up-kvarker ) har en ladning på +23 e; dun-, mærkelig- og charmekvarker ( dunkvarker ) har en ladning −en3 e. Antikvarker har en ladning modsat deres tilsvarende kvarker; de øvre antikvarker har ladninger −23 e, og lavere antikvarker har ladninger +en3 e. Da den elektriske ladning af en hadron er summen af ​​ladningerne af dets kvarker, har alle hadroner heltalsladninger: kombinationen af ​​tre kvarker (baryoner), tre antikvarker (antibaryoner) eller en kvark og en antikvark (mesoner) resulterer altid i en heltalsladning [104] . For eksempel har de hadroniske bestanddele af atomkerner, neutroner og protoner, ladninger på henholdsvis 0 e og +1 e; neutronen består af to ned-kvarker og en op-kvark, mens protonen består af to op-kvarker og en ned-kvark [23] .

Spin

Spin er en iboende egenskab ved elementarpartikler, og dets retning er en vigtig grad af frihed . Nogle gange visualiseres det som rotation af et objekt omkring sin egen akse (deraf navnet " spin " fra det engelske  spin ), selvom dette koncept er noget fejlagtigt på subatomære skalaer, da det menes, at elementarpartikler har en punktform [105 ] .

Spintet er repræsenteret af en vektor, hvis længde måles i enheder af den reducerede Planck-konstant ħ . For kvarker kan måling af -komponenten af ​​spinvektoren langs en hvilken som helst akse kun give værdierne +ħ2eller -ħ2; af denne grund klassificeres kvarker som partikler med spinen2[106] . Komponenten af ​​spin langs en given akse - konventionelt z -aksen  - er ofte angivet med en pil op ↑ for værdien +en2og pil ned ↓ for værdi −en2, placeret efter duftsymbolet. For eksempel en op-kvark med spin +en2 z er betegnet som u↑ [107] .

Svag interaktion

En kvark med en smag kan kun ændre sig til en kvark med en anden smag gennem den svage kraft, en af ​​de fire grundlæggende kræfter i partikelfysikken. Ved at absorbere eller udsende en W-boson , kan enhver op-kvark (op, charme og t-kvark) blive til en hvilken som helst ned-kvark (ned, mærkelig og b-kvark) og omvendt. Denne smagstransformationsmekanisme forårsager den radioaktive proces med beta-henfald , hvor en neutron ( n ) "splittes" til en proton ( p ), en elektron ( f .−
) og en elektron antineutrino ( ν
e) (se figur). Dette sker, når en af ​​nedkvarkerne i neutronen ( u d ) henfalder til en op-kvark og udsender et virtuelt W−
en boson, der omdanner en neutron til en proton ( u d ). W−
bosonet henfalder derefter til en elektron og en elektron antineutrino [108] .

n	→	s	+	e−	+	v e	(Beta-forfald i hadronisk notation)
u d d	→	u u d	+	e−	+	v e	(Beta-forfald i kvarknotation)

Både beta-henfald og den omvendte proces med omvendt beta-henfald er almindeligt anvendt i medicinske applikationer såsom positronemissionstomografi (PET) [109] og neutrino-detektionseksperimenter [110] .

Selvom smagstransformationsprocessen er den samme for alle kvarker, foretrækker hver kvark at forvandle sig til en kvark af sin egen generation. De relative tendenser for alle smagstransformationer er beskrevet af en matematisk tabel kaldet Cabibbo-Kobayashi-Maskawa-matrixen (SKM-matrix). Under betingelsen om enhed er de omtrentlige værdier af elementerne i CKM-matricen [111] :

hvor V ij repræsenterer smagskvark i's tendens til at blive smagskvark j (eller omvendt) [nb 4] .

Der er en tilsvarende svag interaktionsmatrix for leptoner (højre side af W-bosonen i beta-henfaldsdiagrammet ovenfor) kaldet Pontecorvo-Maki-Nakagawa-Sakata-matrixen (PMNS-matrix) [112] . Sammen beskriver CKM- og PMNS-matricerne alle smagstransformationer, men relationerne mellem dem er endnu ikke klare [113] .

Stærk interaktion og farveladning

Ifølge kvantekromodynamik (QCD) har kvarker en egenskab kaldet farveladning . Der er tre typer farveladninger, konventionelt markeret blå , grøn og rød [nb 5] . Hver af dem er suppleret med en anti-farve-anti- blå , anti- grøn og anti- rød . Hver kvark bærer en farve, og hver antikvark bærer en antifarve [114] .

Systemet med tiltrækning og frastødning mellem kvarker ladet med forskellige kombinationer af de tre farver kaldes den stærke kraft , som medieres indirekte af partikler kendt som gluoner ; dette diskuteres i detaljer nedenfor. Teorien, der beskriver stærke interaktioner, kaldes kvantekromodynamik (QCD). En kvark, der vil have én farveværdi, kan danne et bundet system med en antikvark, der bærer den tilsvarende antifarve. Resultatet af tiltrækningen af ​​to kvarker vil være farveneutralitet: en kvark med en farveladning ξ plus en antikvark med en farveladning − ξ vil resultere i en farveladning på 0 (eller "hvid" farve) og dannelsen af ​​en meson . Dette er analogt med den additive farvemodel i basisoptik . Tilsvarende vil en kombination af tre kvarker, hver med forskellige farveladninger, eller tre antikvarker, hver med antifarveladninger, resultere i den samme "hvide" farveladning og dannelsen af ​​en baryon eller antibaryon [115] .

I moderne partikelfysik relaterer gauge symmetrier  , en type symmetrigruppe  , interaktioner mellem partikler (se Gauge-teorier ). Farve SU(3) (normalt forkortet SU(3) c ) er en målesymmetri, der relaterer farveladningen i kvarker og er den definerende symmetri for kvantekromodynamikken [116] . Ligesom fysikkens love ikke afhænger af, hvilke retninger i rummet, der er betegnet med x , y og z , og forbliver uændrede, hvis koordinatakserne drejes til en ny orientering, afhænger kvantekromodynamikkens fysik ikke af retningen i tre -dimensionelle farverum defineret på basis af blå, rød og grøn. SU(3) c farvetransformationer svarer til "rotationer" i farverum (som er komplekst rum ). Hver kvarksmag f , hver med undertyperne f B , f G , f R , svarende til kvarkernes farver [117] , danner en triplet: et tre-komponent kvantefelt , som transformeres i henhold til den fundamentale repræsentation af SU( 3) gruppe c [118] . Kravet om, at SU(3) c skal være lokal, det vil sige, at dens transformationer kan variere i rum og tid, definerer egenskaberne for den stærke interaktion. Dette indebærer især eksistensen af ​​otte typer gluoner , der fungerer som interaktionsbærere [116] [119] .

Masse

Der bruges to udtryk for massen af ​​en kvark: massen af ​​den nuværende kvark refererer til massen af ​​kvarken selv, og massen af ​​den konstituerende kvark refererer til massen af ​​den nuværende kvark plus massen af feltet af gluonpartikler , der omgiver det [120] . Disse masser har normalt meget forskellige betydninger. Det meste af hadronens masse kommer fra gluonerne, der binder kvarkerne sammen, ikke fra kvarkerne selv. Selvom gluoner i sagens natur er masseløse, har de en energi - bindingsenergien fra kvantekromodynamikken , som i høj grad påvirker den totale masse af en hadron (se masse i speciel relativitet ). For eksempel har en proton en masse på omkring 938  MeV/c 2 , hvoraf restmassen af ​​dens tre valenskvarker kun er omkring 9 MeV/c 2 ; det meste af resten kan tilskrives energien i gluonfeltet [121] [122] (se chiral symmetribrud ). Standardmodellen siger, at massen af ​​elementarpartikler bestemmes af Higgs-mekanismen , som er relateret til Higgs-bosonen . Der er håb om, at yderligere undersøgelser af årsagerne til den store masse af t-kvarken ~173 GeV/c 2 , som er næsten lig med massen af ​​guldatomet [121] [123] , kan give mere information om oprindelsen af massen af ​​kvarker og andre elementarpartikler [124] .

Størrelse

I QCD anses kvarker for at være punktobjekter med størrelse nul. Fra 2014 viser eksperimentelle data, at de ikke er mere end 10 −4 på størrelse med en proton, det vil sige mindre end 10 −19 meter [125] .

Egenskabstabel

Følgende tabel opsummerer hovedegenskaberne for de seks kvarker. Smags kvantetal ( isospin ( I 3 ), charme ( C ), mærkværdighed ( S , må ikke forveksles med spin), sandhed ( T ) og charme eller skønhed (B')) tildeles visse kvark-smag og betegner kvaliteterne af kvarksystemer og hadroner. Baryonnummer ( B ) er +en3kvarker, da baryoner består af tre kvarker. For antikvarker har den elektriske ladning ( Q ) og alle aromatiske kvantetal ( B , I 3 , C , S , T og B ′ ) det modsatte fortegn. Masse og totalt vinkelmoment ( J lig med spin for punktpartikler) ændrer ikke fortegn for antikvarker [4] .

Smag af kvarker [121] [4]

Partikel		Masse ( MeV / s 2 ) *	J	B	Q ( e )	jeg 3	C	S	T	B′	Antipartikel
Navn	Symbol										Navn	Symbol
Første generation
øvre [126] ( engelsk  op )	u	2,3 ± 0,7  ± 0,5	en2	+en3	+23	+en2	0	0	0	0	anti-øvre	u
lavere [126] ( engelsk  ned )	d	4,8 ± 0,5  ± 0,3	en2	+en3	−en3	−en2	0	0	0	0	anti-bund	d
Anden generation
charmeret [ 127 ] _ _	c	1275±25	en2	+en3	+23	0	+1	0	0	0	anticharmerede	c
strange [126] ( engelsk  strange )	s	95±5	en2	+en3	−en3	0	0	−1	0	0	antiunderligt	s
tredje generation
sandt [128] ( engelsk  top, sandhed )	t	173 210 ± 510 ± 710 *	en2	+en3	+23	0	0	0	+1	0	anti-sand	t
yndig [127] ( engelsk  bund, skønhed )	b	4180±30	en2	+en3	−en3	0	0	0	0	−1	anticharmerende	b

J  - total vinkelmomentum , B  - baryontal , Q  - elektrisk ladning ,
I 3  - isospin , C  - charme , S  - mærkelighed , T  - sandhed , B ′ = charme, skønhed.
* Betegnelser som 173 210 ± 510  ± 710, i tilfælde af t-kvarken, angiver to typer måleusikkerhed : den første usikkerhed er statistisk i naturen, og den anden er systematisk .

Interagerende kvarker

Som beskrevet i kvantekromodynamik er bærerne af den stærke kraft gluoner, masseløse vektormålebosoner . Hver gluon bærer en farveladning og en antifarveladning. I standardpartikelinteraktionsrammerne (en del af en mere generel formulering kendt som perturbationsteori ) udveksles gluoner konstant mellem kvarker gennem en virtuel proces med emission og absorption. Når en gluon overføres mellem kvarker, gennemgår begge en farveændring; for eksempel, hvis en rød kvark udsender en rød-anti-grøn gluon, så bliver den grøn, og hvis en grøn kvark absorberer en rød-anti-grøn gluon, så bliver den rød. Derfor, med en konstant ændring i farven på hver kvark, bevares deres stærke interaktion [129] [130] [131] .

Fordi gluoner bærer en farveladning, er de selv i stand til at udsende og absorbere andre gluoner. Dette forårsager asymptotisk frihed : Når kvarkerne nærmer sig hinanden, svækkes den kromodynamiske kraft mellem dem [132] . Omvendt, når afstanden mellem kvarker øges, øges styrken af ​​bindingen. Farvefeltet bliver spændt, som et elastikbånd, når det strækkes, og flere gluoner af den tilsvarende farve skabes spontant for at styrke feltet. Når en vis energitærskel overskrides , dannes der par af kvarker og antikvarker . Disse par binder sig til de adskillende kvarker, hvilket forårsager dannelsen af ​​nye hadroner. Dette fænomen er kendt som farvebegrænsende : kvarker optræder aldrig isoleret [133] [134] . Denne hadroniseringsproces finder sted, før højenergi-kollisionskvarkerne kan interagere på nogen anden måde. Den eneste undtagelse er t-kvarken, som kan henfalde, før den havderoniseret .

Et hav af kvarker

Hadroner indeholder sammen med valenskvarker ( q
v) der bidrager til kvantetal , virtuelle kvark-antikvark ( q q ) par kendt som havkvarker ( q )
s), der eksisterer i ret lang tid i partikler, der bevæger sig tæt på lysets hastighed [136] . Havkvarker dannes, når en hadrons farvefeltsgluon deler sig; denne proces fungerer også omvendt, da udslettelse af to havkvarker producerer en gluon. Resultatet er en konstant strøm af spaltning og gluonskabelse, i daglig tale kendt som "havet" [137] . Havkvarker er meget mindre stabile end deres valensmodstykker, og de har en tendens til at udslette hinanden inde i en hadron. På trods af dette kan havkvarker under visse omstændigheder haveronisere sig til baryon- eller mesonpartikler [138] .

Andre faser af kvarkstof

Under tilstrækkeligt ekstreme forhold kan kvarker bryde ud af bundne tilstande og forplante sig som termaliserede "frie" excitationer i et større medium. I løbet af den asymptotiske frihed svækkes den stærke kraft, når temperaturen stiger. Til sidst vil farvebegrænsningen faktisk blive brudt i et ekstremt varmt plasma af frit bevægende kvarker og gluoner. Denne teoretiske fase af stof kaldes kvark-gluon plasma [141] .

De nøjagtige betingelser, der er nødvendige for, at denne tilstand opstår, er ukendte og har været genstand for mange spekulationer og eksperimenter. Ifølge estimater er den nødvendige temperatur (1,90 ± 0,02)⋅10 12 K [142] . Selvom tilstanden af ​​fuldstændig frie kvarker og gluoner aldrig blev opnået (på trods af adskillige forsøg på CERN i 1980'erne og 1990'erne) [143] har nylige eksperimenter ved Relativistic Heavy Ion Collider givet bevis for, at væskelignende kvarkstof udviser "næsten perfekt" hydrodynamik [144] .

Kvark-gluon-plasmaet vil være karakteriseret ved en stor stigning i antallet af par af tungere kvarker i forhold til antallet af par af op- og ned-kvarker. Det menes, at universet i perioden op til 10 −6 sekunder efter Big Bang ( kvarkepoke ) var fyldt med kvark-gluon plasma, da temperaturen var for høj til stabiliteten af ​​hadroner [145] .

Givet tilstrækkelig høj baryontæthed og relativt lave temperaturer - måske sammenlignelige med dem i neutronstjerner  - forventes kvarkstof at degenerere til en Fermi-væske af svagt interagerende kvarker. Denne væske vil være karakteriseret ved kondensering af Cooper-par af farvekvarker, hvorved den lokale SU(3) c -symmetri brydes . Da kvark Cooper-par bærer en farveladning, vil en sådan fase af kvarkstof være farvesuperledende ; det vil sige, at en farveladning kan passere igennem den uden modstand [146] .

Åbne spørgsmål

Med hensyn til kvarker forbliver spørgsmål ubesvarede:

• hvorfor seks kvarker [147] ?
• hvorfor netop tre farver [148] ?
• hvorfor præcis tre generationer kvarker [149] [150] [151] [152] ? Dette spørgsmål er relateret til smagspuslespillet , som er den  nuværende standardmodels manglende evne til at forklare, hvorfor de frie parametre for modellens partikler har bestemte værdier, og hvorfor der er bestemte værdier for blandingsvinklerne i PMNS og CKM- matricer [153] [154] [155] .
• Er det en tilfældighed, at dette tal falder sammen med dimensionen af ​​rummet i vores verden [156] ?
• Hvor kommer en sådan spredning i kvarkmasser fra? [147] [157]
• hvad består kvarker af [158] ? (se Preons ) [3]
• hvordan kombineres kvarker til hadroner [159] ?

Men historien om hadroner og kvarker, samt symmetrien mellem kvarker og leptoner, rejser mistanken om, at kvarker i sig selv kan være sammensat af noget enklere. Arbejdsnavnet for de hypotetiske bestanddele af kvarker er præoner . Fra disse eksperimenters synspunkt er der hidtil ikke opstået nogen mistanke om kvarkers ikke-punktstruktur. Forsøg på at konstruere sådanne teorier bliver dog gjort uafhængigt af eksperimenter. Der er endnu ingen seriøse succeser i denne retning [160] .

En anden tilgang er at konstruere en Grand Unified Theory . Fordelen ved en sådan teori ville ikke kun være i at forene de stærke og elektrosvage interaktioner, men også i en samlet beskrivelse af leptoner og kvarker. Trods aktiv indsats er der endnu ikke konstrueret en sådan teori [161] .

Noter

Kommentarer

1. ↑ Der er også en teoretisk mulighed for eksistensen af ​​mere eksotiske faser af kvarkstof.
2. ↑ Hovedbeviset er baseret på bredden af ​​Z 0 bosonresonansen, som begrænser massen af ​​4. generations neutrinoer til mere end ~45 GeV/c 2 , hvilket vil være i stærk kontrast til neutrinoerne fra de tre andre generationer, hvis masser ikke kan overstige 2 MeV/c 2 .
3. ↑ CP-overtrædelse er et fænomen, der får svage kræfter til at opføre sig forskelligt, når venstre og højre vendes om (P-symmetri) og partikler erstattes af deres tilsvarende antipartikler (C-symmetri).
4. ↑ Den faktiske sandsynlighed for, at en kvark henfalder til en anden er en kompleks funktion af (blandt andre variabler) massen af ​​den henfaldende kvark, masserne af henfaldsprodukterne og det tilsvarende element i CKM-matricen. Denne sandsynlighed er direkte proportional (men ikke lig) med kvadratet af værdien (| V ij  | 2 ) af det tilsvarende element i matrixen CKM.
5. ↑ På trods af sit navn er farveladning ikke relateret til farvespektret af synligt lys.

Kilder

1. ↑ Den fantastiske verden inde i atomkernen Spørgsmål efter foredraget . Hentet 29. august 2014. Arkiveret fra originalen 15. juli 2015. (ubestemt)
2. ↑ Quarks og den ottefoldige vej . Hentet 10. juni 2015. Arkiveret fra originalen 18. december 2014. (ubestemt)
3. ↑ 1 2 3 QUARKS • Great Russian Encyclopedia . Hentet 4. juni 2016. Arkiveret fra originalen 23. april 2016. (ubestemt)
4. ↑ 1 2 3 4 Strikman, M.; Frankfurt, L. L. Quarks // Physical Encyclopedia  : [i 5 bind] / Kap. udg. A. M. Prokhorov . - M . : Soviet Encyclopedia , 1990. - T. 2: Kvalitetsfaktor - Magneto-optik. - 704 s. — 100.000 eksemplarer.  — ISBN 5-85270-061-4 .
5. ↑ QUARKS Quarkstruktur af hadroner . Hentet 30. august 2016. Arkiveret fra originalen 8. august 2014. (ubestemt)
6. ↑ Quark (subatomær partikel) , Quark (subatomær partikel) , < http://www.britannica.com/EBchecked/topic/486323/quark > . Hentet 29. juni 2008. . Arkiveret 7. maj 2015 på Wayback Machine 
7. ↑ R. Nave. Indespærring af kvarker . Hyperfysik . Georgia State University , Institut for Fysik og Astronomi. Hentet 29. juni 2008. Arkiveret fra originalen 27. april 2020. (ubestemt)
8. ↑ R. Nave. Taskemodel af Quark Confinement . Hyperfysik . Georgia State University , Institut for Fysik og Astronomi. Hentet 29. juni 2008. Arkiveret fra originalen 1. maj 2019. (ubestemt)
9. ↑ 1 2 R. Nave. Quarks . Hyperfysik . Georgia State University , Institut for Fysik og Astronomi. Hentet 29. juni 2008. Arkiveret fra originalen 27. april 2020. (ubestemt)
10. ↑ 1 2 3 4 Carithers, B. (1995). "Opdagelse af Top Quark" (PDF) . Strålelinje . 25 (3): 4-16. Arkiveret (PDF) fra originalen 2016-12-03 . Hentet 2008-09-23 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
11. ↑ 12 Bloom , ED (1969). "Højenergi-uelastisk e – p - spredning ved 6° og 10°". Fysiske anmeldelsesbreve . 23 (16): 930-934. Bibcode : 1969PhRvL..23..930B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.23.930 .
12. ↑ 1 2 Breidenbach, M. (1969). "Observeret opførsel af meget uelastisk elektron-protonspredning" . Fysiske anmeldelsesbreve . 23 (16): 935-939. Bibcode : 1969PhRvL..23..935B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.23.935 . Arkiveret fra originalen 2020-02-06 . Hentet 2022-05-31 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
13. ↑ 1 2 Emelyanov, 2007 , s. atten.
14. ↑ Kazakov, Dmitry. FAQ: Quarks (25. marts 2014). Hentet 30. juni 2022. Arkiveret fra originalen 30. juni 2022. (Russisk)
15. ↑ Kuznetsov, Sergey Ivanovich. Quarks og charme . http://ens.tpu.ru/ . Tomsk Polytekniske Universitet. Hentet 30. juni 2022. Arkiveret fra originalen 30. juni 2022. (Russisk)
16. ↑ Wong, SSM Introductory Nuclear Physics . — 2. - Wiley Interscience , 1998. - S. 30. - ISBN 978-0-471-23973-4 . Arkiveret 31. maj 2022 på Wayback Machine
17. ↑ Peacock, K.A. Kvanterevolutionen . - Greenwood Publishing Group , 2008. - S.  125 . — ISBN 978-0-313-33448-1 .
18. ↑ Emelyanov, 2007 , s. 19.
19. ↑ S. S. Gershtein. Hvad er en farveladning, eller hvilke kræfter binder kvarker  // Soros Educational Journal . - 2000. - Nr. 6 . - S. 78-84 .
20. ↑ 1 2 3 Okun, 1990 , s. 163.
21. ↑ Povh, B. Particles and Nuclei / Povh, B., Scholz, C., Rith, K. ... [ og andre ] . - Springer , 2008. - S. 98. - ISBN 978-3-540-79367-0 .
22. ↑ Afsnit 6.1. i Davies, PCW The Forces of Nature . - Cambridge University Press , 1979. - ISBN 978-0-521-22523-6 .
23. ↑ 1 2 3 Munowitz, M. Knowing . - Oxford University Press , 2005. - S.  35 . — ISBN 978-0-19-516737-5 .
24. ↑ Yao, W.-M. (2006). "Gennemgang af partikelfysik: Pentaquark Update" (PDF) . Journal of Physics G . 33 (1): 1-1232. arXiv : astro-ph/0601168 . Bibcode : 2006JPhG...33....1Y . DOI : 10.1088/0954-3899/33/1/001 . Arkiveret (PDF) fra originalen 2018-12-21 . Hentet 2022-05-31 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
25. ↑ S.-K. Choi (2008). "Observation af en resonanslignende struktur i π ±
    Ψ′ Massefordeling i eksklusiv B→K π±
    Ψ′ henfalder”. Fysiske anmeldelsesbreve . 100 (14). arXiv : 0708.1790 . Bibcode : 2008PhRvL.100n2001C . DOI : 10.1103/PhysRevLett.100.142001 . PMID  18518023 .
26. ↑ KEK . Belle opdager en ny type meson . Pressemeddelelse . Arkiveret fra originalen 22. januar 2009. Hentet 2022-06-29 .
27. ↑ Aaij, R. (2014). "Observation af resonanskarakteren i Z(4430) - tilstand". Fysiske anmeldelsesbreve . 112 (22): 222002. arXiv : 1404.1903 . Bibcode : 2014PhRvL.112v2002A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.112.222002 . PMID24949760 . _  
28. ↑ Aaij, R. (2015). "Observation af J/ψp-resonanser i overensstemmelse med Pentaquark-stater i Λ
    0b _→J/ψK − p Henfalder”. Fysiske anmeldelsesbreve . 115 (7): 072001. arXiv : 1507.03414 . Bibcode : 2015PhRvL.115g2001A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.115.072001 . PMID26317714  . _
29. ↑ Amsler, C.; et al. (2008). "Gennemgang af partikelfysik: b′ (4th Generation) Quarks, Searches for" (PDF) . Fysik bogstav B. 667 (1): 1-1340. Bibcode : 2008PhLB..667....1A . DOI : 10.1016/j.physletb.2008.07.018 . Arkiveret (PDF) fra originalen 2018-12-21 . Hentet 2022-05-31 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
30. ↑ Amsler, C.; et al. (2008). "Gennemgang af partikelfysik: t′ (4th Generation) Quarks, Searches for" (PDF) . Fysik bogstav B. 667 (1): 1-1340. Bibcode : 2008PhLB..667....1A . DOI : 10.1016/j.physletb.2008.07.018 . Arkiveret (PDF) fra originalen 2018-12-21 . Hentet 2022-05-31 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
31. ↑ Decamp, D.; et al. (1989). "Bestemmelse af antallet af lysneutrinoarter" (PDF) . Fysik bogstav B. 231 (4). Bibcode : 1989PhLB..231..519D . DOI : 10.1016/0370-2693(89)90704-1 . Arkiveret (PDF) fra originalen 2022-03-01 . Hentet 2022-05-31 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
32. ↑ Fisher, A. (1991). "Searching for the Beginning of Time: Cosmic Connection" . Populær Videnskab . 238 (4). Arkiveret fra originalen 2022-05-30 . Hentet 2022-05-31 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
33. ↑ Barrow, JD Singulariteten og andre problemer // Universets oprindelse. — Genoptryk. - Basic Books , 1997. - ISBN 978-0-465-05314-8 .
34. ↑ Perkins, D.H. Partikelastrofysik . - Oxford University Press , 2003. - S.  4 . - ISBN 978-0-19-850952-3 .
35. ↑ Emelyanov, 2007 , s. tyve.
36. ↑ 1 2 Gell-Mann, M. (1964). "En skematisk model af baryoner og mesoner". Fysik bogstaver . 8 (3): 214-215. Bibcode : 1964PhL.....8..214G . DOI : 10.1016/S0031-9163(64)92001-3 .
37. ↑ 1 2 Zweig, G. (1964). "En SU(3)-model for stærk interaktionssymmetri og dens brud" (PDF) . Arkiveret (PDF) fra originalen 2017-07-01 . Hentet 2022-05-31 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
38. ↑ 1 2 Zweig, G. (1964). "En SU(3)-model for stærk interaktionssymmetri og dens brud: II" . Arkiveret fra originalen 2017-10-03 . Hentet 2022-05-31 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
39. ↑ Gell-Mann, M. The Eightfold Way: A Theory of Strong Interaction Symmetry // The Eightfold Way / Gell-Mann, M.; Ne'eman, Y. - Westview Press , 2000. - S. 11. - ISBN 978-0-7382-0299-0 .
    Original: Gell-Mann, M. (1961). "Den ottefoldige måde: En teori om stærk interaktionssymmetri" . Synchrotron Laboratory Report CTSL-20 . California Institute of Technology . DOI : 10.2172/4008239 .
40. ↑ Ne'eman, Y. Derivation of Strong Interactions from Gauge Invariance // The Eightfold Way / M. Gell-Mann, Y. Ne'eman. - Westview Press , 2000. - ISBN 978-0-7382-0299-0 . Original tekst: Ne'eman, Y. (1961). "Afledning af stærke interaktioner fra måleinvarians". Kernefysik . 26 (2): 222. Bibcode : 1961NucPh..26..222N . DOI : 10.1016/0029-5582(61)90134-1 .
    
41. ↑ Olby, RC Companion to the History of Modern Science / Olby, RC, Cantor, GN. - Taylor & Francis , 1996. - S. 673. - ISBN 978-0-415-14578-7 .
42. ↑ Sakata, S. Om en sammensat model for nye partikler  // Progr. Theor. Phys.. - 1956. - T. 16 . - S. 686-688 . - doi : 10.1143/PTP.16.686 .
43. ↑ Kokkede, 1971 , s. 7.
44. ↑ Sudershan og Marshak, 1962 , s. 226.
45. ↑ Katayama, Y.; Matumoto, K.; Tanaka, S.; Yamada, E. Mulige forenede modeller af elementarpartikler med to neutrinoer  // Progr. Theor. Phys.. - 1962. - T. 28 . - S. 675-689 . - doi : 10.1143/PTP.28.675 .
46. ↑ Pickering, A. Constructing Quarks. — University of Chicago Press , 1984. — S. 114–125. - ISBN 978-0-226-66799-7 .
47. ↑ 1 2 Kokkede, 1971 , s. 29.
48. ↑ Bjorken, BJ (1964). "Elementære partikler og SU(4)". Fysik bogstaver . 11 (3): 255-257. Bibcode : 1964PhL....11..255B . DOI : 10.1016/0031-9163(64)90433-0 .
49. ↑ Kokkede, 1971 , s. tyve.
50. ↑ Friedman, JI Vejen til Nobelprisen . Huế Universitet . Dato for adgang: 29. september 2008. Arkiveret fra originalen 25. december 2008.  (ubestemt)
51. ↑ Feynman, R.P. (1969). "Very High-Energy Collisions of Hadrons" (PDF) . Fysiske anmeldelsesbreve . 23 (24): 1415-1417. Bibcode : 1969PhRvL..23.1415F . DOI : 10.1103/PhysRevLett.23.1415 . Arkiveret (PDF) fra originalen 2021-01-11 . Hentet 2022-05-31 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
52. ↑ Kretzer, S. (2004). "CTEQ6 Parton Distributions med Heavy Quark Mass Effects". Fysisk gennemgang D. 69 (11). arXiv : hep-ph/0307022 . Bibcode : 2004PhRvD..69k4005K . DOI : 10.1103/PhysRevD.69.114005 .
53. ↑ 1 2 Griffiths, DJ Introduktion til elementære partikler . - John Wiley & Sons , 1987. - S.  42 . - ISBN 978-0-471-60386-3 .
54. ↑ Peskin, ME An Introduction to Quantum Field Theory  / Peskin, ME, Schroeder, DV. — Addison–Wesley , 1995. — S.  556 . - ISBN 978-0-201-50397-5 .
55. ↑ Ezhela, VV Partikelfysik. - Springer , 1996. - S. 2. - ISBN 978-1-56396-642-2 .
56. ↑ Glashow, S. L. (1970). "Svage interaktioner med Lepton-Hadron symmetri". Fysisk gennemgang D. 2 (7): 1285-1292. Bibcode : 1970PhRvD...2.1285G . DOI : 10.1103/PhysRevD.2.1285 .
57. ↑ Griffiths, DJ Introduktion til elementære partikler . - 1987. - ISBN 978-0-471-60386-3 .
58. ↑ Kobayashi, M. (1973). "CP-overtrædelse i den renormaliserbare teori om svag interaktion". Fremskridt for teoretisk fysik . 49 (2): 652-657. Bibcode : 1973PThPh..49..652K . DOI : 10.1143/PTP.49.652 .
59. ↑ 1 2 Harari, H. (1975). "En ny Quark-model for hadroner". Fysik bogstav B. 57 (3). Bibcode : 1975PhLB...57..265H . DOI : 10.1016/0370-2693(75)90072-6 .
60. ↑ 1 2 Staley, K. W. The Evidence for the Top Quark . - Cambridge University Press , 2004. - S. 31-33. — ISBN 978-0-521-82710-2 . Arkiveret 31. maj 2022 på Wayback Machine
61. ↑ Herb, SW; et al. (1977). "Observation af en Dimuon-resonans ved 9,5 GeV i 400-GeV proton-kernekollisioner." Fysiske anmeldelsesbreve . 39 (5). Bibcode : 1977PhRvL..39..252H . DOI : 10.1103/PhysRevLett.39.252 .
62. ↑ Bartusiak, M. A Positron ved navn Priscilla . - National Academies Press , 1994. - S.  245 . - ISBN 978-0-309-04893-4 .
63. ↑ Abe, F.; et al. (1995). "Observation af Top Quark Production i p p kollisioner med Collider Detector på Fermilab." Fysiske anmeldelsesbreve . 74 (14): 2626-2631. arXiv : hep-ex/9503002 . Bibcode : 1995PhRvL..74.2626A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.74.2626 . PMID 10057978 .  
64. ↑ Abachi, S.; et al. (1995). "Observation af Top Quark". Fysiske anmeldelsesbreve . 74 (14): 2632-2637. arXiv : hep-ex/9503003 . Bibcode : 1995PhRvL..74.2632A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.74.2632 . PMID 10057979 .  
65. ↑ Staley, K. W. The Evidence for the Top Quark . - Cambridge University Press , 2004. - S.  144 . — ISBN 978-0-521-82710-2 .
66. ↑ Ny præcisionsmåling af topkvarkmasse . Brookhaven National Laboratory News (2004). Hentet 3. november 2013. Arkiveret fra originalen 5. marts 2016. (ubestemt)
67. ↑ 1 2 3 4 Sopov .
68. ↑ Sopov, A.V. Quark model af hadroner . http://nuclphys.sinp.msu.ru/ . Hentet 2. juli 2022. Arkiveret fra originalen 2. februar 2020. (Russisk)
69. ↑ Close, 1982 , s. fjorten.
70. ↑ Kazakov, Dmitry. Quarks . https://postnauka.ru/ . PostNauka (2013). Hentet 2. juli 2022. Arkiveret fra originalen 22. juni 2021. (Russisk)
71. ↑ Close, 1982 , s. 246.
72. ↑ Belitsky, A.V.; Radyushkin, AV Optrævling af hadronstruktur med generaliserede partonfordelinger  , Phys. Rept. - 2005. - Nr. 418 . - S.  1 -387. - arXiv : hep-ph/0504030 . arXiv : hep-ph/0504030
73. ↑ Nikitin, Rosenthal, 1980 , s. 23.
74. ↑ Elements - Science News: ALICE-resultater om proton-antiproton-asymmetri satte en stopper for langvarig strid Arkiveret 3. februar 2012 på Wayback Machine
75. ↑ Close, 1982 , s. 306.
76. ↑ Close, 1982 , s. 369.
77. ↑ Close, 1982 , s. 379.
78. ↑ Kokkede, 1971 , s. 116.
79. ↑ Akhiezer A.I. , Rekalo M.P. Quark-model og hadron-interaktionsprocesser // Problems of Theoretical Physics. Samling dedikeret til Nikolai Nikolaevich Bogolyubov i forbindelse med hans 60-års fødselsdag. - M., Nauka , 1969. - Oplag 4000 eksemplarer. — c. 197-216
80. ↑ Quarks - et halvt århundrede Aleksey Levin "Trinity option" nr. 11 (155), 3. juni 2014 Fra mistillid til accept . Hentet 15. juli 2017. Arkiveret fra originalen 30. november 2018. (ubestemt)
81. ↑ Gerstein, S. S. Hvad er farveladning, eller hvilke kræfter binder kvarker . Soros Educational Journal (2000). Hentet 2. juli 2022. Arkiveret fra originalen 14. januar 2017. (Russisk)
82. ↑ Joyce, J. Finnegans Wake . - Penguin Books , 1982. - S.  383 . — ISBN 978-0-14-006286-1 .
83. ↑ The American Heritage Dictionary of the English Language . Arkiveret fra originalen 2021-01-26 . Hentet 2020-10-02 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
84. ↑ Crispi, L. How Joyce Wrote Finnegans Wake. A Chapter-by-Chapter Genetic Guide / Crispi, L., Slote, S.. - University of Wisconsin Press , 2007. - S. 345. - ISBN 978-0-299-21860-7 .
85. ↑ Fritzsch, H. Das absolut Unveränderliche. Die letzten Ratsel der Physik. - Piper Verlag , 2007. - S. 99. - ISBN 978-3-492-24985-0 .
86. ↑ Pronk-Tiethoff, S. De germanske låneord i protoslavisk . - Rodopi , 2013. - S. 71. - ISBN 978-9401209847 . Arkiveret 31. maj 2022 på Wayback Machine
87. ↑ "Hvad har 'Quark' med Finnegans Wake at gøre?" . Merriam Webster . Arkiveret fra originalen 2018-06-27 . Hentet 2018-01-17 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
88. ↑ Quarks sind so real wie der Papst (16. september 2020). Hentet 2. oktober 2020. Arkiveret fra originalen 3. oktober 2020. (ubestemt)
89. ↑ Beck, H. Alles Quark? Die Mythen der Physiker og James Joyce . Litteraturportal Bayern (2. februar 2017). Hentet 2. oktober 2020. Arkiveret fra originalen 3. marts 2021. (ubestemt)
90. ↑ Gillespie, GEP Hvorfor Joyce er og ikke er ansvarlig for Quark in Contemporary Physics . Paper om Joyce 16 . Hentet 17. januar 2018. Arkiveret fra originalen 17. januar 2018. (ubestemt)
91. ↑ Gell-Mann, M. The Quark and the Jaguar: Adventures in the Simple and the Complex. - Henry Holt og Co , 1995. - S. 180. - ISBN 978-0-8050-7253-2 .
92. ↑ Gerstein, 2000 .
93. ↑ Gleick, J. Genius: Richard Feynman og moderne fysik. - Little Brown and Company , 1992. - S. 390. - ISBN 978-0-316-90316-5 .
94. ↑ Sakurai, JJ Modern Quantum Mechanics . — Addison–Wesley , 1994. — S.  376 . - ISBN 978-0-201-53929-5 .
95. ↑ 12 Perkins, D.H. Introduktion til højenergifysik . - Cambridge University Press , 2000. - S.  8 . — ISBN 978-0-521-62196-0 .
96. ↑ Riordan, M. The Hunting of the Quark: A True Story of Modern Physics . — Simon & Schuster , 1987. — S.  210 . - ISBN 978-0-671-50466-3 .
97. ↑ Zee, 2009 , s. 429.
98. ↑ Rolnick, WB Remnants of the Fall: Revelations Of Particle Secrets . - World Scientific , 2003. - S.  136 . — «quark keats sandhed skønhed.». — ISBN 978-9812380609 .
99. ↑ Mee, N. Higgs Force: Cosmic Symmetry Shattered . - Quantum Wave Publishing, 2012. - ISBN 978-0957274617 . Arkiveret 30. maj 2022 på Wayback Machine
100. ↑ Gooden, P. Må vi låne dit sprog?: Hvordan engelsk stjæler ord fra hele verden . - Leder af Zeus, 2016. - ISBN 978-1784977986 . Arkiveret 30. maj 2022 på Wayback Machine
101. ↑ De engelske "skønhed" og "sandhed" står i kontrast i de sidste linjer i Keats ' digt fra 1819 " Ode to a Grecian Vase " og kan have været oprindelsen til navnene. [98] [99] [100]
102. ↑ Close, F. The New Cosmic Onion. - CRC Press , 2006. - S. 133. - ISBN 978-1-58488-798-0 .
103. ↑ Volk, JT Letter of Intent for a Tevatron Beauty Factory (1987). Hentet 31. maj 2022. Arkiveret fra originalen 11. april 2016. (ubestemt)
104. ↑ . Quigg, C. Partikler og standardmodellen // Den nye fysik for det 21. århundrede  / G. Fraser. - Cambridge University Press , 2006. - S.  91 . - ISBN 978-0-521-81600-7 .
105. ↑ Standardmodellen for partikelfysik . BBC (2002). Hentet 19. april 2009. Arkiveret fra originalen 14. februar 2009. (ubestemt)
106. ↑ Close, F. The New Cosmic Onion. - CRC Press , 2006. - S. 80–90. — ISBN 978-1-58488-798-0 .
107. ↑ Lincoln, D. Understanding the Universe . - World Scientific , 2004. - ISBN 978-981-238-705-9 .
108. ↑ Svage interaktioner . Virtuelt besøgscenter . Stanford Linear Accelerator Center (2008). Dato for adgang: 28. september 2008. Arkiveret fra originalen 23. november 2011. (ubestemt)
109. ↑ Dilworth, JR; Pascu, S.I. (2018). "Kemien ved PET-billeddannelse med zirconium-89". Chemical Society Anmeldelser . 47 (8): 2554-2571. DOI : 10.1039/C7CS00014F . PMID  29557435 .
110. ↑ Arns, Robert G. (2001-09-01). "Opdagelse af neutrinoen" . Fysik i perspektiv ]. 3 (3): 314-334. Bibcode : 2001PhP.....3..314A . DOI : 10.1007/PL00000535 . ISSN 1422-6944 . S2CID 53488480 .  
111. ↑ Nakamura, K.; et al. (2010). "Gennemgang af partikelfysik: CKM Quark-Mixing Matrix" (PDF) . Journal of Physics G . 37 (7A). Bibcode : 2010JPhG...37g5021N . DOI : 10.1088/0954-3899/37/7A/075021 . Arkiveret (PDF) fra originalen 2018-07-14 . Hentet 2022-05-31 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
112. ↑ Maki, Z. (1962). "Bemærkninger om den forenede model af elementarpartikler". Fremskridt for teoretisk fysik . 28 (5). Bibcode : 1962PThPh..28..870M . DOI : 10.1143/PTP.28.870 .
113. ↑ Chauhan, BC (2007). "Quark-Lepton komplementaritet, neutrino og standardmodeldata forudsiger θ PMNS
     13= 9++1
     −−2 ° ". European Physical Journal . C50 (3): 573-578. arXiv : hep-ph/0605032 . Bibcode : 2007EPJC...50..573C . DOI : 10.1140/epjc/s10052-007-0212-z .
114. ↑ Nave, R. Farvekraften . Hyperfysik . Georgia State University , Institut for Fysik og Astronomi. Hentet 26. april 2009. Arkiveret fra originalen 20. august 2007. (ubestemt)
115. ↑ Schumm, B. A. Deep Down Things . - 2004. - S.  131-132 . - ISBN 978-0-8018-7971-5 .
116. ↑ 1 2 del III af Peskin, Michael E.; Schroeder, Daniel V. En introduktion til kvantefeltteori . — Addison–Wesley , 1995. — ISBN 978-0-201-50397-5 .
117. ↑ Icke, V. Symmetriens kraft . - Cambridge University Press , 1995. - ISBN 978-0-521-45591-6 .
118. ↑ Han, MY A Story of Light . - World Scientific , 2004. - ISBN 978-981-256-034-6 .
119. ↑ Quantum Chromodynamik (fysik) , Quantum Chromodynamik (fysik) , < http://www.britannica.com/EBchecked/topic/486191/quantum-chromodynamics#ref=ref892183 > . Hentet 12. maj 2009. . Arkiveret 9. december 2010 på Wayback Machine 
120. ↑ Watson, A. Quantum Quark . - Cambridge University Press , 2004. - S.  285-286 . - ISBN 978-0-521-82907-6 .
121. ↑ 1 2 3 Oliven, KA; et al. (2014). "Gennemgang af partikelfysik". Kinesisk fysik C. 38 (9): 1-708. Bibcode : 2014ChPhC..38i0001O . DOI : 10.1088/1674-1137/38/9/090001 . PMID 10020536 .  
122. ↑ Weise, W. Quarks and Nuclei / Weise, W., Green, A.M. - World Scientific , 1984. - S. 65–66. - ISBN 978-9971-966-61-4 .
123. ↑ McMahon, D. Kvantefeltteori afmystificeret . — McGraw–Hill , 2008. — S.  17 . — ISBN 978-0-07-154382-8 .
124. ↑ Roth, SG Precision Electroweak Physics at Electron-Positron Colliders. - Springer , 2007. - P. VI. - ISBN 978-3-540-35164-1 .
125. ↑ Smaller than Small: Looking for Something New With the LHC af Don Lincoln PBS Nova blog 28. oktober 2014 . PBS . Hentet 31. maj 2022. Arkiveret fra originalen 14. september 2018. (ubestemt)
126. ↑ 1 2 3 Davis, 1989 , s. 47.
127. ↑ 1 2 Davis, 1989 , s. 49.
128. ↑ Davis, 1989 , s. halvtreds.
129. ↑ Feynman, RP QED: The Strange Theory of Light and Matter. — 1. — Princeton University Press , 1985. — S.  136–137 . - ISBN 978-0-691-08388-9 .
130. ↑ Veltman, M. Facts and Mysteries in Elementary Particle Physics . - World Scientific , 2003. - S.  45-47 . — ISBN 978-981-238-149-1 .
131. ↑ Wilczek, F. Fantastic Realities  / Wilczek, F., Devine, B.. - World Scientific , 2006. - S.  85 . - ISBN 978-981-256-649-2 .
132. ↑ Wilczek, F. Fantastic Realities / Wilczek, F., Devine, B.. - World Scientific , 2006. - S. 400ff. - ISBN 978-981-256-649-2 .
133. ↑ Veltman, M. Facts and Mysteries in Elementary Particle Physics . - World Scientific , 2003. - S.  295-297 . — ISBN 978-981-238-149-1 .
134. ↑ T. Yulsman. oprindelse. - CRC Press , 2002. - ISBN 978-0-7503-0765-9 .
135. ↑ Ivanov, Igor. Den 20 år gamle gåde om protonens antikvarkstruktur er blevet løst . https://elementy.ru/ (1. marts 2021). Hentet: 2. juli 2022. (Russisk)
136. ↑ Steinberger, J. At lære om partikler . - Springer , 2005. - S.  130 . - ISBN 978-3-540-21329-1 .
137. ↑ Wong, C.-Y. Introduktion til højenergi-tunge-ion-kollisioner. - World Scientific , 1994. - S. 149. - ISBN 978-981-02-0263-7 .
138. ↑ Rüester, SB (2005). "Fasediagrammet for neutral Quark Natter: Selvkonsekvent behandling af kvarkmasser." Fysisk gennemgang D. 72 (3). arXiv : hep-ph/0503184 . Bibcode : 2005PhRvD..72c4004R . DOI : 10.1103/PhysRevD.72.034004 .
139. ↑ Alford, M.G. (2008). "Farvesuperledningsevne i tæt kvarkstof". Anmeldelser af moderne fysik . 80 (4): 1455-1515. arXiv : 0709.4635 . Bibcode : 2008RvMP...80.1455A . DOI : 10.1103/RevModPhys.80.1455 .
140. ↑ Mrowczynski, S. (1998). Quark-Gluon Plasma. Acta Physica Polonica B. 29 (12). arXiv : nucl-th/9905005 . Bibcode : 1998AcPPB..29.3711M .
141. ↑ Fodor, Z. (2004). "Kritisk punkt for QCD ved endelig T og μ, gitterresultater for fysiske kvarkmasser." Journal of High Energy Physics . 2004 (4). arXiv : hep-lat/0402006 . Bibcode : 2004JHEP...04..050F . DOI : 10.1088/1126-6708/2004/04/050 .
142. ↑ Heinz, U. & Jacob, M. (2000), Evidence for a New State of Matter: An Assessment of the Results from the CERN Lead Beam Program, arΧiv : nucl -th/0002042 . 
143. ↑ RHIC-forskere serverer "perfekt" væske . Brookhaven National Laboratory (2005). Hentet 22. maj 2009. Arkiveret fra originalen 15. april 2013. (ubestemt)
144. ↑ Yulsman, T. Origins: The Quest for Our Cosmic Roots. - CRC Press , 2002. - S. 75. - ISBN 978-0-7503-0765-9 .
145. ↑ Sedrakian, A. Pairing in Fermionic Systems  / Sedrakian, A., Clark, JW. - World Scientific , 2007. - S.  2-3 . — ISBN 978-981-256-907-3 .
146. ↑ 1 2 Weinberg, 2020 , s. 36.
147. ↑ Ginzburg I.F. "Uløste problemer i fundamental fysik" UFN 179 525-529 (2009) . Hentet 10. marts 2011. Arkiveret fra originalen 12. november 2011. (ubestemt)
148. ↑ Weinberg, 2020 , s. 56.
149. ↑ Zee, 2009 , s. 427-428.
150. ↑ Emelyanov, 2007 , s. elleve.
151. ↑ Daviau, Bertrand, 2015 , s. 99.
152. ↑ Feruglio, Ferruccio (august 2015). Stykker af smagspuslespillet . European Physical Journal C. 75 (8) : 373. arXiv : 1503.04071 . Bibcode : 2015EPJC...75..373F . DOI : 10.1140/epjc/s10052-015-3576-5 . ISSN  1434-6044 . PMC  4538584 . PMID26300692  . _
153. ↑ Babu, K.S.; Mohapatra, R.N. (1999-09-27). "Supersymmetri, lokal horisontal forening og en løsning på smagspuslespillet" . Fysiske anmeldelsesbreve . 83 (13): 2522-2525. arXiv : hep-ph/9906271 . Bibcode : 1999PhRvL..83.2522B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.83.2522 . S2CID  1081641 .
154. ↑ Alonso, Rodrigo; Carmona, Adrian; Dillon, Barry M.; Kamenik, Jernej F.; Camalich, Jorge Martin; Zupan, Jure (2018-10-16). "En urværksløsning på smagspuslespillet" . Journal of High Energy Physics ]. 2018 (10): 99. arXiv : 1807.09792 . Bibcode : 2018JHEP...10..099A . DOI : 10.1007/JHEP10(2018)099 . ISSN 1029-8479 . S2CID 119410222 .  
155. ↑ Daviau, Bertrand, 2015 , s. 155.
156. ↑ Blumhofer, A.; Hutter, M. (1997). "Familiestruktur fra periodiske løsninger af en forbedret mellemrumsligning." Kernefysik . B484 (1): 80-96. Bibcode : 1997NuPhB.484...80B . CiteSeerX  10.1.1.343.783 . DOI : 10.1016/S0550-3213(96)00644-X .
157. ↑ Baez, John C. Open Questions in Physics  //  Usenet Physics FAQ. University of California, Riverside: Institut for Matematik. - 2011. - 7. marts. Arkiveret fra originalen den 4. juni 2011.
158. ↑ Ivanov, Igor. ALICE-detektoren studerer subtile virkninger i hadronproduktion . Komplekse problemstillinger i elementær partikelfysik (2. august 2013). Hentet 9. august 2013. Arkiveret fra originalen 30. august 2013. (ubestemt)
159. ↑ D'Souza, IA Preons: Models of Leptons, Quarks and Gauge Bosons as Composite Objects / IA D'Souza, CS Kalman. - World Scientific , 1992. - ISBN 978-981-02-1019-9 .
160. ↑ Okun, 1990 , s. 243-255.

Litteratur

På russisk

• Bogolyubov N.N. , Logunov A.A. , Oksak A.I., Todorov I.T. Generelle principper for kvantefeltteori. Moskva : Nauka ,1987 - 616 s.
• Weinberg, S. Det stadig ukendte univers. Tanker om fysik, kunst og videnskabens krise / Pr. fra engelsk. - M. : Alpina faglitteratur, 2020. - 330 s. - ISBN 978-5-00139-096-1 .
• Glashow, S. Quarks med farve og smag  // Fysisk . - 1976. - T. 119 . - S. 715-734 . - doi : 10.3367/UFNr.0119.197608e.0715 .
• Davis, P. Superpower. Jagten på en samlet naturteori / Per. fra engelsk / red. og med forord. E. M. Leykina. — M .: Mir, 1989. — 272 s. — ISBN 5-03-000546-3 .
• Emelyanov, V. M. Standardmodel og dens udvidelser. - M. : Fizmatlit, 2007. - 584 s. — ISBN 978-5-9221-0830-0 .
• Zee E. Kvantefeltteori i en nøddeskal. - Izhevsk: RHD, 2009. - 632 s. — ISBN 978-5-93972-770-9 .
• Luk F. Quarks og partons. Introduktion til teori .. - M . : Mir, 1982. - 438 s.
• Kokkede Ya. Teori om kvarker. - M . : Mir, 1971. - 341 s.
• Sudershan, E.; Marshak, R. Introduktion til elementær partikelfysik. - Forlag for udenlandsk litteratur, 1962. - 236 s.
• Nambu Y. Quarks. — M .: Mir , 1984. — 225 s.
• Nikitin Yu. P., Rozental IL Højenergikernefysik. — M .: Atomizdat , 1980. — 232 s.
• Okun, L. B. Leptoner og kvarker. - 2. udg. - M . : Nauka , 1990. - 346 s. — ISBN 5-02-014027-9 .

På engelsk

• Ali, A.; Kramer, G. (2011). "JETS og QCD: En historisk gennemgang af opdagelsen af ​​Quark og Gluon Jets og dens indvirkning på QCD." European Physical Journal H. 36 (2): 245. arXiv : 1012.2288 . Bibcode : 2011EPJH...36..245A . doi : 10.1140/ epjh /e2011-10047-1 . S2CID  54062126 .
• Bowley, R.; Copeland, E. Quarks . Tres symboler . Brady Haran fra University of Nottingham. (ubestemt)
• Daviau, Claude; Bertrand, Jacques. Standardmodellen for kvantefysik i Clifford Algebra. - Singapore: World Scientific, 2015. - 240 s. — ISBN 978-981-4719-86-5 .
• Griffiths, DJ Introduktion til elementære partikler. — 2. — Wiley–VCH , 2008. — ISBN 978-3-527-40601-2 .
• Hughes, I.S. Elementærpartikler . — 2. - Cambridge University Press , 1985. - ISBN 978-0-521-26092-3 .
• Oerter, R. Teorien om næsten alt: Standardmodellen, den moderne fysiks ubesungne triumf . - Pi Press , 2005. - ISBN 978-0-13-236678-6 .
• Pickering, A. Constructing Quarks: A Sociological History of Particle Physics. - The University of Chicago Press , 1984. - ISBN 978-0-226-66799-7 .
• Povh, B. Partikler og kerner: En introduktion til de fysiske begreber. - Springer-Verlag , 1995. - ISBN 978-0-387-59439-2 .
• Riordan, M. The Hunting of the Quark: A True Story of Modern Physics . - Simon & Schuster , 1987. - ISBN 978-0-671-64884-8 .
• Schumm, BA Deep Down Things: The Breathtaking Beauty of Particle Physics . - Johns Hopkins University Press , 2004. - ISBN 978-0-8018-7971-5 .
• Jean Letessier, Johann Rafelski, T. Ericson, PY Landshoff. Hadroner og Quark-Gluon Plasma. - Cambridge University Press, 2002. - 415 s. — ISBN 9780511037276 .

Links

• Foredrag af Murray Gell-Mann, Nobelprisen i fysik 1969
• Foredrag af Burton Richter, Nobelprisen i fysik 1976
• Foredrag af Samuel Si Ting, 1976 Nobelprisen i fysik
• Foredrag af Makoto Kobayashi, Nobelprisen i fysik 2008
• Foredrag af Toshihide Maskawa, Nobelprisen i fysik 2008
• Topkvarken og Higgs-partiklen TA Heppenheimer  — Beskrivelse af CERN -eksperimentet med at tælle kvarkfamilier.

• Eksperimentel information om Quarks Arkiveret 10. marts 2008 på Wayback Machine på Particle Data Groups websted.

Ordbøger og encyklopædier	Fantastisk norsk Stor russer Britannica (online) Treccani
I bibliografiske kataloger BNF : 11941539b GND : 4048005-7 J9U : 987007550891605171 LCCN : sh85109479 , sh85109479 NDL : 01215059 NKC : ph122056

Partikler i fysik
fundamentale partikler	Fermioner Quarks u d s c b t Leptoner e- _ e + μ −  • μ + τ −  • τ + Neutrino ν e  • ν e ν μ  • ν μ ν τ  • ν τ Bosoner Målestok γ g W ±  •Z 0 Skalar Higgs boson
Sammensatte partikler	hadroner Baryoner ( Hyperoner ) Nukleoner s s n n Δ Λ Σ Ξ Ω Pentaquarks Mesons ( Quarkonia ) π η • η′ s ω φ J/ψ ϒ θ K B D T Tetraquarks Forbindelser af fundamentale og (eller) sammensatte partikler Almindelig Atomkerner deuteron Triton Helion α atomer ioner Kationer anioner molekyler Usædvanlig I hypernucleus fysik : Λ -hypernuclei Hyperhydrogen Hypertriton Σ -hypernuclei Eksotiske atomer : Mesoatomer Muonic Muonisk hydrogen Hadronic pæon Kaonic Antiproton Σ -hyperonisk Lepton atomer positronium Muonium Dimuonium protonium Pæon mesommolekyle Dipositronium
Liste over partikler Liste over baryoner Liste over mesoner standard model