Plads

Den aktuelle version af siden er endnu ikke blevet gennemgået af erfarne bidragydere og kan afvige væsentligt fra den version , der blev gennemgået den 12. april 2022; checks kræver 57 redigeringer .

Det ydre rum , rummet ( andet græsk κόσμος  - "orden", "orden") - relativt tomme dele af universet , der ligger uden for grænserne for himmellegemernes atmosfærer . Rummet er ikke helt tomt rum: det indeholder, om end med en meget lav tæthed, interstellært stof (hovedsageligt brintmolekyler ), ilt i små mængder (rest efter en stjerneeksplosion), kosmiske stråler og elektromagnetisk stråling samt hypotetisk mørkt stof .

Etymologi

I sin oprindelige forståelse havde det græske udtryk " kosmos " (verdensorden) et filosofisk grundlag, der definerede et hypotetisk lukket vakuum omkring Jorden  - universets centrum [1] . Ikke desto mindre bruges det praktiske udtryk "rum" på latinbaserede sprog og dets lån om den samme semantik (da vakuumet, der omslutter Jorden fra et videnskabeligt synspunkt er uendeligt), derfor på russisk og beslægtet sprog, som et resultat af reformkorrektion blev en slags pleonasme "kosmisk rum" født. rum".

Grænser

Der er ingen klar grænse, atmosfæren forsvinder gradvist, efterhånden som den bevæger sig væk fra jordens overflade , og der er stadig ingen konsensus om, hvad man skal overveje som en faktor i begyndelsen af ​​rummet. Hvis temperaturen var konstant, ville trykket ændre sig eksponentielt fra 100 kPa ved havoverfladen til nul. Det Internationale Luftfartsforbund har sat en højde på 100 km ( Karman-linjen ) som en arbejdsgrænse mellem atmosfæren og rummet , fordi det i denne højde, for at skabe en aerodynamisk løftekraft, er nødvendigt, at flyet bevæger sig ved den første kosmiske hastighed , som mister betydningen af ​​luftflyvning [ 2] [3] [4] [5] .

Astronomer fra USA og Canada har målt grænsen for påvirkningen af ​​atmosfæriske vinde og begyndelsen af ​​påvirkningen af ​​kosmiske partikler. Hun var i en højde af 118 kilometer, selvom NASA selv anser grænsen for rummet 122 km . I denne højde skiftede skytterne fra konventionel manøvrering med kun raketmotorer til aerodynamisk "afhængighed" af atmosfæren [3] [4] .

Solsystem

Rummet i solsystemet kaldes det interplanetariske rum , som passerer ind i det interstellare rum ved punkter for heliopausen af ​​solhverv. Rummets vakuum er ikke absolut - det indeholder atomer og molekyler detekteret ved hjælp af mikrobølgespektroskopi, kosmisk mikrobølgebaggrundsstråling , som er tilbage fra Big Bang , og kosmiske stråler , som indeholder ioniserede atomkerner og forskellige subatomære partikler. Der er også gas, plasma , støv, små meteorer og rumaffald (materialer, der er tilbage fra menneskelige aktiviteter i kredsløb). Fraværet af luft gør det ydre rum (og Månens overflade ) ideelle steder for astronomiske observationer ved alle bølgelængder af det elektromagnetiske spektrum. Et bevis på dette er fotografier taget med Hubble -rumteleskopet . Derudover opnås uvurderlig information om solsystemets planeter, asteroider og kometer ved hjælp af rumfartøjer.

Indvirkningen af ​​at være i det ydre rum på den menneskelige krop

Ifølge NASA -forskere vil en person i modsætning til populær tro, når en person kommer ind i det ydre rum uden en beskyttende rumdragt, ikke fryse, eksplodere og øjeblikkeligt miste bevidstheden, hans blod vil ikke koge - i stedet vil døden komme fra mangel på ilt. Faren ligger i selve dekompressionsprocessen - det er denne periode, der er mest farlig for kroppen, da gasbobler i blodet begynder at udvide sig under eksplosiv dekompression. Hvis et kølemiddel (for eksempel nitrogen) er til stede, fryser det under sådanne forhold blodet. I rumforhold er der ikke nok tryk til at opretholde den flydende tilstand af stoffet (kun en gasformig eller fast tilstand er mulig, med undtagelse af flydende helium), derfor vil vand først begynde at fordampe hurtigt fra slimhinderne i kroppen (tunge, øjne, lunger). Nogle andre problemer - trykfaldssyge , solskoldning af eksponeret hud og skader på subkutant væv - vil begynde at påvirke efter 10 sekunder. På et tidspunkt vil en person miste bevidstheden på grund af iltmangel. Døden kan indtræffe på omkring 1-2 minutter, selvom dette ikke vides med sikkerhed. Men hvis du ikke holder vejret i lungerne (forsøg på at holde vejret vil resultere i barotrauma ), så vil 30-60 sekunders ophold i det ydre rum ikke forårsage nogen permanent skade på menneskekroppen [6] .

NASA beskriver et tilfælde, hvor en person ved et uheld er havnet i et rum tæt på vakuum (tryk under 1 Pa) på grund af luftlækage fra rumdragten. Personen forblev ved bevidsthed i cirka 14 sekunder, omtrent den tid det tager for iltfattigt blod at rejse fra lungerne til hjernen. Et fuldt vakuum udviklede sig ikke inde i dragten, og rekomprimering af testkammeret begyndte cirka 15 sekunder senere. Bevidstheden vendte tilbage til personen, da trykket steg til den tilsvarende højde på cirka 4,6 km. Senere fortalte en person, der var fanget i et vakuum, at han følte og hørte luft komme ud af ham, og hans sidste bevidste minde var, at han mærkede vand koge på tungen.

Aviation Week and Space Technology magazine udgav et brev den 13. februar 1995, som fortalte om en hændelse, der fandt sted den 16. august 1960 under stigningen af ​​en stratosfærisk ballon med en åben gondol til en højde af 19,5 miles ( ca. 31 km ) til lave et rekordspring fra faldskærm ( Project Excelsior ). Pilotens højre hånd var trykløst, men han besluttede at fortsætte opstigningen. Armen var, som man kunne forvente, ekstremt smertefuld og kunne ikke bruges. Men da piloten vendte tilbage til de tættere lag af atmosfæren, vendte håndens tilstand tilbage til normal [7] .

Kosmonaut Mikhail Kornienko og astronaut Scott Kelly, besvarede spørgsmål, rapporterede, at det at være i det ydre rum uden en rumdragt kan føre til frigivelse af nitrogen fra blodet, hvilket faktisk får det til at koge [8] .

Grænser på vej til rummet og grænserne for det dybe rum

Atmosfære og det nære rum

• Havniveau  - atmosfærisk tryk 101.325 kPa (1 atm .; 760 mm Hg ), middel massefylde 2.55⋅10 22 molekyler pr. dm³ [9] . Lysstyrken på en klar himmel i dagtimerne er 1500-5000 cd/m² i en solhøjde på 30-60° [10] [11] .
• 0,5 km - op til denne højde lever 80% af verdens menneskelige befolkning.
• 2 km - 99% af verdens befolkning lever op til denne højde [12] .
• 2-3 km - begyndelsen på manifestationen af ​​lidelser ( bjergsyge ) hos ikke- akklimatiserede mennesker.
• 4,7 km - Udenrigsministeriet kræver yderligere ilttilførsel til piloter og passagerer.
• 5,0 km - 50% af atmosfærisk tryk ved havoverfladen (se Standard atmosfære ).
• 5,1 km - den højeste permanente bebyggelse er byen La Rinconada (Peru) .
• 5,5 km - passerede halvdelen af ​​atmosfærens masse [13] ( Mount Elbrus ). Himlens lysstyrke i zenit er 646-1230 cd/m² [14] .
• 6 km - grænsen for menneskelig beboelse (midlertidige bosættelser af sherpaer i Himalaya [15] ), grænsen for livet i bjergene .
• op til 6,5 km - snegrænse i Tibet og Andesbjergene . Alle andre steder ligger den lavere, i Antarktis, op til 0 m over havets overflade.
• 6,6 km - den højeste stenbygning (Mount Lullaillaco , Sydamerika) [16] .
• 7 km - grænsen for menneskets tilpasningsevne til et langt ophold i bjergene.
• 7,99 km - grænsen for en homogen atmosfære ved 0 ° C og samme tæthed fra havoverfladen . Himlens lysstyrke falder i forhold til faldet i højden af ​​den homogene atmosfære på et givet niveau [17] .
• 8,2 km er dødens grænse uden iltmaske: Selv en sund og trænet person kan miste bevidstheden og dø når som helst. Himlens lysstyrke i zenit er 440-893 cd/m² [18] .
• 8.848 km - det højeste punkt på Jorden Mount Everest  - grænsen for tilgængelighed til fods ud i rummet.
• 9 km - grænsen for tilpasningsevne til kortvarig vejrtrækning af atmosfærisk luft.
• 10-12 km - grænsen mellem troposfæren og stratosfæren ( tropopause ) på de mellemste breddegrader. Dette er også grænsen for stigningen af ​​almindelige skyer , forældet og tør luft strækker sig længere.
• 12 km - indåndingsluft svarer til at være i rummet (samme tidspunkt for tab af bevidsthed ~ 10-20 s) [19] ; grænse for kortvarig vejrtrækning med ren ilt uden yderligere tryk.
  Loft af subsoniske passagerfly . Himlens lysstyrke i zenit er 280-880 cd/m² [14] .
• 15-16 km - indånding af ren ilt svarer til at være i rummet [19] .
  10 % af atmosfærens masse forblev ovenover [20] . Himlen bliver mørk lilla (10-15 km) [21] .
• 16 km - når man er i en højdedragt , er der behov for yderligere tryk i cockpittet.
• 18.9-19.35 - Armstrong-linjen  - begyndelsen af ​​rummet til den menneskelige krop : kogende vand ved den menneskelige krops temperatur. De indre væsker koger ikke endnu, da kroppen genererer nok indre tryk, men spyt og tårer kan begynde at koge med skumdannelse, øjnene svulmer.
• 19 km - lysstyrken af ​​den mørkelilla himmel i zenit er 5% af lysstyrken af ​​den klare blå himmel ved havoverfladen (74,3-75 stearinlys [22] mod 1490 cd/m² [10] ), i løbet af dagen den lyseste stjerner og planeter kan ses.
• 20 km - en zone fra 20 til 100 km betragtes som " nærrum " ifølge en række parametre . I disse højder er udsigten fra vinduet næsten som i det nære jordiske rum, men satellitterne flyver ikke her, himlen er mørkelilla og sortlilla, selvom den ser sort ud i modsætning til den klare Sol og overfladen.
  Loftet af luftballoner - varmluftsballoner (19.811 m) [23] .
• 20-30 km - begyndelsen af ​​den øvre atmosfære [24] .
• 20-22 km - biosfærens øvre grænse : grænsen for opkomsten af ​​levende sporer og bakterier ved vinde [25] .
• 20-25 km - ozonlaget på de mellemste breddegrader. Himlens lysstyrke i løbet af dagen er 20-40 gange mindre end lysstyrken ved havoverfladen [26] , både i midten af ​​båndet af en total solformørkelse og i skumringen , når Solen er 2-3 grader under horisont og planeter kan ses.
• 25 km - intensiteten af ​​den primære kosmiske stråling begynder at råde over den sekundære (født i atmosfæren) [27] .
• 25-26 km - den maksimale højde af den faktiske brug af eksisterende jetfly.
• 29 km - den laveste videnskabeligt definerede grænse for atmosfæren ifølge loven om trykændring og temperaturfald med højden, XIX århundrede [28] [29] . Så kendte de ikke til stratosfæren og den omvendte temperaturstigning.
• 30 km - himlens lysstyrke i zenit er 20-35 cd/m² (~ 1% af jorden) [30] , ingen stjerner er synlige, de klareste planeter kan ses [31] . Højden af ​​den homogene atmosfære over dette niveau er 95-100 m [32] [30] .
• 30–100 km er den gennemsnitlige atmosfære ifølge COSPAR- terminologien [33] .
• 34,4 km - gennemsnitstrykket ved overfladen af ​​Mars svarer til denne højde [34] . Ikke desto mindre er denne fordærvede gas i stand til at blæse støv op, der gør Marshimmelen gul-lyserød [35] .
• 34.668 km - to-pilot stratosfærisk højderekord ( Project Strato-Lab , 1961)
• OKAY. 35 km - begyndelsen af ​​rummet til vand eller vandets tredobbelte punkt : i denne højde er atmosfæretrykket 611.657 Pa, og vand koger ved 0 ° C, og over det kan det ikke være i flydende form.
• 37,8 km - en rekord for turbojetflys flyvehøjde ( MiG-25M , dynamisk loft ) [36] .
• OKAY. 40 km ( 52.000 trin ) - atmosfærens øvre grænse i det XI århundrede : den første videnskabelige bestemmelse af dens højde ud fra tusmørkets varighed og jordens diameter (arabisk videnskabsmand Alhazen , 965-1039) [37]
• 41,42 km - en rekord for højden af ​​en stratosfærisk ballon betjent af én person, samt en rekord for højden af ​​et faldskærmsspring ( Alan Eustace , 2014) [38] . Tidligere rekord - 39 km ( Felix Baumgartner , 2012)
• 45 km er den teoretiske grænse for et ramjetfly .
• 48 km - atmosfæren svækker ikke de ultraviolette stråler fra Solen [39] .
• 50-55 km - grænsen mellem stratosfæren og mesosfæren ( stratopause ).
• 50-150 km - i denne zone vil ikke en eneste enhed være i stand til at flyve i konstant højde i lang tid [40] [41] .
• 51.694 km - den sidste bemandede højderekord i før-rumtiden ( Joseph Walker på X-15 raketflyet , 30. marts 1961, se Liste over X-15 flyvninger ). Højden af ​​den homogene atmosfære er 5,4 m [17]  , hvilket er mindre end 0,07 % af dens masse.
• 53,7 km - en rekordhøjde for en ubemandet gasballon vejrballon (20. september 2013, Japan) [42] .
• 55 km - nedstigningskøretøjet under en ballistisk nedstigning oplever maksimale overbelastninger [43] .
  Atmosfæren holder op med at absorbere kosmisk stråling [44] . Himmelens lysstyrke ca. 5 cd/m² [45] [46] . Ovenfor kan gløden fra nogle fænomener i høj grad overlappe lysstyrken af ​​spredt lys (se nedenfor).
• 40-80 km - maksimal luftionisering (omdannelse af luft til plasma) fra friktion mod nedstigningskøretøjets krop, når den kommer ind i atmosfæren med den første kosmiske hastighed [47] .
• 60 km - begyndelsen af ​​ionosfæren  - det område af atmosfæren, der er ioniseret af solstråling.
• 70 km - atmosfærens øvre grænse i 1714 ifølge beregningen af ​​Edmund Halley baseret på trykmålinger fra klatrere, Boyles lov og observationer af meteorer [48] .
• 80 km er højden af ​​satellitperigeum , hvorfra de-orbit begynder [ 49] .
  Begyndelsen af ​​registrerede overbelastninger under nedstigning med 1. rumhastighed ( SA Soyuz ) [50] .
• 75-85 km - højden af ​​forekomsten af ​​natlysende skyer , nogle gange med en lysstyrke på op til 1-3 cd/m² [51] .
• 80,45 km (50 miles) er grænsen for rummet i det amerikanske luftvåben . NASA overholder FAI- højden på 100 km [52] [53] .
• 80-90 km - grænsen mellem mesosfæren og termosfæren ( mesopause ). Himmelens lysstyrke 0,08 cd/m² [54] [55] .
• 90 km - begyndelsen af ​​registrerede overbelastninger under nedstigning med den anden rumhastighed .
• 90-100 km - turbopause , hvorunder er homosfæren , hvor luften er blandet og ens i sammensætning, og over er heterosfæren , hvor vinden stopper og luften opdeles i lag af gasser med forskellig masse .
• OKAY. 100 km - begyndelsen af ​​plasmasfæren , hvor ioniseret luft interagerer med magnetosfæren .
• OKAY. 100 km - det klareste natrium atmosfæriske glødelag 10-20 km tykt [56] , observeret fra rummet som et enkelt lysende lag [57]
• 100 km - atmosfærens registrerede grænse i 1902 : opdagelsen af ​​det Kennelly-Heaviside ioniserede lag, der reflekterer radiobølger 90-120 km [58] .

Nær-Jorden rum

• 100 km - den officielle internationale grænse mellem atmosfæren og rummet  - Karman-linjen , grænsen mellem luftfart og astronautik . En flyvende krop og vinger, startende fra 100 km, giver ikke mening, da flyvehastigheden for at skabe løft bliver højere end den første kosmiske hastighed, og det atmosfæriske fly bliver til en rumsatellit . Mediets tæthed er 12 quadrillioner partikler pr. 1 dm³ [ 59] , lysstyrken af ​​den mørkebrun-violette himmel er 0,01-0,0001 cd/m² - den nærmer sig lysstyrken af ​​den mørkeblå nattehimmel [60] [54] . Højden af ​​den homogene atmosfære er 45 cm [17] .
• 100-110 km - begyndelsen på ødelæggelsen af ​​satellitten : afbrænding af antenner og solpaneler [61] .
• 110 km er minimumshøjden på apparatet trukket af en højere flyvende tung satellit [41] .
• 110–120 km [62]  er minimumshøjden af ​​begyndelsen af ​​den sidste bane for satellitten med den laveste BC [63] .
• 118 km - overgang fra atmosfærisk vind til strømme af ladede partikler [64] .
• 121-122 - det laveste indledende perigeum af hemmelige satellitter , men deres apogeum var 260-400 km. [65]
• 122 km ( 400.000 ft ) er de første mærkbare manifestationer af atmosfæren, når den vender tilbage fra kredsløb: den modkørende luft stabiliserer det bevingede rumfærge- fartøj med næsen i kørselsretningen [4] .
• 120-130 km [62]  - en sfærisk satellit med en diameter på 1-1,1 m og en masse på 500-1000 kg, der fuldfører en omdrejning, passerer ind i en ballistisk nedstigning [66] [67] [68] ; satellitter er dog normalt mindre tætte, har ikke-strømlinede fremspringende dele, og derfor er højden af ​​begyndelsen af ​​den sidste bane ikke mindre end 140 km [69] .
• 135 km er den maksimale højde for begyndelsen af ​​forbrændingen af ​​de hurtigste meteorer og ildkugler [70] .
• 150 km [62]  - satellitten mister højde med en geometrisk stigende hastighed, den har 1-2 omdrejninger tilbage at eksistere [71] ; en satellit med en diameter på 1,1 m og en masse på 1000 kg vil sænke sig 20 km i én omdrejning [66] .
• 150-160 km - daghimlen bliver sort [58] [72] : himlens lysstyrke nærmer sig den minimale lysstyrke, der kan skelnes med øjet 1⋅10 -6 cd/m² [73] [54] [74] .
• 160 km (100 miles) - grænsen for begyndelsen af ​​mere eller mindre stabile lave jordbaner .
• 188 km - højden af ​​den første ubemandede rumflyvning ( V-2 raket , 1944) [75] [76]
• 200 km er den lavest mulige bane med korttidsstabilitet (op til flere dage).
• 302 km - den maksimale højde ( apogeum ) af den første bemandede rumflyvning ( Yu. A. Gagarin på Vostok-1 rumfartøjet , 12. april 1961)
• 320 km - atmosfærens registrerede grænse i 1927 : opdagelsen af ​​Appleton-laget [58] .
• 350 km er den lavest mulige bane med langtidsstabilitet (op til flere år).
• OKAY. 400 km er højden af ​​den internationale rumstations kredsløb . Højeste højde af atomprøvesprængninger ( Starfish Prime , 1962). Eksplosionen skabte et midlertidigt kunstig strålingsbælte, der kunne have dræbt astronauter i kredsløb om jorden, men der var ingen bemandede flyvninger i løbet af denne tid.
• 500 km - begyndelsen af ​​det indre protonstrålingsbælte og afslutningen på sikre baner for langsigtede menneskelige flyvninger. Himlens lysstyrke, som ikke kan skelnes af øjet, finder stadig sted [46] .
• 690 km - den gennemsnitlige højde af grænsen mellem termosfæren og exosfæren ( Thermopause , exobase ). Over exobasen er luftmolekylernes middelfrie vej større end højden af ​​den homogene atmosfære, og hvis de flyver opad med en hastighed, der er større end den anden rumhastighed, vil de forlade atmosfæren med en sandsynlighed på over 50 % .
• 947 km er højden af ​​højdepunktet for Jordens første kunstige satellit ( Sputnik-1 , 1957).
• 1000-1100 km - den maksimale højde af nordlys , den sidste manifestation af atmosfæren, der er synlig fra jordens overflade; men normalt forekommer velmarkerede nordlys med en lysstyrke på op til 1 cd/m² [77] [78] i højder på 90-400 km. Mediets massefylde er 400-500 millioner partikler pr. 1 dm³ [ 79] [80] .
• 1300 km - atmosfærens registrerede grænse i 1950 [81] .
• 1320 km - den maksimale højde af banen for et ballistisk missil , når det flyver i en afstand på 10 tusinde km [82] .
• 1372 km - den maksimale højde nået af mennesket før de første flyvninger til månen; kosmonauter så for første gang ikke bare en afrundet horisont , men Jordens sfæriskhed ( Gemini-11 rumfartøj den 2. september 1966) [83] .
• 2000 km er den betingede grænse mellem lave og mellemstore jordbaner . Atmosfæren påvirker ikke satellitterne, og de kan eksistere i kredsløb i mange årtusinder.
• 3000 km - den maksimale intensitet af protonfluxen i det indre strålingsbælte (op til 0,5-1 Gy /time - en dødelig dosis for flere timers flyvning) [84] .
• 12.756,49 km  - vi har trukket os tilbage i en afstand svarende til den ækvatoriale diameter på planeten Jorden .
• 17.000 km  er den maksimale intensitet af det ydre elektronstrålingsbælte op til 0,4 Gy pr. dag [ 85] .
• 27.743 km  er afstanden for en forbiflyvning på forhånd (over 1 dag) af den opdagede asteroide 2012 DA14 .
• 35.786 km  er grænsen mellem medium og høje jordbaner .
  Højden af ​​en geostationær bane , en satellit i en sådan bane vil altid svæve over et punkt på ækvator . Partikeltætheden i denne højde er ~20-30 tusinde hydrogenatomer pr. dm³ [ 86] .
• OKAY. 80.000 km  er den teoretiske grænse for atmosfæren i første halvdel af det 20. århundrede . Hvis hele atmosfæren roterede ensartet med Jorden, ville centrifugalkraften fra denne højde ved ækvator overstige tyngdekraften, og de luftmolekyler, der gik ud over denne grænse, ville spredes i forskellige retninger [87] [88] . Grænsen viste sig at være tæt på den virkelige, og fænomenet atmosfærisk spredning finder sted, men det opstår på grund af Solens termiske og korpuskulære virkninger i hele exosfærens volumen .
• OKAY. 90.000 km  er afstanden til buechokket dannet ved kollisionen af ​​Jordens magnetosfære med solvinden .
• OKAY. 100.000 km  er den øvre grænse for Jordens exosfære ( geocorona ) fra siden af ​​Solen [89] ; under øget solaktivitet kondenserer den til 5 jorddiametre (~60 tusinde km). Men fra skyggesiden kan de sidste spor af exosfærens "hale", blæst væk af solvinden, spores til afstande på 50-100 jorddiametre (600-1200 tusinde km) [90] . Hver måned i fire dage krydses denne hale af Månen [91] .

Interplanetarisk rum

• 260.000 km  er radius af tyngdekuglen, hvor Jordens tyngdekraft overstiger Solens.
• 363 104 - 405 696 km  - højden af ​​Månens kredsløb over Jorden (30 jorddiametre). Tætheden af ​​mediet i det interplanetariske rum ( solvindens tæthed ) i nærheden af ​​jordens bane er 5-10 tusinde partikler pr. 1 dm³ med udbrud på op til 200.000 partikler pr. 1 dm³ under soludbrud [92]
• 401.056 km  - den absolutte rekord for den højde, en person var i ( Apollo 13 den 14. april 1970).
• 928.000 km  er radius af Jordens gravitationssfære .
• 1.497.000 km  er radius af Earth's Hill-kuglen og den maksimale højde for dens kredsende satellitter med en omdrejningsperiode på 1 år. Højere vil solens tiltrækning trække kroppene ud af kuglen.
• 1.500.000 km  er afstanden til et af frigørelsespunkterne L2 , hvor de kroppe, der kom dertil, er i gravitationsligevægt. En rumstation bragt til dette punkt , med minimalt brændstofforbrug til banekorrektion, ville altid følge Jorden og være i dens skygge.
• 21.000.000 km  - kan vi antage, at Jordens gravitationseffekt på flyvende objekter forsvinder [3] [4] .
• 40.000.000 km  er minimumsafstanden fra Jorden til den nærmeste store planet Venus .
• 56.000.000  - 58.000.000 km  - minimumsafstanden til Mars under den store opposition .
• 149.597.870,7 km  er den gennemsnitlige afstand fra Jorden til Solen . Denne afstand tjener som et mål for afstanden i solsystemet og kaldes den astronomiske enhed ( AU ). Lys rejser denne afstand på omkring 500 sekunder (8 minutter og 20 sekunder).
• 590.000.000 km  - minimumsafstanden fra Jorden til den nærmeste store gasplanet Jupiter . Yderligere tal angiver afstanden fra Solen.
• 4.500.000.000 km (4,5 milliarder km, 30 AU ) - radius af grænsen for det cirkumsolare interplanetariske rum  - radius af kredsløbet for den fjerneste store planet Neptun . Kuiperbæltets begyndelse.
• 8.230.000.000 km (55 AU) er den fjerneste grænse for Kuiperbæltet  , et bælte af mindre iskolde planeter, der omfatter dværgplaneten Pluto . Begyndelsen af ​​den spredte skive , bestående af flere kendte langstrakte kredsende trans-neptunske objekter og kortperiodekometer .
• 11.384.000.000 km  er perihelium af den mindre røde planet Sedna i 2076, som er et overgangstilfælde mellem den spredte skive og Oort-skyen (se nedenfor). Derefter vil planeten begynde en seks tusind år lang flyvning i en langstrakt bane til aphelion , som er 140-150 milliarder km fra Solen.
• 11-14 milliarder km - heliosfærens grænse , hvor solvinden med supersonisk hastighed kolliderer med interstellart stof og skaber en chokbølge, begyndelsen på det interstellare rum .
• 23.337.267.829 km (ca. 156 AU) er afstanden fra Solen til det aktuelt fjerneste robotinterstellare rumfartøj Voyager 1 den 24. april 2022.
• 35.000.000.000 km (35 milliarder km, 230 AU) er afstanden til det formodede buechok dannet af solsystemets egen bevægelse gennem interstellart stof.
• 65.000.000.000 km  er afstanden til Voyager 1 i 2100.

Interstellar rum

• OKAY. 300.000.000.000 km (300 milliarder km) er den nære grænse for Hills-skyen , som er den indre del af Oort-skyen  , en stor, men meget sjælden sfærisk klynge af isblokke, der langsomt flyver i deres baner. Når de lejlighedsvis bryder ud af denne sky og nærmer sig Solen , bliver de langtidskometer .
• 4.500.000.000.000 km (4,5 billioner km) er afstanden til kredsløbet om den hypotetiske planet Tyche , som forårsager kometers udgang fra Oort-skyen til det cirkumsolære rum.
• 9.460.730.472.580,8 km (ca. 9,5 billioner km) - lysår  - afstanden som lyset tilbagelægger med en hastighed på 299.792 km/s på 1 år. Bruges til at måle interstellare og intergalaktiske afstande.
• op til 15.000.000.000.000 km  - rækkevidden af ​​den sandsynlige placering af Solens hypotetiske satellit af stjernen Nemesis , en anden mulig synder for ankomsten af ​​kometer til Solen.
• op til 20.000.000.000.000 km (20 billioner km, 2 lysår ) - solsystemets gravitationsgrænser ( Hill's Sphere ) - den ydre grænse for Oort-skyen , den maksimale rækkevidde af eksistensen af ​​Solens satellitter (planeter, kometer, hypotetiske dimmer) stjerner).
• 30.856.776.000.000 km  - 1 parsec  - en mere snæver professionel astronomisk enhed til måling af interstellare afstande, svarende til 3,2616 lysår.
• OKAY. 40.000.000.000.000 km (40 billioner km, 4.243 lysår) - afstanden til den nærmeste kendte stjerne til os Proxima Centauri .
• OKAY. 56.000.000.000.000 km (56 billioner km, 5,96 lysår - afstanden til den flyvende stjerne Barnard . Det skulle sende det første ubemandede køretøj, der faktisk er designet siden 1970'erne Daedalus , der er i stand til at flyve og transmittere information inden for et menneskeliv (ca. 50 år) .
• 100.000.000.000.000 km (100 billioner km, 10,57 lysår) - inden for denne radius er 18 nærmeste stjerner , inklusive Solen.
• OKAY. 300.000.000.000.000 km (300 billioner km, 30 lysår) - størrelsen af ​​den lokale interstellare sky , som solsystemet nu bevæger sig igennem (densiteten af ​​mediet i denne sky er 300 atomer pr. 1 dm³).
• OKAY. 3.000.000.000.000.000 km (3 quadrillion km, 300 lysår) - størrelsen af ​​den lokale gasboble , som inkluderer den lokale interstellare sky med solsystemet (mediets tæthed er 50 atomer pr. 1 dm³).
• OKAY. 33.000.000.000.000.000 km (33 quadrillion km, 3500 lysår) er tykkelsen af ​​den galaktiske Orion-arm , nær den inderste kant af den er den lokale boble.
• OKAY. 300.000.000.000.000.000 km (300 quadrillion km) er afstanden fra Solen til den nærmeste yderkant af haloen i vores Mælkevejsgalakse . Indtil slutningen af ​​det 19. århundrede blev galaksen betragtet som grænsen for hele universet.

• OKAY. 1.000.000.000.000.000.000 km (1 kvintln km, 100 tusinde lysår) er diameteren af ​​vores Mælkevejs galakse, den indeholder 200-400 milliarder stjerner, den samlede masse sammen med sorte huller , mørkt stof og andre usynlige objekter er ca. 3 billioner sole. Ud over det strækker sig et sort, næsten tomt og stjerneløst intergalaktisk rum med små pletter af flere nærliggende galakser, der knap kan ses uden et teleskop. Rumfanget af det intergalaktiske rum er mange gange større end det interstellare rums rumfang, og densiteten af ​​dets medium er mindre end 1 brintatom pr. 1 dm³.

Intergalaktisk rum

• OKAY. 5.000.000.000.000.000.000 km (ca. 5 quintillion km) - størrelsen af ​​Mælkevejens undergruppe , som omfatter vores galakse og dens satellitter dværggalakser , 15 galakser i alt. De mest berømte af dem er den store magellanske sky og den lille magellanske sky , om 4 milliarder år vil de sandsynligvis blive absorberet af vores galakse.
• OKAY. 30.000.000.000.000.000.000 km (ca. 30 quintillion km, ca. 1 million parsecs) - størrelsen af ​​den lokale gruppe af galakser , som omfatter tre store naboer: Mælkevejen, Andromedagalaksen , Trekantet galakse og 50 galakser . Andromeda-galaksen og vores galakse nærmer sig med en hastighed på omkring 120 km/s og vil sandsynligvis kollidere med hinanden om omkring 4-5 milliarder år.
• OKAY. 2.000.000.000.000.000.000.000 km (2 sextillioner km, 200 millioner lysår) er på størrelse med den lokale superhobe af galakser (Jomfru-superhoben) (omkring 30 tusinde galakser, massen er omkring en kvadrillion sole).
• OKAY. 4.900.000.000.000.000.000.000 km (4,9 sextillioner km, 520 millioner lysår) - størrelsen af ​​den endnu større Laniakea ("Immense Skies") superklynge, som omfatter vores Jomfru-superklynge og den såkaldte Store attraktor , der tiltrækker de omgivende galakser og styrker, inklusive vores, at bevæge sig med en cirkulationshastighed på omkring 500 km/s. I alt er der omkring 100 tusinde galakser i Laniakea, dens masse er omkring 100 kvadrillioner sole.
• OKAY. 10.000.000.000.000.000.000.000 km (10 sextillioner km, 1 milliard lysår) - længden af ​​Pisces-Cetus Supercluster Complex , også kaldet den galaktiske filament og Pisces-Cetus hypercluster, som vi lever i (60 klynger af L 10 galakser eller ca. en kvintillion sole).
• op til 100.000.000.000.000.000.000.000 km  - afstanden til Supervoid Eridani , det største tomrum , der kendes i dag , omkring 1 milliard sv. flere år. I de centrale områder af dette enorme tomme rum er der ingen stjerner og galakser, og generelt er der næsten intet almindeligt stof, tætheden af ​​dets medium er 10% af universets gennemsnitlige tæthed eller 1 brintatom i 1-2 m³. En astronaut i midten af ​​tomrummet uden et stort teleskop ville ikke være i stand til at se andet end mørke.
  I figuren til højre er mange hundrede store og små hulrum synlige i en kubisk udskæring fra universet, placeret som bobler i skum mellem talrige galaktiske filamenter. Volumen af ​​hulrum er meget større end volumen af ​​tråde.
• OKAY. 100.000.000.000.000.000.000.000 km (100 sextillioner km, 10 milliarder lysår) - længden af ​​den store mur Hercules - Northern corona , den største overbygning kendt i dag i det observerbare univers . Den ligger i en afstand af omkring 10 milliarder lysår fra os. Lyset fra vores nyfødte Sol er nu halvvejs til Den Kinesiske Mur, og vil nå det, når Solen allerede er død.
• OKAY. 250.000.000.000.000.000.000.000 km (ca. 250 sextillioner km, over 26 milliarder lysår) er størrelsen af ​​grænserne for stofs synlighed (galakser og stjerner) i det observerbare univers (ca. 2 billioner galakser).
• OKAY. 870.000.000.000.000.000.000.000 km (870 sextillioner km, 92 milliarder lysår) - størrelsen af ​​grænserne for strålings synlighed i det observerbare univers .

De hastigheder, der kræves for adgang til nært og dybt rum

For at komme ind i kredsløb skal kroppen nå en vis hastighed. Rumhastigheder for Jorden:

• Den første kosmiske hastighed  - 7,9 km / s - hastigheden for at komme ind i en bane rundt om Jorden;
• Den anden kosmiske hastighed  - 11,1 km / s - hastigheden for at forlade Jordens tyngdekraftsfære og komme ind i det interplanetariske rum;
• Den tredje kosmiske hastighed  - 16,67 km / s - hastigheden for at forlade solens tiltrækningssfære og ud i det interstellare rum;
• Den fjerde kosmiske hastighed  - omkring 550 km/s - er hastigheden for at forlade Mælkevejsgalaksens tiltrækningssfære og ud i det intergalaktiske rum. Til sammenligning er Solens hastighed i forhold til galaksens centrum cirka 220 km/s.

Hvis nogen af ​​hastighederne er mindre end den angivne, vil kroppen ikke være i stand til at komme ind i den tilsvarende bane (udsagnet er kun sandt for start med den specificerede hastighed fra jordens overflade og yderligere bevægelse uden tryk).

Den første til at indse, at for at opnå sådanne hastigheder ved hjælp af et hvilket som helst kemisk brændstof, var en flertrins flydende raket nødvendig, var Konstantin Eduardovich Tsiolkovsky .

Accelerationshastigheden af ​​et rumfartøj ved hjælp af en ionmotor alene er ikke nok til at sætte det i kredsløb om jorden, men det er ganske velegnet til bevægelse i interplanetarisk rum og manøvrering og bruges ret ofte.

Noter

1. ↑ SKAB // In Between Space and Cosmos . Hentet 9. oktober 2015. Arkiveret fra originalen 5. september 2015. (ubestemt)
2. ↑ Sanz Fernandez de Cordoba. Præsentation af Karman-adskillelseslinjen, brugt som grænse, der adskiller Aeronautics og  Astronautics . Officiel hjemmeside for International Aviation Federation . Dato for adgang: 26. juni 2012. Arkiveret fra originalen 22. august 2011.
3. ↑ 1 2 3 Andrey Kislyakov. Hvor begynder kanten af ​​rummet? . RIA Novosti (16. april 2009). Dato for adgang: 4. september 2010. Arkiveret fra originalen 22. august 2011. (ubestemt)
4. ↑ 1 2 3 4 Forskere har klarlagt grænsen for rummet . Lenta.ru (10. april 2009). Dato for adgang: 4. september 2010. Arkiveret fra originalen 22. august 2011. (ubestemt)
5. ↑ Endnu en grænse for rummet fundet (utilgængeligt link) . Membran (10. april 2009). Dato for adgang: 12. december 2010. Arkiveret fra originalen 22. august 2011. (ubestemt) 
6. ↑ Soulless Space: Death in Outer Space Arkiveret 10. juni 2009 på Wayback Machine , Popular Mechanics, 29. november 2006
7. ↑ NASA: Human Body in a Vacuum . Hentet 7. maj 2007. Arkiveret fra originalen 4. juni 2012. (ubestemt)
8. ↑ Astronauter fortalte, hvad der venter en mand i det ydre rum . Hentet 25. marts 2016. Arkiveret fra originalen 25. marts 2016. (ubestemt)
9. ↑ Atmosfæren er standard. Valgmuligheder . - M . : IPK Standards Publishing House, 1981.
10. ↑ 1 2 Smerkalov V. A. Spektral lysstyrke af den spredte stråling af jordens atmosfære (metode, beregninger, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N. E. Vol. 986, 1962. - S. 49
11. ↑ Tabeller over fysiske størrelser / udg. acad. I.K.Kikoin. - M . : Atomizdat, 1975. - S. 647.
12. ↑ Maksakovskiy V.P. Geografisk billede af verden. - Yaroslavl: Upper Volga Publishing House, 1996. - S. 108. - 180 s.
13. ↑ Store sovjetiske encyklopædi. 2. udgave. - M. : Sov. Encyclopedia, 1953. - T. 3. - S. 381.
14. ↑ 1 2 Smerkalov V. A. Spektral lysstyrke af den spredte stråling af jordens atmosfære (metode, beregninger, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N. E. Vol. 986, 1962. - S. 49, 53
15. ↑ Gvozdetsky N.A., Golubchikov Yu.N. Bjerge . - M . : Tanke, 1987. - S.  70 . — 399 s.
16. ↑ Guinness verdensrekorder. Om. fra engelsk - M . : "Trojka", 1993. - S.  96 . — 304 s. — ISBN 5-87087-001-1 .
17. ↑ 1 2 3 Smerkalov V. A. Spektral lysstyrke af den spredte stråling af jordens atmosfære (metode, beregninger, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N. E. Vol. 986, 1962. - S. 23
18. ↑ Smerkalov V. A. Spektral lysstyrke af den spredte stråling af jordens atmosfære (metode, beregninger, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N. E. Vol. 986, 1962. - S. 53
19. ↑ 1 2 Chernyakov, Dmitriev, Nepomniachtchi, 1975 , s. 339.
20. ↑ Store sovjetiske encyklopædi. 2. udgave. - M. : Sov. Encyclopedia, 1953. - T. 3. - S. 381.
21. ↑ Store sovjetiske encyklopædi. 2. udgave. - M. : Sov. Encyclopedia, 1953. - T. 3. - S. 380.
22. ↑ Proceedings of the All-Union Conference on the Study of the Stratosphere. L.-M., 1935. - S. 174, 255.
23. ↑ Guinness verdensrekorder. Om. fra engelsk - M . : "Trojka", 1993. - S.  141 . — 304 s. — ISBN 5-87087-001-1 .
24. ↑ Kosmonautik: Encyklopædi. - M. : Sov. Encyclopedia, 1985. - S. 34. - 528 s.
25. ↑ Siegel F. Yu. Byer i kredsløb. - M . : Børnelitteratur , 1980. - S. 124. - 224 s.
26. ↑ HA Miley, EH Cullington, JF Bedinger Dag-himlens lysstyrke målt ved raketbårne fotoelektriske fotometre // Eos, Transactions American Geophysical Union, 1953, Vol. 34, 680-694
27. ↑ Store sovjetiske encyklopædi. 2. udgave. - M. : Sov. Encyclopedia, 1953. - S. 95.
28. ↑ Teknisk encyklopædi. - M . : Forlag for udenlandsk Litteratur, 1912. - T. 1. Hefte 6. - S. 299.
29. ↑ A.Ritter. Anwendunger der mekanik. Warmeteorie auf Kosmolog. Probleme, Leipzig, 1882. S. 8-10
30. ↑ 1 2 Smerkalov V. A. Spektral lysstyrke af den spredte stråling af jordens atmosfære (metode, beregninger, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N. E. Vol. 986, 1962. - S. 25, 49
31. ↑ Koomen MJ Visibility of Stars at High Altitude in Daylight // Journal of the Optical Society of America, Vol. 49, nr. 6, 1959, s. 626-629
32. ↑ Smerkalov V. A. Spektral lysstyrke af daghimlen i forskellige højder // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N. E. Issue 871, 1961. - S. 44
33. ↑ Mikirov A. E., Smerkalov V. A. Undersøgelse af den spredte stråling fra Jordens øvre atmosfære. - L . : Gidrometeoizdat, 1981. - S. 5. - 208 s.
34. ↑ Atmosfæren er standard. Valgmuligheder . - M.v.aspx: IPK Standards Publishing House, 1981. - S. 37. - 180 s.
35. ↑ På Jorden er der ingen sådan effekt, og himlen forbliver mørk, da støv ikke stiger til en sådan højde
36. ↑ MiG-25-optegnelser . Hentet 28. juni 2014. Arkiveret fra originalen 27. september 2015. (ubestemt)
37. ↑ F. Rosenberg. Fysikkens historie. L., 1934. . Hentet 20. oktober 2012. Arkiveret fra originalen 16. maj 2013. (ubestemt)
38. ↑ Faldskærmsudspringerens rekordfald: Over 25 miles på 15 minutter . Hentet 25. oktober 2014. Arkiveret fra originalen 17. april 2021. (ubestemt)
39. ↑ Burgess Z. Mod rummets grænser . - M . : Forlag for udenlandsk litteratur, 1957. - 224 s. Arkiveret kopi (ikke tilgængeligt link) . Dato for adgang: 20. oktober 2012. Arkiveret fra originalen 12. februar 2013. (ubestemt) 
40. ↑ Almindelige fly og balloner stiger ikke til disse højder, raketfly , geofysiske og meteorologiske raketter bruger brændstof for hurtigt og begynder hurtigt at falde, satellitter med en cirkulær bane, det vil sige formelt med en konstant højde, dvæler heller ikke her i lang tid på grund af stigende luftmodstand, se nedenfor.
41. ↑ 1 2 Beletsky V., Levin U. Tusind og en version af "rumelevatoren". // Teknik - ungdom, 1990, nr. 10. - S. 5
42. ↑ 無人気球到達高度の世界記録更新について. (Japan Aerospace Exploration Agency) . Hentet 25. juni 2017. Arkiveret fra originalen 20. juni 2017. (ubestemt)
43. ↑ Rumteknologi / Seifert G .. - M . : "Nauka", 1964. - S. 381. - 728 s.
44. ↑ Burgess Z. Mod rummets grænser . - M . : Forlag for udenlandsk litteratur, 1957. Arkiveret kopi (utilgængeligt link) . Hentet 3. februar 2017. Arkiveret fra originalen 30. december 2016. (ubestemt) 
45. ↑ Biryukova L. A. Erfaring med at bestemme himlens lysstyrke op til højder på 60 km // Proceedings of the Central Administrative District, 1959, nr. 25 - S. 77-84
46. ↑ 1 2 Mikirov A. E., Smerkalov V. A. Undersøgelse af den spredte stråling fra Jordens øvre atmosfære. - L . : Gidrometeoizdat, 1981. - S. 145. - 208 s.
47. ↑ Popov E.I. Descent køretøjer. - M . : "Viden", 1985. - 64 s.
48. ↑ Burgess Z. Til rummets grænser / overs. fra engelsk. S. I. Kuznetsov og N. A. Zaks; udg. D. L. Timrota . - M . : Forlag for udenlandsk litteratur, 1957. - S. 18. - 224 s.
49. ↑ TSB Årbog, 1966 . Hentet 4. marts 2017. Arkiveret fra originalen 15. september 2012. (ubestemt)
50. ↑ Baturin, Yu.M. Russiske kosmonauters daglige liv. - M . : Young Guard, 2011. - 127 s.
51. ↑ Ishanin G. G., Pankov E. D., Andreev A. L. Kilder og modtagere af stråling / red. acad. I.K.Kikoin. - Sankt Petersborg. : Polyteknisk Læreanstalt, 19901991. - 240 s. — ISBN 5-7325-0164-9 .
52. ↑ En længe ventet hyldest . NASA (21. oktober 2005). Hentet 30. oktober 2006. Arkiveret fra originalen 24. oktober 2018. (ubestemt)
53. ↑ Wong, Wilson & Fergusson, James Gordon (2010), Militær rummagt: en guide til problemerne , Moderne militære, strategiske og sikkerhedsmæssige spørgsmål, ABC-CLIO, ISBN 0-313-35680-7 , < https:// books.google.com/books?id=GFg5CqCojqQC&pg=PA16 > Arkiveret 17. april 2017 på Wayback Machine 
54. ↑ 1 2 3 Mikirov A. E., Smerkalov V. A. Undersøgelse af den spredte stråling fra Jordens øvre atmosfære. - L . : Gidrometeoizdat, 1981. - S. 146. - 208 s.
55. ↑ Berg OE Daghimmellysstyrke til 220 km // Journal of Geophysical Research. 1955, bind. 60, nr. 3, s. 271-277
56. ↑ http://www.albany.edu/faculty/rgk/atm101/airglow.htm Arkiveret 16. februar 2017 på Wayback Machine Airglow
57. ↑ Fysisk encyklopædi / A. M. Prokhorov. - M. : Sov. Encyclopedia, 1988. - T. 1. - S. 139. - 704 s.
58. ↑ 1 2 3 Burgess Z. Til rummets grænser . - M . : Forlag for udenlandsk litteratur, 1957. - S. 21. - 224 s.
59. ↑ Atmosfæren er standard. Valgmuligheder . - M . : IPK Standards Publishing House, 1981. - S. 158. - 180 s.
60. ↑ Smerkalov V. A. Spektral lysstyrke af den spredte stråling af jordens atmosfære (metode, beregninger, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N. E. Vol. 986, 1962. - S. 27, 49
61. ↑ Anfimov N. A. Giver en kontrolleret nedstigning fra kredsløb om det orbitale bemandede kompleks "Mir" . Hentet 25. september 2016. Arkiveret fra originalen 11. oktober 2016. (ubestemt)
62. ↑ 1 2 3 En satellit i en cirkulær bane med denne oprindelige højde
63. ↑ Ivanov N. M., Lysenko L. N. Rumfartøjers ballistik og navigation . - M . : Bustard, 2004.
64. ↑ Hvor begynder rummets grænse? . Hentet 16. april 2016. Arkiveret fra originalen 25. april 2016. (ubestemt)
65. ↑ Kosmonautik. Lille encyklopædi. - M . : Soviet Encyclopedia, 1970. - S. 520-540. — 592 s.
66. ↑ 1 2 Mitrofanov A. En satellits aerodynamiske paradoks // Kvant. - 1998. - Nr. 3. - S. 2-6 . Hentet 24. september 2016. Arkiveret fra originalen 11. september 2016. (ubestemt)
67. ↑ Erike K. Mechanics of the flight of a satellit  // Spørgsmål om raketteknologi. - 1957. - Nr. 2 .
68. ↑ Korsunsky L. N. Udbredelse af radiobølger i forbindelse med jordens kunstige satellitter . - M . : "Sovjetradio", 1971. - S. 112, 113. - 208 s. Arkiveret kopi (ikke tilgængeligt link) . Hentet 7. maj 2016. Arkiveret fra originalen 5. juni 2016. (ubestemt) 
69. ↑ Zakharov G.V. Energianalyse af konceptet med en satellitopsamler af atmosfæriske gasser . Dato for adgang: 27. december 2016. Arkiveret fra originalen 28. december 2016. (ubestemt)
70. ↑ Fedynsky V.V. Meteors . - M . : Statens forlag for teknisk og teoretisk litteratur, 1956.
71. ↑ Alexandrov S. G., Fedorov R. E. Sovjetiske satellitter og rumskibe . - M . : Forlag for Videnskabsakademiet i USSR, 1961.
72. ↑ Rummiljø og orbitalmekanik (utilgængeligt link) . USAs hær. Hentet 24. april 2012. Arkiveret fra originalen 2. september 2016. (ubestemt) 
73. ↑ Hughes JV, Sky Brightness as a Function of Altitude // Applied Optics, 1964, vol. 3, nr. 10, s. 1135-1138.
74. ↑ Enokhovich A.S. Handbook of Physics.-2. udgave / udg. acad. I. K. Kikoina. - M . : Uddannelse, 1990. - S. 213. - 384 s.
75. ↑ Walter Dornberger. Peenemünde. Moewig Dokumentation (Bind 4341). - Berlin: Pabel-Moewig Verlag Kg, 1984. - S. 297. - ISBN 3-8118-4341-9 .
76. ↑ Walter Dornberger . V-2. Det tredje riges supervåben. 1930-1945 = V-2. Det nazistiske raketvåben / Pr. fra engelsk. I. E. Polotsk. - M. : Tsentrpoligraf, 2004. - 350 s. — ISBN 5-9524-1444-3 .
77. ↑ Isaev S. I., Pudovkin M. I. Polære lys og processer i Jordens magnetosfære / red. acad. I. K. Kikoina. - L . : Nauka, 1972. - 244 s. — ISBN 5-7325-0164-9 .
78. ↑ Zabelina I. A. Beregning af synligheden af ​​stjerner og fjernlys. - L . : Mashinostroenie, 1978. - S. 66. - 184 s.
79. ↑ Atmosfæren er standard. Valgmuligheder . - M. : IPK Standards Publishing House, 1981. - S. 168. - 180 s.
80. ↑ Kosmonautik. Lille encyklopædi. 2. udgave. - M . : Soviet Encyclopedia, 1970. - S. 174. - 592 s.
81. ↑ Great Soviet Encyclopedia, 3 bind. Ed. 2. M., "Soviet Encyclopedia", 1950. - S. 377
82. ↑ Nikolaev M.N. Raket mod raket. M., Militært Forlag, 1963. S. 64
83. ↑ Adcock G. Gemini Space Program - Endelig succes . Hentet 4. marts 2017. Arkiveret fra originalen 5. marts 2017. (ubestemt)
84. ↑ Bubnov I. Ya., Kamanin L. N. Beboede rumstationer. - M . : Militært Forlag, 1964. - 192 s.
85. ↑ Umansky S.P. Mennesket i rummet. - M . : Militært Forlag, 1970. - S. 23. - 192 s.
86. ↑ Kosmonautik. Lille encyklopædi. - M . : Soviet Encyclopedia, 1968. - S. 451. - 528 s.
87. ↑ Teknisk encyklopædi . 2. udgave. - M. : OGIZ RSFSR, 1939. - T. 1. - S. 1012. - 1184 s.
88. ↑ Enciclopedia universal ilustrada europeo-americana . - 1907. - T. VI. - S. 931. - 1079 s.
89. ↑ Geocorona // Astronomical Encyclopedic Dictionary / For redaktionen I. A. Klimishina og A. O. Korsun. - Lviv, 2003. - S. 109. - ISBN 966-613-263-X .  (ukr.)
90. ↑ Koskinen, Hannu. Fysik af rumstorme: Fra solens overflade til jorden . - Berlin: Springer-Verlag Berlin Heidelberg, 2011. - S. 42. - ISBN ISBN 3-642-00310-9 .
91. ↑ Mendillo, Michael (8-10 november, 2000), Månens atmosfære , i Barbieri, Cesare & Rampazzi, Francesca, Earth-Moon Relationships , Padova, Italien på Accademia Galileiana Di Scienze Lettere Ed Arti: Springer, s. 275, ISBN 0-7923-7089-9 , < https://books.google.com/books?id=vpVg1hGlVDUC&pg=PA275 > Arkiveret 3. maj 2016 på Wayback Machine 
92. ↑ Kosmonautik. Lille encyklopædi. - M . : Soviet Encyclopedia, 1970. - S. 292. - 592 s.

Litteratur

• Chernyakov I. N., Dmitriev M. T., Nepomnyashchy S. I. Atmosphere of the Earth // Big Medical Encyclopedia  : i 30 bind  / kap. udg. B.V. Petrovsky . - 3. udg. - M  .: Soviet Encyclopedia , 1975. - V. 2: Antibiotika - Becquerel. - S. 336-342. — 608 s. : syg.

Links

• Hubble  fotogalleri
•  USAP Virtual Observatory

Ordbøger og encyklopædier	Flot dansk Fantastisk norsk Stor russer

International lov
Generelle bestemmelser	Historie Emner Kilder traktat brugerdefinerede præcedens almindelige retsprincipper doktrin Principper Normer Jus cogens Erga omnes Kodificering Implementering
Juridisk personlighed	stater Organisationer National Befrielsesbevægelse Suverænitet Immunitet arvefølge Kontinuitet Tilståelse selvbestemmelse Neutralitet
Territorium	juridisk regime stat international blandet tilstand Enklave eksklave Antarktis Afgrænsning Afgrænsning erhvervelse Åbning Anneksering En besættelse koncession Folkeafstemning Bedømmelse Udi possidetis Kolonien Terra nullius
Befolkning	borgerskab Filiation Naturalisering Mulighed Reintegration Hjemsendelse Udstationering lovlig status Udlændinge Bipatrider Statsløse mennesker Arbejdsindvandrer Politisk tilflugtssted Udvisning Udlevering Genoptagelse
Industrier	internationale organisationer menneskerettigheder diplomatisk konsulære internationale traktater Maritime Luft plads miljøbeskyttelse økonomisk Fredelig løsning af internationale tvister International sikkerhed humanitære Internationalt ansvar Kriminel

International luft- og rumlov
luftloven	Luftrum Chicago-konventionen Flyveregulering Kamp mod luftpirateri
rumlov	Plads traktat om det ydre rum Måneaftale Redning af astronauter Ansvar for aktiviteter i rummet