Klassisk mekanik

Klassisk mekanik er en type mekanik (en gren af fysikken , der studerer lovene for forandring i kroppens positioner i rummet over tid og årsagerne, der forårsager det), baseret på Newtons love og Galileos relativitetsprincip . Derfor kaldes det ofte " Newtonsk mekanik ".

Klassisk mekanik er opdelt i:

statik (som tager hensyn til kroppens ligevægt);
kinematik (som studerer bevægelsens geometriske egenskab uden at overveje dens årsager);
dynamik (som tager hensyn til kroppens bevægelse under hensyntagen til årsagerne, der forårsager det).

Der er flere tilsvarende måder at formelt beskrive klassisk mekanik matematisk:

Ved overgangen til XIX-XX århundreder. grænserne for anvendeligheden af klassisk mekanik blev afsløret. Det viste sig, at det giver ekstremt nøjagtige resultater, men kun i de tilfælde, hvor det anvendes på kroppe, hvis hastigheder er meget mindre end lysets hastighed , og dimensionerne er meget større end størrelserne af atomer og molekyler , og i afstande eller forhold, hvor tyngdekraftens udbredelseshastighed kan betragtes som uendelig (en generalisering af klassisk mekanik til legemer, der bevæger sig med en vilkårlig hastighed, er relativistisk mekanik , og til legemer, hvis dimensioner kan sammenlignes med atomare, er kvantemekanik ; kvanterelativistiske effekter betragtes af kvante feltteori ).

Ikke desto mindre bevarer klassisk mekanik sin værdi, fordi den:

meget lettere at forstå og bruge end andre teorier;
beskriver virkeligheden ganske godt over en bred vifte.

Klassisk mekanik kan bruges til at beskrive bevægelsen af en meget bred klasse af fysiske objekter: både almindelige objekter i makrokosmos (såsom en snurretop og en baseball), og objekter af astronomiske dimensioner (såsom planeter og stjerner ) og mange mikroskopiske genstande.

Grundlæggende begreber

Klassisk mekanik opererer med flere grundlæggende koncepter og modeller. Blandt dem:

Plads . Det antages, at bevægelser af kroppe sker i rummet, som er euklidisk , absolut (afhænger ikke af observatøren), homogen (hvilke som helst to punkter i rummet kan ikke skelnes) og isotropisk (enhver to retninger i rummet kan ikke skelnes).
Tid er et grundlæggende begreb postuleret i klassisk mekanik. Det antages, at tiden er absolut, homogen og isotropisk (ligningerne for klassisk mekanik afhænger ikke af tidens strømningsretning).
Referencesystemet består af et referencelegeme (en eller anden krop, reel eller imaginær, i forhold til hvilken bevægelsen af et mekanisk system betragtes), en enhed til måling af tid og et koordinatsystem .
Masse er et mål for kroppens inerti .
Et materialepunkt er en model af en genstand, der har en masse, hvis dimensioner forsømmes i det problem, der skal løses [1] . Legemer af ikke-nul størrelse kan opleve komplekse bevægelser, fordi deres indre konfiguration kan ændre sig (for eksempel kan kroppen rotere eller deformere). Ikke desto mindre er resultaterne opnået for væsentlige punkter i visse tilfælde anvendelige for sådanne organer, hvis vi betragter sådanne organer som aggregater af et stort antal interagerende materialepunkter. Materialepunkter i kinematik og dynamik beskrives normalt med følgende størrelser:
- radius-vektor - en vektor trukket fra origo til det punkt i rummet, som tjener som den aktuelle position for det materielle punkt [1] ; ${\vec {r))$
- hastighed er en vektor, der karakteriserer ændringen i positionen af et materialepunkt med tiden og er defineret som den afledede af radiusvektoren med hensyn til tid [1] : ${\vec v}={\frac {d{\vec r}}{dt}}$ ;
- acceleration er en vektor, der karakteriserer ændringen i hastigheden af et materialepunkt med tiden og er defineret som den afledede af hastigheden med hensyn til tid [1] : ${\vec a}={\frac {d{\vec v}}{dt}}={\frac {d^{2}{\vec r}}{dt^{2}}}$ ;
- masse er et mål for inertien af et materialepunkt; antages at være konstant i tid og uafhængig af træk ved et materielt punkts bevægelse og dets interaktion med andre legemer [2] [3] [4] ;
- impuls (et andet navn er momentum) er en vektorfysisk størrelse svarende til produktet af massen af et materialepunkt og dets hastighed [5] : ${\vec p}=m{\vec v}$ ;
- kinetisk energi er bevægelsesenergien af et materielt punkt, defineret som halvdelen af produktet af kroppens masse og kvadratet af dets hastighed [6] : $T={\frac {mv^{2}}{2}}.$ eller ; $T={\frac {p^{2}}{2m}}$
- kraft er en vektor fysisk størrelse, som er et mål for intensiteten af påvirkningen på en given krop af andre legemer, såvel som fysiske felter . Det er en funktion af koordinaterne og hastigheden af et materialepunkt, som bestemmer den tidsafledede af dets momentum [7] ;
- hvis kraftens arbejde ikke afhænger af den type bane, som kroppen bevægede sig langs, men kun bestemmes af dens indledende og endelige positioner, så kaldes en sådan kraft potentiale . Den interaktion, der opstår gennem potentielle kræfter, kan beskrives ved potentiel energi . Per definition er potentiel energi en funktion af kropskoordinater , således at kraften, der virker på kroppen, er lig med gradienten fra denne funktion, taget med det modsatte fortegn: $U({\vec r})$ ${\vec {F}}=-\nabla U({\vec {r)))$ .

Grundlove

Galileos relativitetsprincip

Det grundlæggende princip, som klassisk mekanik bygger på, er relativitetsprincippet, formuleret af G. Galileo på baggrund af empiriske observationer. Ifølge dette princip er der uendeligt mange referencerammer, hvor et frit legeme er i hvile eller bevæger sig med konstant hastighed i absolut værdi og retning. Disse referencerammer kaldes inerti og bevæger sig i forhold til hinanden ensartet og retlinet. I alle inertielle referencerammer er rum og tid de samme, og alle processer i mekaniske systemer adlyder de samme love. Dette princip kan også formuleres som fraværet af absolutte referencesystemer, det vil sige referencesystemer, der på en eller anden måde skelnes i forhold til andre [8] .

Newtons love

Grundlaget for klassisk mekanik er Newtons tre love (ved at formulere disse love brugte Newton udtrykket "krop", selvom de faktisk taler om materielle punkter).

Den første lov fastslår tilstedeværelsen af inertiegenskaberne i materielle legemer og postulerer tilstedeværelsen af sådanne referencerammer, hvor bevægelsen af et frit legeme sker med konstant hastighed (sådanne referencerammer kaldes inerti).

Newtons anden lov, baseret på empiriske fakta, postulerer et forhold mellem kraftens størrelse, kroppens acceleration og dets inerti (kendetegnet ved masse). I matematisk formulering er Newtons anden lov oftest skrevet i følgende form:

m{\vec a}={\vec F},

hvor er den resulterende vektor af kræfter, der virker på kroppen; er kroppens accelerationsvektor; m - kropsvægt. ${\vec {F}}$ $\vec a$

Newtons anden lov kan også skrives i form af ændringen i momentum af et materielt punkt : ${\vec p}$

{\frac {d{\vec p}}{dt}}={\vec F}.

Når man skriver loven i denne form, som før, antages det, at massen af et materielt punkt er uændret i tid [9] [10] [11] .

Newtons anden lov er ikke nok til at beskrive en partikels bevægelse. Derudover kræves en beskrivelse af kraften , opnået ud fra overvejelser om essensen af den fysiske interaktion, hvori kroppen deltager. $\vec{F}$

Newtons tredje lov specificerer nogle egenskaber ved kraftbegrebet introduceret i den anden lov. Han postulerer tilstedeværelsen for hver kraft, der virker på den første krop fra den anden, lige stor og modsat i retning af kraften, der virker på den anden krop fra den første. Tilstedeværelsen af Newtons tredje lov sikrer opfyldelsen af loven om bevarelse af momentum for et system af kroppe.

Lov om bevarelse af momentum

Loven om bevarelse af momentum er en konsekvens af Newtons love for lukkede systemer (det vil sige systemer, der ikke er påvirket af ydre kræfter eller resultatet af ydre kræfter er nul). Det grundlæggende grundlag for denne lov er egenskaben af rummets homogenitet , og forholdet mellem loven om bevarelse af momentum og denne egenskab er udtrykt [5] af Noethers sætning .

Loven om bevarelse af energi

Loven om energibevarelse er en konsekvens af Newtons love for lukkede konservative systemer (det vil sige systemer, hvor kun konservative kræfter virker ). Det grundlæggende grundlag for denne lov er egenskaben af homogenitet af tid , og forholdet mellem loven om bevarelse af energi og denne egenskab er igen udtrykt [6] af Noethers teorem .

Udvidelse til udvidede kroppe

Klassisk mekanik omfatter også en beskrivelse af de komplekse bevægelser af udvidede ikke-punktobjekter. Udvidelsen af lovene i newtonsk mekanik til sådanne objekter skyldtes hovedsagelig L. Euler . Den moderne formulering af Eulers love bruger også apparatet af tredimensionelle vektorer.

Senere udvikler analytisk mekanik , hvis hovedidé er beskrivelsen af et mekanisk system som et enkelt objekt ved hjælp af multidimensionel geometris apparat. Der er to hovedformuleringer (stort set alternative) af klassisk analytisk mekanik: Lagrangiansk mekanik og Hamiltonsk mekanik . I disse teorier falder begrebet "kraft" i baggrunden, og vægten i beskrivelsen af mekaniske systemer ligger på andre fysiske størrelser - såsom energi eller handling .

Ovenstående udtryk for momentum og kinetisk energi er kun gyldige i fravær af et signifikant elektromagnetisk bidrag. Inden for elektromagnetisme bliver Newtons anden lov for en strømførende ledning overtrådt, hvis det elektromagnetiske felts bidrag til systemets momentum ikke tages i betragtning; et sådant bidrag udtrykkes i form af Poynting-vektoren divideret med c 2 , hvor c er lysets hastighed i det frie rum.

Historie

Antikken

Klassisk mekanik opstod i antikken og begyndte at danne sig som en selvstændig gren, tidligere end andre områder af fysikken, hovedsageligt i forbindelse med de problemer, der opstod under byggeriet (løfte- og transportmaskiner, pyramiderne i det gamle Egypten), håndværksproduktion, søfart og militær anliggender (væg- og kastemaskiner). I landene i Mellemøsten kendte man alle de såkaldte "simple maskiner": håndtaget, skråplanet, blokken, kilen, skruen. Der er dog ingen skriftlige optegnelser over dem. I det gamle Kina i det 1. århundrede. n. e. verdens første seismoskop blev opfundet [12] .

Den første af de sektioner af mekanik, der skulle udvikles, var statik , hvis grundlag blev lagt i Arkimedes ' værker i det 3. århundrede f.Kr. e. . Han formulerede reglen om løftestangen , teoremet om tilføjelse af parallelle kræfter , introducerede begrebet tyngdepunkt , lagde grundlaget for hydrostatikken ( Arkimedes kraft ) [12] .

Middelalder

I det 14. århundrede udviklede den franske filosof Jean Buridan teorien om fremdrift . Senere blev den udviklet af Jeans discipel, biskop Albert af Sachsen [13] .

Ny tid

1600-tallet

Dynamik som en del af klassisk mekanik begyndte først at udvikle sig i det 17. århundrede . Dens grundlag blev lagt af Galileo Galilei , som var den første til korrekt at løse problemet med bevægelsen af et legeme under påvirkning af en given kraft. Baseret på empiriske observationer opdagede han loven om inerti og relativitetsprincippet . Derudover bidrog Galileo til fremkomsten af teorien om oscillationer og videnskaben om materialers modstand [14] .

Christian Huygens forskede inden for teorien om svingninger, især studerede han bevægelsen af et punkt langs en cirkel , såvel som svingningerne af et fysisk pendul . I hans værker blev lovene for kroppes elastiske påvirkning også formuleret for første gang [14] .

Grundlæggelsen af den klassiske mekanik blev fuldendt af Isaac Newtons arbejde , som formulerede mekanikkens love i den mest generelle form og opdagede loven om universel gravitation . I 1684 etablerede han også loven om viskøs friktion i væsker og gasser [15] .

Også i det 17. århundrede, i 1660, blev loven om elastiske deformationer formuleret , der bærer navnet på dens opdager Robert Hooke .

1700-tallet

I det 18. århundrede blev analytisk mekanik født og udviklet intensivt . Hendes metoder til problemet med bevægelsen af et materielt punkt blev udviklet af Leonhard Euler , der lagde grundlaget for stiv kropsdynamik . Disse metoder er baseret på princippet om virtuelle forskydninger og på d'Alembert-princippet . Udviklingen af analytiske metoder blev afsluttet af Lagrange , som formåede at formulere ligningerne for dynamikken i et mekanisk system i den mest generelle form: ved hjælp af generaliserede koordinater og momenta . Derudover var Lagrange med til at lægge grundlaget for den moderne teori om svingninger [16] .

En alternativ metode til analytisk formulering af klassisk mekanik er baseret på princippet om mindste handling , som først blev angivet af Maupertuis i forhold til et materielt punkt og generaliseret til tilfældet med et system af materialepunkter af Lagrange.

Også i det 18. århundrede blev grundlaget for en teoretisk beskrivelse af ideel væskehydrodynamik udviklet i værker af Euler, Daniel Bernoulli , Lagrange og d'Alembert .

1800-tallet

I det 19. århundrede finder udviklingen af analytisk mekanik sted i værker af Ostrogradsky , Hamilton , Jacobi , Hertz m.fl. I teorien om vibrationer udviklede Routh , Zhukovsky og Lyapunov en teori om stabiliteten af mekaniske systemer. Coriolis udviklede teorien om relativ bevægelse ved at bevise accelerationssætningen . I den anden tredjedel af det 19. århundrede blev kinematik opdelt i en separat sektion af mekanik (selv om ideen om hensigtsmæssigheden af en sådan adskillelse af kinematik for første gang blev udtrykt [17] af Euler i 1776) [18] .

Særligt betydningsfuldt i det 19. århundrede var fremskridt inden for kontinuummekanik [19] . Navier og Cauchy formulerede elasticitetsteoriens ligninger i en generel form . I værkerne af Navier og Stokes blev differentialligninger for hydrodynamik opnået under hensyntagen til væskens viskositet . Sammen med dette er der en uddybning af viden inden for hydrodynamik af en ideel væske: Helmholtz ' værker om hvirvler , Kirchhoff , Zhukovsky og Reynolds om turbulens og Prandtl om grænseeffekter vises. Saint-Venant udviklede en matematisk model, der beskriver metallers plastiske egenskaber.

Moderne tider

I det 20. århundrede skiftede forskernes interesse til ikke- lineære effekter inden for klassisk mekanik. Lyapunov og Henri Poincaré lagde grundlaget for teorien om ikke-lineære svingninger . Meshchersky og Tsiolkovsky analyserede dynamikken i kroppe med variabel masse . Aerodynamik skiller sig ud fra kontinuummekanik , hvis grundlag blev udviklet af Zhukovsky. I midten af det 20. århundrede var en ny retning inden for klassisk mekanik aktivt ved at udvikle sig - teorien om kaos . Spørgsmålene om stabilitet af komplekse dynamiske systemer, mekanik af diskrete systemer, teori om gyroskopiske og inertisystemer, teori om mekanismer og maskiner, mekanik af legemer med variabel masse, mekanik af et deformerbart fast legeme, hydroaerodynamik, gasdynamik, ikke-euklidisk mekanik også forblive vigtig [20] .

Begrænsninger af anvendeligheden af klassisk mekanik

Forudsigelserne fra klassisk mekanik bliver unøjagtige for systemer, der nærmer sig lysets hastighed (adfærden af sådanne systemer skal beskrives af relativistisk mekanik ), eller for meget små systemer, hvor kvantemekanikkens love gælder . For at beskrive adfærden af systemer, hvor både relativistiske og kvanteeffekter er signifikante, bruges relativistisk kvantefeltteori . For systemer med et meget stort antal komponenter, eller frihedsgrader, kan klassisk mekanik heller ikke være tilstrækkelig, i hvilket tilfælde statistisk mekaniks metoder anvendes .

Klassisk mekanik er en selvkonsistent teori, det vil sige, inden for dens rammer er der ingen udsagn, der modsiger hinanden. Generelt er det foreneligt med andre "klassiske" teorier (såsom klassisk elektrodynamik og klassisk termodynamik ), men i slutningen af det 19. århundrede opstod nogle uoverensstemmelser mellem disse teorier; at overvinde disse uoverensstemmelser markerede dannelsen af moderne fysik. I særdeleshed:

Klassisk elektrodynamiks ligninger er ikke-invariante med hensyn til galileiske transformationer: da disse ligninger inkluderer (som en fysisk konstant, konstant for alle observatører) lysets hastighed , er klassisk elektrodynamik og klassisk mekanik kun kompatible i én valgt referenceramme - associeret med æteren . Men eksperimentel verifikation afslørede ikke eksistensen af æteren, og dette førte til skabelsen af den særlige relativitetsteori (hvori mekanikkens ligninger blev ændret).
Nogle udsagn om klassisk termodynamik er også uforenelige med klassisk mekanik: at anvende dem sammen med den klassiske mekaniks love fører til Gibbs-paradokset (i henhold til hvilket det er umuligt nøjagtigt at bestemme værdien af entropi ) og til en ultraviolet katastrofe (sidstnævnte betyder at en helt sort krop skal udstråle en uendelig mængde energi). Forsøg på at løse disse problemer førte til fremkomsten og udviklingen af kvantemekanik .

Se også

Noter

↑ 1 2 3 4 Petkevich, 1981 , s. 9.
↑ Targ S. M. Et kort kursus i teoretisk mekanik. - M . : Højere skole, 1995. - 416 s. — ISBN 5-06-003117-9 . - S. 287. "I klassisk mekanik anses massen af hvert punkt eller partikel i systemet for at være en konstant, når den bevæger sig"
↑ Golubev Yu. F. Grundlæggende om teoretisk mekanik. - M. : Publishing House of Moscow State University, 2000. - 720 s. — ISBN 5-211-04244-1 . — S. 160. “ Aksiom 3.3.1. Massen af et materielt punkt bevarer sin værdi ikke kun i tid, men også under enhver interaktion af et materielt punkt med andre materielle punkter, uanset deres antal og arten af interaktioner.
↑ Zhuravlev V. F. Grundlæggende om teoretisk mekanik. - M. : Fizmatlit, 2001. - 319 s. — ISBN 5-95052-041-3 . - S. 9. "Massen [af et materielt punkt] antages at være konstant, uafhængig af enten punktets position i rum eller tid."
↑ 1 2 Landau og Lifshitz, bind I, 2012 , s. 26-28.
↑ 1 2 Landau og Lifshitz, bind I, 2012 , s. 24-26.
↑ Sivukhin D.V. Almen kursus i fysik. T. I. Mekanik. — M .: Nauka, 1979. — 520 s. - S. 71.
↑ Landau og Lifshitz, bind I, 2012 , s. 14-16.
↑ Markeev A.P. Teoretisk mekanik. - M. : CheRO, 1999. - 572 s. — S. 254. “…Newtons anden lov er kun gyldig for et punkt med konstant sammensætning. Dynamikken i systemer med variabel sammensætning kræver særlig overvejelse."
↑ Irodov I. E. Grundlæggende love for mekanik. - M . : Højere skole, 1985. - 248 s. — S. 41. "I Newtonsk mekanik... m=const og dp/dt=ma".
↑ Kleppner D., Kolenkow R. J. An Introduction to Mechanics . - New York: McGraw-Hill, 1973. - 546 s. — ISBN 0-07-035048-5 . — S. 112. “For en partikel i Newtonsk mekanik er M en konstant og (d/dt)(M v ) = M(d v /dt) = Ma ”.
↑ 1 2 Zubov V.P. Antikkens fysiske ideer. // Red. Grigoryan A. T. , Polak L. S. Essays om udvikling af grundlæggende fysiske ideer. - M., USSR's Videnskabsakademi, 1959. - S. 11-80
↑ Zubov V.P. Middelalderens fysiske ideer. // Red. Grigoryan A. T. , Polak L. S. Essays om udvikling af grundlæggende fysiske ideer. - M., USSR Academy of Sciences, 1959. - S. 81-128
↑ 1 2 Kuznetsov BG Genesis af mekanisk forklaring af fysiske fænomener og ideer om kartesisk fysik. // Red. Grigoryan A. T. , Polak L. S. Essays om udvikling af grundlæggende fysiske ideer. - M., USSR Academy of Sciences, 1959. - S. 156-185
↑ Kuznetsov B. G. Grundlæggende principper for Newtons fysik. // Red. Grigoryan A. T. , Polak L. S. Essays om udvikling af grundlæggende fysiske ideer. - M., USSR's Videnskabsakademi, 1959. - S. 186-197
↑ Kudryavtsev P. S. Hovedlinjerne i udviklingen af fysiske ideer i det XVIII århundrede. // Red. Grigoryan A. T. , Polak L. S. Essays om udvikling af grundlæggende fysiske ideer. - M., USSR Academy of Sciences, 1959. - S. 198-218
↑ Mekanikkens historie i Rusland, 1987 , s. 210.
↑ Sretensky L. N. Analytisk mekanik (XIX århundrede) // Ed. Grigoryan A. T. , Pogrebyssky I. B. Mekanikkens historie fra slutningen af det 18. århundrede til midten af det 20. århundrede. - M., Nauka, 1972. - S. 7-45
↑ Mikhailov G.K. Kontinuummekanik (XIX århundrede) // Ed. Grigoryan A. T. , Pogrebyssky I. B. Mekanikkens historie fra slutningen af det 18. århundrede til midten af det 20. århundrede. - M., Nauka, 1972. - S. 46-85
↑ Udg. Grigoryan A. T. , Pogrebyssky I. B. Mekanikkens historie fra slutningen af det 18. århundrede til midten af det 20. århundrede. - M., Nauka, 1972. - S. 86-511

Litteratur

Arnold VI Klassisk mekaniks matematiske metoder. 5. udg. - M. : Redaktionel URSS, 2003. - 416 s. — ISBN 5-354-00341-5 .
Arnold VI, Avets A. Ergodiske problemer i klassisk mekanik. - Moskva-Izhevsk: RHD, 1999. - 284 s. — ISBN 5-89806-018-9 .
Goldstein G., Pool Ch., Safkso J. Klassisk mekanik. - M. : RHD, 2012. - 808 s. - ISBN 978-5-4344-0072-5 .
Grigoryan A. T. Mekanik fra antikken til i dag. — M .: Nauka , 1974. — 480 s.
Mekanikkens historie i Rusland / Ed. A. N. Bogolyubova , I. Z. Shtokalo . - Kiev: Naukova Dumka , 1987. - 392 s.
Mekanikkens historie fra oldtiden til slutningen af det XVIII århundrede / Ed. A. T. Grigoryan , I. B. Pogrebyssky . — M .: Nauka , 1971. — 298 s.
Mekanikkens historie fra slutningen af det 18. århundrede til midten af det 20. århundrede / Red. A. T. Grigoryan , I. B. Pogrebyssky . — M .: Nauka , 1972. — 412 s.
Kittel Ch ., Knight W., Ruderman M. Mechanics. Berkeley fysik kursus. - M. : Lan, 2005. - 480 s. — (Lærebøger for universiteter). - ISBN 5-8114-0644-4 .
Landau L. D. , Lifshits E. M. Mekanik. 5. udg. — M .: Fizmatlit , 2012. — 224 s. - (" Theoretical Physics ", bind I). - ISBN 978-5-9221-0819-5 .
Matveev A. N. Mekanik og relativitetsteorien. 3. udg. - M . : ONIKS 21st century: World and Education, 2003. - 432 s. — ISBN 5-329-00742-9 .
Essays om udvikling af grundlæggende fysiske ideer / Ed. A. T. Grigoryan , L. S. Polak . - M. : Publishing House of the Academy of Sciences of the USSR, 1959. - 511 s.
Petkevich VV Teoretisk mekanik . — M .: Nauka , 1981. — 496 s.
Sivukhin DV Almen kursus i fysik. - 5. udgave, stereotypisk. - M . : Fizmatlit , 2006. - T. I. Mechanics. — 560 s. - ISBN 5-9221-0715-1 . .
Targ S. M. Mechanics - artikel fra Physical Encyclopedia
Yavorsky B. M., Detlaf A. A. Fysik for gymnasieelever og universitetsstuderende. - M . : Akademiet, 2008. - 720 s. - (Videregående uddannelse). — ISBN 5-7695-1040-4 .

Links

Videoforelæsning 1. Fysik: Klassisk mekanik (efterår 1999) Arkiveret 5. december 2015 på Wayback Machine // MIT-forelæsninger: 8.01
Videoforelæsning 2. Fysik: Klassisk mekanik (efterår 1999) Arkiveret 23. november 2015 på Wayback Machine // MIT-forelæsninger: 8.01

Ordbøger og encyklopædier	Flot dansk stor kinesisk Fantastisk norsk Stor russer kroatisk Britannica (online)
I bibliografiske kataloger	GND : 4038168-7

Afsnit af mekanik
klassisk mekanik Særlig relativitetsteori Teoretisk mekanik Generel relativitetsteori Relativistisk mekanik Kvantemekanik
Kontinuum mekanik	Hydrostatik Hydrodynamik Aeromekanik Aerostatik gasdynamik Teori om elasticitet Teori om plasticitet Brudmekanik af faste stoffer Rheologi
teorier	Oscillationsteori Teori om bæredygtighed
anvendt mekanik	Materialernes styrke Teori om mekanismer og maskiner Maskindele Strukturel mekanik Hydraulik Mekatronik Himmelsk mekanik Optomekatronik