Oskulerende kredsløb
Et objekts oskulerende kredsløb i rummet (på et givet tidspunkt) er den gravitationelle Keplerske bane (det vil sige en ellipse eller anden sektion af en kegle) i forhold til et centralt legeme, som dette objekt (i henhold til dets faktiske position og hastighed ) på et givet tidspunkt) ville have i fravær af yderligere forstyrrelser (associeret med det centrale legemes ikke-sfæriske karakter, tyngdekraftens indflydelse fra tredje legeme eller kræfter af ikke-gravitationel karakter). [1]
Udtrykket bruges i astronomi og astrodynamik .
Ligninger af himmelmekanik i oskulerende elementer
Se også
Litteratur
- S.A. Mirer Mechanics af rumflyvning. Orbital bevægelse. Del III. Kapitel 7
Noter
- ↑ F.R. Moulton, 'Introduction to Celestial Mechanics', (1902, Dover genoptryk 1970), på s. 322-3.
 Ordbøger og encyklopædier |
|
|---|
![{\displaystyle \left[-F_{1}\cos {\nu }+F_{2}\left(1+{\frac {r}{p}}\right)\sin {\nu }-F_{3 }e{\frac {r}{p}}ctgi\sin {u}\right]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ca9352ec6ac8cdcebabfea129f67960e5fb0299b)
![{\displaystyle {\frac {de}{dt}}={\sqrt {\frac {p}{\mu }}}\left(F_{1}\sin {\nu}+F_{2}\left[ \left(1+{\frac {r}{p}}\right)\cos {\nu}+e{\frac {r}{p}}\right]\right)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/347a4995291d76b13941fd97eabc321dfa7a6a60)
![{\displaystyle {\frac {d\nu }{dt}}={\frac {\sqrt {\mu p}}{r^{2}}}+{\frac {1}{e}}{\sqrt {\frac {p}{\mu }}}\left[F_{1}\cos {\nu}-\left(1+{\frac {r}{p}}\right)\sin {\nu } \ret]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5829c5c4426e29380d254197226755f1f3130893)
Ordbøger og encyklopædier
