P-symmetri

Den stabile version blev tjekket ud den 26. maj 2021 . Der er ubekræftede ændringer i skabeloner eller .

P-symmetri er symmetrien af bevægelsesligningerne med hensyn til ændringen i tegn på koordinaterne for alle partikler. I forhold til denne operation er elektromagnetiske , stærke og, ifølge den generelle relativitetsteori , gravitationsinteraktioner symmetriske [1] . Svage interaktioner er ikke symmetriske (se Wus eksperiment ). Denne operation svarer til en af paritetstyperne — den fysiske størrelse rumlige paritet (P-paritet).

Symmetri i fysik
transformation	Tilsvarende invarians	Den tilsvarende fredningslov
↕ Sendetid _	Tidens ensartethed	…energi
⊠ C , P , CP og T - symmetrier	Tids isotropi	... paritet
↔ Udsendelsesplads _	Rummets homogenitet	…impuls
↺ Rotation af rummet	Isotropi af rummet	… momentum
⇆ Lorentz gruppe (forstærker)	Relativitet Lorentz kovarians	… bevægelser af massecentret
~ Måletransformation	Måler invarians	... opladning

Rumlig refleksion operator

Den rumlige refleksionsoperator i kvantemekanik er operatoren :. Hamiltonianeren i kvantemekanikken er en jævn funktion af rumkoordinater . Det følger heraf, at eller . Derfor er den rumlige paritet en bevaret størrelse (integralet af bevægelse). Det følger af definitionen af den rumlige reflektionsoperator, at . Således kan egenværdierne for den rumlige refleksionsoperator være og . Disse egenværdier kaldes P-pariteten af kvantesystemets tilstand. Den rumlige reflektionsoperator antipendler med koordinat og momentum : , og pendler med momentumoperatoren : , hvor . Lade være en egenfunktion af operatorerne og , svarende til egenværdierne og , så [2] $\Pi$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ $H=\sum _{i=1}^{N}{\frac {p_{i}^{2}}{2m}}+\sum _{i>j}V(|x_{i} -x_{j}|)$ $x_{1},x_{2},...$ $\Pi (H\psi )=H(\Pi \psi )$ $\left[\Pi ,H\right]=0$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ $\Pi ^{2}=1$ $+1$ $-en$ $x$ $s$ $\Pi p=-p\Pi$ $\Pi x=-x\Pi$ $L$ $\left[\Pi ,L\right]=0$ ${\displaystyle L=\sum _{i=1}^{N}x_{i}\ gange p_{i))$ $Y_{lm}(\theta ,\varphi )$ $L^{2}$ ${\displaystyle L_{z))$ $l(l+1)$ $m$ $\Pi Y_{lm}(\theta ,\varphi )=Y_{lm}(\pi -\theta ,\varphi +\pi )=(-1)^{l}Y_{lm}(\theta ,\varphi )$

P-paritet

P-paritet er en grundlæggende fysisk størrelse. Loven om bevarelse af P-paritet i stærke og elektromagnetiske interaktioner er gyldig. I svage interaktioner bevares P-paritet ikke. I kvantemekanikken er P-paritet beskrevet i form af egenskaberne af den komplekse bølgefunktion . Systemets tilstand kaldes, selvom bølgefunktionen ikke ændres, når fortegnene for koordinaterne for alle partikler ændres, og ulige, hvis bølgefunktionen skifter fortegn, når fortegnene for koordinaterne for alle partikler ændres . $\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1},...,r_{n})$ $\Psi _{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi _{{np}}(r_{1},...,r_{n})$

Intern paritet

Alle partikler med ikke-nul hvilemasse har iboende P-paritet. Det er enten 1 (lige partikler) eller −1 (ulige partikler). Partikler med spin 0 og intern paritet 1 kaldes skalære , og dem med intern paritet −1 kaldes pseudoskalære . Partikler med spin 1 og intern paritet 1 kaldes pseudovektor , med intern paritet −1 - vektor [3] .

Tilstanden af et system af partikler kaldes selv hvis og ulige hvis , hvor er partiklernes indre pariteter. $n$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1}, ...,r_{n})$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi _{{np}}( r_{1},...,r_{n})$ $\Pi_{1}...\Pi_{n}$

Noter

↑ V. Pauli Overtrædelse af spejlsymmetri i atomfysikkens love // Teoretisk fysik i det 20. århundrede. Til minde om Wolfgang Pauli. - M., IL, 1962. - s. 383
↑ Nishijima, 1965 , s. 53.
↑ Mikrokosmos fysik, red. D. V. Shirkova, Moskva: Soviet Encyclopedia, 1980.

Litteratur

Shirokov Yu. M. , Yudin N. P. Kernefysik, M., Nauka, 1972
Bethe G. , Morrison F. Elementær teori om kernen, M., IL., 1958
Nishijima K. Fundamentale partikler. - M . : Mir, 1965. - 462 s.

C, P og T

pin gruppe
Paritet