Wu oplevelse

Wu -eksperimentet er et eksperiment i partikelfysik og kernefysik udført i 1956 af den kinesiske og amerikanske fysiker Jianxiong Wu i samarbejde med Low Temperature Laboratory under US National Bureau of Standards [1] [2] . Formålet med forsøget var at fastslå , om pariteten ( P -paritet [3] ), som tidligere var blevet etableret i elektromagnetiske og stærke vekselvirkninger , også er bevaret for den svage vekselvirkning eller ej. Hvis P -paritet var en ægte bevaret størrelse, så ville spejlversionen af verden (hvor venstre er erstattet af højre og højre med venstre) opføre sig som et spejlbillede af den virkelige verden. Hvis P -paritet blev overtrådt, så ville det være muligt at skelne mellem en spejlversion af verden og et spejlbillede af den virkelige verden. Forsøget bestod i at observere fordelingen af retningerne for elektronemission fra kobolt-60 kerner under beta-henfald under forhold med meget lav temperatur og et stærkt magnetfelt. Det afslørede en asymmetri i fordelingen af beta-partikler udsendt fra en strålingskilde.

Resultaterne af eksperimentet viste, at bevarelsen af rumlig paritet er krænket på grund af svag interaktion, hvilket fører til evnen til hurtigt at bestemme venstre og højre uden reference til makroobjekterne i den virkelige verden. Dette resultat var ikke forventet i fysiksamfundet, som plejede at betragte paritet for at være en bevaret størrelse . Zhengdao Li og Zhenning Yang , de teoretiske fysikere, der var banebrydende for ideen om ikke-konservering af paritet og foreslog dette eksperiment, modtog 1957 Nobelprisen i fysik for deres teoretiske arbejde . Wu Jianxiongs rolle i opdagelsen blev nævnt i en Nobeltale [4], men blev først bemærket i 1978, hvor hun første gang blev tildelt Ulveprisen .

Historie

I 1927 formaliserede Eugene Wigner princippet om paritetsbevarelse ( P -paritet) [5] - ideen om, at den virkelige verden og verden bygget som sit spejlbillede vil opføre sig ens, med den eneste forskel, at venstre og højre vil være på hovedet (for eksempel vil et ur, der går med uret, rotere mod uret, i en spejlverden).

Dette princip er blevet bredt accepteret af fysikere, og bevarelsen af P -paritet er eksperimentelt blevet bekræftet i elektromagnetiske og stærke interaktioner . Men i midten af 1950'erne kunne nogle henfald, der involverede kaoner , ikke forklares af de eksisterende teorier, som antog, at P -paritet var bevaret. Der så ud til at være to typer kaoner, den ene henfalder til to pioner og den anden til tre pioner. Denne effekt kaldes τ-θ-paradokset [6] [7] .

Zhengdao Li og Zhenning Yang var pionerer for ideen om ikke-konservering af paritet. De gennemgik litteraturen om spørgsmålet om paritetsbevarelse i alle fundamentale interaktioner og kom til den konklusion, at i tilfælde af en svag interaktion bekræfter eller afkræfter eksperimentelle data ikke tilstedeværelsen af P - symmetri [8] [9] . Kort efter henvendte de sig til Jianxiong Wu, en ekspert i beta -henfaldsspektroskopi , med forskellige ideer til eksperimenter. De slog sig ned på ideen om at teste retningsbestemmelsen af beta-henfald i kobolt-60 . Wu anerkendte potentialet i et revolutionært eksperiment og, fordi han ønskede at være foran resten af fysiksamfundet, begyndte hun arbejdet i slutningen af maj 1956, og aflyste en planlagt tur til Genève og Fjernøsten med sin mand. De fleste fysikere, inklusive hendes nære ven Wolfgang Pauli , anså dette for umuligt [10] . En anden berømt videnskabsmand, Richard Feynman , lavede et væddemål på 10.000 til 1 med fysikeren Norman Ramsay om, at eksperimentet ville mislykkes; Da han fik kendskab til resultaterne, forhandlede han om halvtreds dollars, et beløb som han senere ville betale til Ramsay på Rochester-konferencen [11] [12] .

Wu var nødt til at kontakte Henry Burs og Mark Zemansky , som havde stor erfaring med lavtemperaturfysik , for at udføre deres eksperiment. Efter anmodning fra Burs og Zemansky kontaktede Wu Ernest Ambler fra National Bureau of Standards for at hjælpe med at organisere et eksperiment, der skulle finde sted i 1956 på Low Temperature Laboratory af National Bureau of Standards [6] . I december 1956, efter flere måneders arbejde og overvindelse af tekniske vanskeligheder, fandt Wus team en asymmetri, der indikerer paritetskrænkelse [13] .

Li og Yang, som startede Wu-eksperimentet, blev tildelt Nobelprisen i fysik i 1957 for deres teoretiske arbejde, kort efter eksperimentet. Wus rolle i opdagelsen blev nævnt i en tale ved prisoverrækkelsen [4] . Wolfgang Pauli, Young, Lee og mange andre videnskabsmænd var forargede over denne beslutning fra Nobelkomiteen, og nobelprisvinderen i 1988, Jack Steinberger , kaldte det den største fejltagelse i Nobelkomiteens historie [14] . I 1978 blev Wu tildelt den første Ulvepris [15] .

Teori

Hvis en bestemt interaktion bevarer P -symmetri, så betyder det, at hvis venstre og højre byttes om, så vil interaktionen opføre sig nøjagtigt det samme som før udvekslingen. Man kan med andre ord forestille sig, at der er konstrueret to verdener, der kun adskiller sig i paritet - den "virkelige" verden og "spejlverdenen", hvor venstre og højre er omvendt. Hvis interaktionen er symmetrisk med hensyn til rumlig paritet, så fører det til de samme resultater i begge "verdener" [1] .

Formålet med Wu's eksperiment var at bestemme, om P -paritet er bevaret eller brudt i den svage interaktion ved at undersøge bevægelsesretningen af henfaldsprodukterne af cobalt-60. Hvis henfaldet forløb i en foretrukken retning, ville dette betyde paritetsbrud, for hvis den svage kraft bevarede pariteten, så skulle henfaldsprodukterne udsendes med lige stor sandsynlighed i alle retninger. Som Wu et al skrev [1] :

Hvis der er en asymmetri i fordelingen mellem θ og 180°−θ (hvor θ er vinklen mellem orienteringen af moderkernerne og elektronernes momentum), giver dette utvetydigt bevis for, at paritet ikke er bevaret i beta-henfald.

Originaltekst (engelsk)[ Visskjule] Hvis der observeres en asymmetri i fordelingen mellem θ og 180° − θ (hvor θ er vinklen mellem orienteringen af moderkernerne og elektronernes momentum), giver det et utvetydigt bevis for, at paritet ikke er bevaret i beta-henfald.

Årsagen til dette er, at kobolt-60-kernen har et spin , og spindet ændrer ikke sin retning, når pariteten ændres, da vinkelmomentet er en aksial vektor . På den anden side afhænger den retning, hvori henfaldsprodukterne flyver fra hinanden, af pariteten, da momentum er en polær vektor . Med andre ord, hvis kobolt-60's nukleare spin i den "virkelige" verden og udvidelsen af henfaldsprodukter ville være omtrent i samme retning, så ville de i "spejlverdenen" være omtrent i modsatte retninger, fordi retningen af ekspansion af henfaldsprodukterne ville ændre sig, og spin retning - ingen [16] .

Dette vil vise en klar forskel i adfærden af den svage interaktion i begge "verdener", og derfor kan den svage interaktion ikke kaldes symmetrisk med hensyn til paritet. Den eneste måde, hvorpå den svage kraft kunne vise sig at være paritetssymmetrisk, var, hvis der ikke var nogen præference i retning af de resulterende partikler, for så ville retningsændringen i "spejlverdenen" ikke se anderledes ud end i den "virkelige" verden , fordi der under alle omstændigheder var en lige stor mængde spredte henfaldsprodukter i begge retninger [16] .

Eksperiment

Eksperimentet sporede henfaldet af kobolt-60 ( 60 Co) atomer, hvis spins blev justeret af et ensartet magnetfelt (polarisationsfelt) og afkølet næsten til det absolutte nulpunkt , så termiske udsving ikke forstyrrede justeringen af spins [17] . Cobalt-60 er en ustabil isotop af kobolt , der henfalder via beta-henfald til den stabile isotop nikkel-60 ( 60Ni ). Under dette henfald henfalder en af neutronerne i kobolt-60-kernen til en proton og udsender en elektron (e − ) og en elektron antineutrino ( ν e ). Den resulterende nikkelkerne er imidlertid i en exciteret tilstand og går hurtigt ind i sin grundtilstand og udsender to gammastrålekvanter (γ). Derfor den generelle ligning for en kernereaktion:

{}_{27}^{60}{\text{Co}}\højrepil {}_{28}^{60}{\text{Ni}}+e^{-}+{\bar { \nu }}_{e}+2{\gamma }

Gammastråler er fotoner, så deres emission fra en nikkel-60 kerne er en elektromagnetisk proces. Dette er vigtigt, fordi man ved, at elektromagnetiske processer er paritetsbevarende, og derfor udstråler de omtrent det samme i alle retninger, det vil sige, at deres fordeling er tilnærmelsesvis "isotropisk". Derfor kan fordelingen af udsendte elektroner sammenlignes med fordelingen af udsendte gammastråler for at fastslå, om de også udsendes isotropisk. Med andre ord tjente fordelingen af gammastråler som et kontroleksperiment til sammenligning med fordelingen af udsendte elektroner. En anden fordel ved de udsendte gammastråler var at kende i hvor høj grad de ikke var fordelt perfekt jævnt i alle retninger ("anisotropien" af deres fordeling), og de kunne bruges til at bestemme graden af justering af kobolt - kernespindene . 60. Hvis cobalt-60 kernerne slet ikke var justeret, ville eksperimentet ikke afsløre anisotropi, uanset elektronemissionsfordelingen. Dette skyldes kernernes vilkårlige orientering, i hvilket tilfælde emissionen af elektroner vil være tilfældig, og eksperimentet vil detektere lige mange elektroner i alle retninger, selvom de udsendes af hver enkelt kerne i kun én retning [ 18] .

Derefter, i eksperimentet, blev emissionshastigheden af gamma-kvanter og elektroner i to forskellige retninger beregnet, og deres værdier blev sammenlignet. Denne hastighed blev målt som en funktion af tiden og med det polariserende felt orienteret i modsatte retninger. Hvis elektrontællingshastighederne ikke adskilte sig væsentligt fra dem for gammastråler, ville dette være bevis på P -paritetsbevarelse på grund af den svage interaktion. Hvis tælleraterne imidlertid adskiller sig væsentligt, så vil der være stærke beviser for, at P -paritet faktisk er overtrådt i den svage interaktion [1] [7] .

Materialer og metoder

Målet med dette eksperiment var at opnå den maksimalt mulige polarisering af 60Co- kerner . På grund af kernernes meget små magnetiske momenter sammenlignet med elektroner, var der behov for stærke magnetiske felter ved ekstremt lave temperaturer, meget lavere end man kunne opnå ved afkøling med flydende helium alene. Lave temperaturer er blevet opnået ved metoden med adiabatisk afmagnetisering . Radioaktiv kobolt blev aflejret som et tyndt overfladelag på en krystal af cerium-magnesiumnitrat, et paramagnetisk salt med en meget anisotropisk Lande g-faktor [1] [2] .

Saltet blev magnetiseret langs aksen, som havde en stor g-faktor, og temperaturen blev reduceret til 1,2 K ved at pumpe heliumdamp til lavt tryk. Slukning af det vandrette magnetfelt sænkede temperaturen til omkring 0,003 K. Den vandrette magnet var åben, hvilket gav plads til en lodret solenoide, der kunne indsættes og tændes for at udligne de opadgående eller nedadgående magnetiske momenter af koboltkernerne [2] . Magnetfeltet i solenoiden øgede kun temperaturen lidt, da orienteringen af magnetfeltet i solenoiden var i retning af den lave g-faktor. Denne metode til at opnå høj polarisering af 60Co kerner blev opfundet af Gorter [19] og Rose [20] .

Detektion af gammastråler blev kontrolleret ved hjælp af ækvatoriale og polære tællere, der blev brugt til at måle polarisering. Polariseringen af gammastrålingen blev overvåget kontinuerligt i de næste 15 minutter, mens krystallen blev varmet op, og anisotropien forsvandt. Tilsvarende blev betastråling overvåget kontinuerligt i opvarmningsperioden [1] .

Opnåede resultater

I eksperimentet udført af Wu blev anisotropi af gammastråling observeret, samt anisotropi af betastråling, indtil systemet blev varmet op (ca. 6 minutter), når begge anisotropier forsvandt. Hvis paritet blev bevaret under beta-henfald, ville de udsendte elektroner ikke have en foretrukken henfaldsretning i forhold til orienteringen af det nukleare spin, og asymmetrien i ekspansionsretningen ville være tæt på værdien for gammastråler. Wu bemærkede dog, at elektronerne blev udsendt i en retning, der helst var modsat den af gammastrålerne, det vil sige, at den havde et negativt fortegn. Det vil sige, at de fleste af elektronerne havde en meget specifik ekspansionsretning, direkte modsat kernespindet [21] . Den observerede elektroniske asymmetri ændrede heller ikke fortegn, når polarisationsfeltet blev vendt, hvilket betyder, at asymmetrien ikke var forårsaget af remanent magnetisering i prøverne. Senere blev det konstateret, at paritetskrænkelsen var maksimal [6] [22] .

Resultaterne overraskede i høj grad fysiksamfundet. Adskillige forskere forsøgte derefter at gentage resultaterne af Wus gruppe [23] [24] , mens andre reagerede på resultaterne med vantro. Wolfgang Pauli , efter at have modtaget en besked fra Georges M. Temmer , som også arbejdede ved National Bureau of Standards, om, at paritetsbevaring ikke længere kunne anses for sand i alle tilfælde, udbrød: "Det er fuldstændig nonsens!". Temmer forsikrede ham om, at resultatet af forsøget bekræftede, at det var tilfældet, hvortil Pauli kort svarede: "Så skal det gentages!" [6] . Ved udgangen af 1957 bekræftede yderligere forskning de oprindelige resultater af Wus gruppe, og P -paritetskrænkelse var fast etableret [23] .

Mekanisme og konsekvenser

Resultaterne af Wus eksperiment giver os mulighed for hurtigt at definere begreberne venstre og højre. Denne forskel er iboende i karakteren af den svage interaktion. Tidligere, hvis videnskabsmænd på Jorden interagerede med videnskabsmænd på en nyopdaget planet, og de aldrig mødtes personligt, kunne hver gruppe ikke entydigt identificere venstre og højre side af den anden gruppe. Wus eksperiment kan fortælle den anden gruppe, at ordene "venstre" og "højre" er defineret præcist og utvetydigt. Wus eksperiment løste endelig Ozmas problem , som er at give en entydig definition af venstre og højre fra et videnskabeligt synspunkt [25] .

På et grundlæggende niveau (som vist i Feynman-diagrammet til højre) er beta-henfald forårsaget af transformationen af negativt ladede ( -en3 e ) kvarker gennem emissionen af et W-boson med dets efterfølgende henfald til en elektron og en antineutrino:

d → u + e − + v
e.

En kvark har en venstre (negativ chiralitet) og en højre (positiv chiralitet) del. Når den bevæger sig gennem rum-tid, svinger den mellem disse tilstande og går fra højre til venstre og omvendt. Ud fra analysen af påvisningen af P -paritetskrænkelse i Wu's eksperiment kan vi konkludere, at kun venstre ned kvarker henfalder, og kun venstre kvarker og leptoner (eller højre antikvarker og antileptoner) er involveret i den svage interaktion. De rigtige partikler deltager simpelthen ikke i det svage samspil. Hvis dunkvarken ikke havde nogen masse, ville den ikke svinge, og dens højrehåndede tilstand ville være nogenlunde stabil i sig selv. Men da dunkvarken er massiv, svinger den og henfalder [26] .

Generelt, da (i atomare enheder P står for paritet), så polariserer et stærkt magnetfelt lodret $J_{\text{Co}}^{P}=5^{+}$ $\hbar=1$ 60
27Co er kerner på en sådan måde, at . Da henfaldet også bevarer vinkelmomentet , følger det af [27] . Koncentrationen af beta-stråler i den negative z -retning indikerede således udseendet af venstre kvarker og elektroner. Fra eksperimenter som Wu-eksperimentet og Goldhaber- eksperimentet har det vist sig, at masseløse neutrinoer skal være venstrehåndede og masseløse antineutrinoer skal være højrehåndede [28] . Da neutrinoer nu er kendt for at have lav masse, er det blevet foreslået, at højrehåndede neutrinoer og venstrehåndede antineutrinoer også kan eksistere. Disse neutrinoer vil ikke interagere med den svage interaktion Lagrangian og vil kun deltage i gravitationsinteraktionen, der muligvis udgør en del af det mørke stof i Universet [29] . $J_{z,{\text{Co}}}^{P}=J_{\text{Co}}^{P}=5^{+}$ $J_{\text{Ni}}^{P}=4^{+}$ $J_{z,{\text{Co}}}^{P}=J_{z,{\text{Ni}}}^{P}+J_{z,e^{-}}^{P }+J_{z,{\bar {\nu }}}^{P}=5^{+}$ $J_{z,e^{-}}^{P}=J_{z,\nu }^{P}=1/2^{+}$

Indflydelse

Wus opdagelse lagde grunden til udviklingen af standardmodellen , da modellen var baseret på ideen om partikelsymmetri, kræfter og hvordan partikler nogle gange kan bryde denne symmetri [30] [31] . Den brede dækning af denne opdagelse fik atomforfaldspioneren Otto Robert Frisch til at nævne, at folk i Princeton ofte sagde, at Wus opdagelse var den mest betydningsfulde siden Michelsons eksperiment , som inspirerede Einsteins relativitetsteori [32] , mens den amerikanske forening AAUW kaldte denne opdagelse løsningen på kernefysikkens største gåde [33] . Ud over at demonstrere den svage krafts kendetegn fra de andre tre grundlæggende kræfter i interaktion, førte yderligere forskning til sidst til en generel CP-overtrædelse, eller ladningskonjugationssymmetribrud [34] . Denne krænkelse betød, at forskerne kunne skelne stof fra antistof og finde en løsning, der kunne forklare, hvorfor universet kun er fyldt med stof og ikke antistof [35] . Dette skyldes, at manglen på symmetri ville have gjort det muligt for en ubalance mellem stof og antistof at eksistere , hvilket ville have tilladt stof at eksistere i dag på grund af Big Bang [36] . Lee og Yang blev tildelt Nobelprisen i fysik i 1957 som en anerkendelse af deres teoretiske arbejde [37] . Abdus Salam spurgte sin kollega, der studerer klassisk litteratur [32] :

Er der en gammel forfatter, der nogensinde har betragtet giganter med kun venstre øje. Han tilstod, at enøjede kæmper var blevet beskrevet og forsynede mig med en komplet liste over dem; men de [som kykloperne <..>] flagrer altid med deres ensomme øje midt på panden. Vi fandt ud af, at verden er en svag kæmpe med et venstre øje."

Originaltekst (engelsk)[ Visskjule] Hvis nogen klassisk forfatter nogensinde havde overvejet kæmper med kun venstre øje. Han tilstod, at enøjede kæmper er blevet beskrevet og forsynede mig med en komplet liste over dem; men de har altid [som Cyclops <..>] deres ensomme øje i midten af panden. Hvad vi har fundet er, at rummet er en svag venstreøjet kæmpe.

Noter

↑ 1 2 3 4 5 6 Wu, CS; Ambler, E.; Hayward, RW; Hoppes, D.D.; Hudson, R.P. (1957). "Eksperimentel test af paritetsbevarelse i beta-henfald". Fysisk gennemgang . 105 (4): 1413-1415. Bibcode : 1957PhRv..105.1413W . DOI : 10.1103/PhysRev.105.1413 .
↑ 1 2 3 4 5 Reversering af paritetsloven i kernefysik . NIST . Hentet 10. maj 2021. Arkiveret fra originalen 13. maj 2021.
↑ Kutseva, N.V. Ordliste . http://phys.vspu.ac.ru/ . VSPU (2018). Dato for adgang: 24. april 2021. (Russisk)
↑ 1 2 Klein, OB Nobelprisen i fysik i 1957 : Prisceremoniens tale . Nobelfonden. Hentet 2. oktober 2018. Arkiveret fra originalen 6. juli 2019.
↑ Wigner, EP (1927). "Über die Erhaltungssätze in der Quantenmechanik" . Nachrichten von der Gesellschaft der Wissenschaften zu Göttingen, Mathematisch Physikalische Klasse . 1927 : 375-381. Arkiveret fra originalen 2020-01-15 . Hentet 2021-04-19 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp ): Tilgængelig fra The Collected Works of Eugene Paul Wigner. - Springer , 1993. - Vol. Vol. A.—S. 84–90. — ISBN 978-3-642-08154-5 . - doi : 10.1007/978-3-662-02781-3_7 .
↑ 1 2 3 4 Hudson, RP Tilbageførsel af paritetsbevarelsesloven i kernefysik // Et århundrede med fremragende målinger, standarder og teknologi. - National Institute of Standards and Technology , 2001. - ISBN 978-0849312472 .
↑ 1 2 Kutseva, N. V. CPT-symmetri . http://phys.vspu.ac.ru/ . VSPU (2018). Hentet 23. april 2021. Arkiveret fra originalen 23. april 2021. (Russisk)
↑ Lee, TD (1956). "Spørgsmål om paritetsbevarelse i svage interaktioner". Fysisk gennemgang . 104 (1): 254-258. Bibcode : 1956PhRv..104..254L . DOI : 10.1103/PhysRev.104.254 .
↑ Pauli, Wolfgang. Spejlsymmetribrud i atomfysikkens love // Det 20. århundredes teoretiske fysik / Kap. udg. Firtz, M.; Weiskopf, V .. - M .: Udenlandsk litteratur, 1962. - S. 377-379. — 444 s.
↑ Lee, TD (2006), New Insights to Old Problems, arΧiv : hep-ph/0605017 .
↑ Chiang, 2014 , s. 136-137.
↑ Chiang, Tsai-Chien. Madame Chien-Shiung Wu: First Lady of Physics Research. - World Scientific , 2014. - ISBN 978-981-4374-84-2 .
↑ Wu, CS Opdagelsen af paritetskrænkelsen i svage interaktioner og dens seneste udvikling // Nishina Memorial Lectures. - Springer , 2008. - ISBN 978-4-431-77055-8 .
↑ Chiang, 2014 , s. 146.
↑ Chien-Shiung Wu Vinder af Ulveprisen i fysik - 1978 . Wolf Foundation . Hentet 6. maj 2021. Arkiveret fra originalen 11. september 2014.
↑ 1 2 Boyd, S. The Weak Interaction . Warwick University (20. april 2016). Hentet 5. juni 2021. Arkiveret fra originalen 8. december 2019.
↑ Wroblewski, A.K. (2008). "Paritetens undergang: Revolutionen, der skete for halvtreds år siden" (PDF) . Acta Physica Polonica B. 39 (2): 251-264. Bibcode : 2008AcPPB..39..251W . Arkiveret fra originalen 2022-01-25 . Hentet 2021-04-19 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
↑ Ambler, E.; Grace, M.A.; Halban, H.; Kurti, N.; Durand, H.; Johnson, C.E.; Lemmer, H. R. (1953). "Nuklear polarisering af kobolt 60". London, Edinburgh og Dublin Philosophical Magazine og Journal of Science . 44 (349): 216-218. DOI : 10.1080/14786440208520296 .
↑ Gorter, CJ (1948). "Et nyt forslag til justering af visse atomkerner". Fysik . 14 (8). Bibcode : 1948Phy....14..504G . DOI : 10.1016/0031-8914(48)90004-4 .
↑ Rose, M.E. (1949). "Om produktionen af nuklear polarisering". Fysisk gennemgang . 75 (1). Bibcode : 1949PhRv...75Q.213R . DOI : 10.1103/PhysRev.75.213 .
↑ Wu, Jian-Xiong. Neutrino // Det 20. århundredes teoretiske fysik / Ch. udg. Firtz, M.; Weiskopf, V .. - M .: Udenlandsk litteratur, 1962. - S. 306-310. — 444 s.
↑ Ziino, G. (2006). "Ny Electroweak-formulering, der grundlæggende tager højde for effekten kendt som "Maximal Parity-Violation"". International Journal of Theoretical Physics . Springer . 45 (11): 1993-2050. Bibcode : 2006IJTP...45.1993Z . DOI : 10.1007/s10773-006-9168-2 .
↑ 12 Garwin , R.L.; Lederman, L.M.; Weinrich, M. (1957). "Observationer af svigt af bevarelse af paritet og ladningskonjugation i mesonhenfald: det magnetiske moment af den frie myon" (PDF) . Fysisk gennemgang . 105 (4): 1415-1417. Bibcode : 1957PhRv..105.1415G . DOI : 10.1103/PhysRev.105.1415 . Arkiveret (PDF) fra originalen 2021-04-20 . Hentet 2021-04-19 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
↑ Ambler, E.; Hayward, RW; Hoppes, D.D.; Hudson, R.P.; Wu, C.S. (1957). "Yderligere eksperimenter med henfald af polariserede kerner" (PDF) . Fysisk gennemgang . 106 (6): 1361-1363. Bibcode : 1957PhRv..106.1361A . DOI : 10.1103/PhysRev.106.1361 . Arkiveret fra originalen (PDF) 2013-12-03 . Hentet 2021-04-19 . Forældet parameter brugt |deadlink=( hjælp )
↑ Gardner, M. The New Ambidextrous Universe: Symmetri and Asymmetry from Mirror Reflections to Superstrings . - 2005. - S. 215-218. - ISBN 978-0-486-44244-0 .
↑ Lederman, LM Beyond the God Particle / LM Lederman, CT Hill. — Prometheus Books , 2013. — S. 125–126 . — ISBN 978-1-61614-802-7 .
↑ Greiner, Walter; Müller, Berndt. Gauge Theory of Weak Interactions. — 4ed. - Springer Science + Business Media, 2009. - S. 11. - 418 s. — ISBN 3540878424 . - doi : 10.1007/978-3-540-87843-8 .
↑ Greiner & Müller, 2009 , s. femten.
↑ Drewes, M. (2013). "Fænomenologien af højrehåndede neutrinoer". International Journal of Modern Physics E . World Scientific . 22 (8): 1330019-593. arXiv : 1303.6912 . Bibcode : 2013IJMPE..2230019D . DOI : 10.1142/S0218301313300191 . ISSN 1793-6608 .
↑ Cho, Adrian Frimærke til ære for en kvindelig fysiker, som mange siger burde have vundet Nobelprisen ( 5. februar 2021). Hentet 1. februar 2021. Arkiveret fra originalen 5. februar 2021.
↑ Chiang, 2014 , s. 142.
↑ 12 Gardner , Martin. The New Ambidextrous Universe: Symmetri og Asymmetri from Mirror Reflections to Superstrings . — Courier Corporation , 2005-06-24. - S. 217-218. — ISBN 9780486442440 . Arkiveret 6. maj 2021 på Wayback Machine
↑ Chien-Shiung Wu overset til Nobelprisen . Hentet 19. april 2021. Arkiveret fra originalen 19. april 2021.
↑ Chien-Shiung Wu, fysiker der hjalp med at ændre verden ( 19. maj 2015). Hentet 19. april 2021. Arkiveret fra originalen 21. juli 2019.
↑ Antimaterie (engelsk) (1. marts 2021). Hentet 19. april 2021. Arkiveret fra originalen 11. september 2018.
↑ Sutton, Christine CP overtrædelse ( 20. juli 1998). Hentet 19. april 2021. Arkiveret fra originalen 19. april 2021.
↑ Nobelprisen i fysik 1957 . Nobelfonden . Hentet 6. maj 2021. Arkiveret fra originalen 7. marts 2018.