Tidevandskræfter

Tidevandskræfter - kræfter, der opstår i legemer, der bevæger sig frit i et uensartet kraftfelt . Det mest kendte eksempel på tidevandskræfter er tidevandet på Jorden , som er hvor deres navn kommer fra.

I det mest generelle tilfælde er tidevandskræfter kræfter, der forårsager effekter, der viser sig, når et inhomogent kraftfelt virker på et udstrakt objekt, uanset hvilken bevægelse det foretager, og hvad dette felt er forårsaget af. Kraftfeltet kan være enten gravitationel eller elektromagnetisk i naturen (i tilfælde af at kroppen har en elektrisk ladning , stationær eller bevæger sig i forhold til feltets kilder).

Så i et gravitationsfelt med stigende intensitet (det vil sige med en konstant gradient af tyngdemodulet ) , vil en spiralfjeder frit falde i en lige linje med stigende acceleration og strække sig i faldretningen med en konstant værdi, så dens elastiske kræfter ville afbalancere gravitationsfeltets intensitetsgradient.

Den fysiske natur af tidevandskræfter i et gravitationsfelt

For et udvidet legeme, der er placeret i gravitationsfeltet af en gravitationsmasse , er tyngdekraften forskellige for de nære og fjerne sider af kroppen. Og forskellen mellem disse kræfter fører til deformation af kroppen i retning af feltgradienten . Det er væsentligt, at intensiteten af dette felt, hvis det er skabt af punktmasser , falder omvendt med kvadratet på afstanden fra disse masser. Et sådant rumligt isotropt felt er det centrale felt . Målet for tyngdefeltets styrke er accelerationen af det frie fald .

På grund af det faktum, at princippet om feltsuperposition viser sig at være gyldigt i en lang række styrkeværdier , kan feltstyrken altid findes ved vektorsummation af felterne skabt af enkelte dele af feltkilden i det tilfælde, hvor der iht. til betingelserne for problemet, kan det ikke betragtes som en punktkilde. Ikke mindre betydningsfuldt er det faktum, at i tilfælde af et udvidet sfærisk legeme, der er ensartet i tæthed , er det muligt at repræsentere feltet skabt af det som feltet af en punktkilde med en masse lig med massen af det udvidede legeme koncentreret i dens geometrisk centrum.

I det enkleste tilfælde, for en gravitationspunktmasse i en afstand , den frie faldsacceleration (det vil sige intensiteten af gravitationsfeltet skabt af disse legemer i fællesskab) $M$ $R$

a={\tfrac {GM}{R^{2}}},

hvor G er gravitationskonstanten . Ændring i acceleration da (tidevandsacceleration a t ) med afstandsændring : $dR\ll R$

a_{t}=-da={\frac {2GM}{R^{3))}\,dR.

Bevægelse fra accelerationer til kræfter , for en del af et legeme med masse μ beliggende i en afstand r fra kroppens centrum, placeret i en afstand R fra den graviterende masse M og liggende på en lige linje, der forbinder masserne μ og M , tidevandskraften er:

F_{t}={\frac {2GM\mu r}{R^{3}}}.

Man kan også visualisere den fysiske essens af tidevandskræfter gennem Keplers tredje lov , som også beskriver legemers bevægelse i et inhomogent gravitationsfelt. Denne lov fastslår, at kvadraterne af legemers omdrejningsperioder i det centrale gravitationsfelt er beslægtede som kuberne af deres kredsløbs semi-hovedakser ; således vil kroppen (eller en del af den), som er tættere på kraftfeltets kilde, bevæge sig i sin bane med en højere hastighed end den, der er placeret længere væk. For eksempel bevæger Jorden sig rundt om Solen med en hastighed på omkring 29 km/s, Mars - 24 km/s og Jupiter - 13 km/s. Hvis vi mentalt forbinder Mars med Jorden og Jupiter (i modsatte punkter) ved hjælp af et slags uendeligt stærkt reb, vil der straks dannes to tidevandspukler på Mars' overflade (ved rebets fastgørelsespunkter), og snart vil Mars blive revet fra hinanden af disse, faktisk, tidevandskræfter. I Jord-Måne-systemet kan en sådan kilde til tidevandskræfter repræsenteres af Jordens bevægelse i kredsløb omkring Jord-Måne-systemets fælles massecenter. Den del af Jorden, der er tættere på dette massecenter, vil have en tendens til at bevæge sig hurtigere end den, der er længere væk, og dermed danne tidevand , især synligt i hydrosfæren .

I kraft af princippet om overlejring af gravitationsfelter i et system af to gravitationslegemer kan tidevandskræfter tolkes som en afvigelse af gravitationsfeltet i kroppens nærhed under påvirkning af tyngdekraften af en anden gravitationsmasse, sådan en afvigelse for ethvert punkt i nærheden af masselegemet kan opnås ved at subtrahere vektorerne for den faktiske gravitationsacceleration på dette punkt og gravitationsaccelerationsvektor forårsaget af massen (se fig. 2). Det kan ses på figuren, at tidevandskræfter strækker kroppen i en retning parallelt med tyngdekraftens retning og komprimerer den i en vinkelret retning. $m$ $m$

Tidevandskræfter i roterende legemer

Et typisk tilfælde er det evige fald, som er lavet af himmellegemer, der kredser om et fælles massecenter . I denne henseende er tidevandskraften et begreb, der ikke kun har slået rod i astronomi og himmelmekanik, men er også ret anvendelig i tilfælde af rotation under påvirkning af alle kræfter kaldet centripetale kræfter . .

Tidevandskræfter i teknisk mekanik

Det fysiske grundlag for fremkomsten af tidevandskræfter er forskellen i intensiteten af centripetale kræfter, der virker på de elementære volumener af ethvert roterende legeme placeret i forskellige afstande fra rotationscentret, uanset om dette center er inde i kroppen eller uden for det. I det tilfælde, hvor disse kræfter på hvert punkt af kroppen er afbalanceret af kræfter af enhver oprindelse, bevarer det roterende legeme sin form uanset tilstanden af aggregering af dets substans. Så for eksempel bevarer en lille roterende dråbe sin integritet på grund af virkningen af overfladespændingskræfter , selvom den deformeres i processen.

Et legeme, der roterer (eller cirkulerer) omkring et bestemt centrum, bevarer sin form, hvis vinkelhastigheden af rotation af et af dets punkter, der er placeret i en afstand fra rotationscentret, er konstant og den samme for alle punkter i denne krop. I dette tilfælde er deres centripetale accelerationer ens , det vil sige, at de stiger lineært, når de bevæger sig væk fra attraktionens centrum. $\omega$ $R$ $a(R)$ $\omega ^{2}$ $R$

På grund af forskellen i accelerationer, forskellig tæthed og mekaniske egenskaber af stof i et roterende legeme, kan der opstå et meget komplekst kraftfelt. Det er netop det, der er genstand for overvejelser i sagen, når vi taler om tidevandskræfter og deres handling. Resultatet af dette kraftfelt er imidlertid altid en centripetalkraft rettet mod rotationscentret og lig med produktet af den centripetale acceleration , der opleves af hvert elementært volumen af kroppen og dets masse.

Det er vigtigt i dynamik, for at forklare fænomenet rotation (cirkulation) af et legeme omkring et bestemt legeme, at indførelsen af andre kræfter, f.eks. " centrifugalkraft ", ikke er påkrævet, da den effekt, der tilskrives det, er intet andet end en manifestation af Newtons første lov . Og hvis ikke desto mindre dette udtryk bruges, så, i overensstemmelse med Newtons tredje lov , kun i forhold til et andet legeme, der skaber en centripetalkraft [1] .

Når du kaster en sportshammer , er dens rotation rundt om omkredsen forårsaget af kraften, der opstår fra deformationen af strækningen af snoren, der er fastgjort til dets nærmeste punkt. Dens fjerneste punkt oplever en kraft svarende til den kraft, der opstår fra deformationen af snoren plus reaktionen af selve hammerens materiale på dens spænding. Denne samlede kraft giver den nødvendige acceleration til det fjerne punkt, hvor hammeren roterer som helhed. Og denne betragtning gælder for ethvert punkt på hammeren.

I det mest oplagte tilfælde, når cirkulationscentret (rotationen) er uden for kroppen, på grund af virkningen af " centrifugalkraft " (for inerti referencerammer , er dette intet andet end en eufemisme, der stadig er praktisk til at illustrere driften af Newtons bevægelseslove, men uden fysisk betydning, da en sådan kraft, der virker på et accelereret legeme for inertisystemer, ikke er kendt af fysikken. På den anden side eksisterer begrebet centrifugalkraft og er ganske berettiget i en roterende - ikke- inertial - referenceramme, som f.eks. er Jordens overflade) kroppens perifere punkter "har tendens til" at bevæge sig væk fra kroppens massecenter, og dette center "har tendens" til at bevæge sig væk fra de perifere punkter tættest på rotationscentret. Således har enhver, for eksempel, sfærisk, krop form af en ellipsoide , der forlænges i begge retninger fra banen for dens massecenter.

De deformationer, der i dette tilfælde opstår i kroppen, skaber spændinger , der forhindrer spredning af partikler i kroppen langs tangentialet, hvilket nogle gange opstår, når de resulterende spændinger overstiger materialets trækstyrke [1] . Ofte i dette tilfælde siges det, at ødelæggelsen af kroppen er forårsaget af "centrifugalkraft". Dette er den berømte slyngeeffekt . Inden for teknik er det en af grundene til, at der er en hastighedsgrænse for hjulkøretøjer.

Det velkendte faktum, at pendulure bremser, når de overføres til lave breddegrader, taler angiveligt til fordel for eksistensen af "centrifugalkraft". Ved første øjekast kan dette forklares med, at tyngdekraften til en vis grad kompenseres ved f.eks. ækvator af "centrifugalkraften" rettet i modsat retning fra Jordens centrum, hvilket angiveligt forklarer opbremsning af uret.

Faktisk er årsagen til denne effekt, at rotationen af urpendulet sammen med Jorden, såvel som ethvert legeme generelt under , på eller over jordens overflade, forklares ved virkningen af en reel centripetalkraft på den. Denne kraft fører til, at dette legemes bane ikke er en ret linje rettet tangentielt i henhold til Newtons første lov, men en cirkel, hvis radius er lig med kroppens afstand fra jordens rotationscentrum. Således falder dette legeme konstant (med hensyn til den frie bevægelses bane) allerede med en acceleration, hvis størrelse blev diskuteret ovenfor. Følgelig bevæger pendulets suspensionspunkt sig med samme acceleration til Jordens centrum, hvis værdi trækkes fra accelerationen på grund af Jordens gensidige tiltrækning og pendulets belastning, hvilket bremser uret , fordi perioden for pendulets svingning ifølge Galileo er omvendt proportional med kvadratroden af den reelle acceleration, som pendulvægten oplever.

Tidevandskræfter i himmelmekanik

I himmelmekanik er hovedkraften, der forårsager bevægelsen af himmellegemer, kraften af universel tyngdekraft , som er proportional med produktet af deres masser og omvendt proportional med kvadratet af afstanden mellem dem. Derfor, mens ligheden mellem modellen af interagerende legemer opretholdes, vokser tyngdekraften proportionalt med den fjerde potens af legemets absolutte dimensioner, og gravitationskræfterne på universets skala spiller en afgørende rolle, hvilket praktisk talt ikke er mærkbar, når kroppene interagerer på jordens skala.

Et typisk tilfælde for himmelmekanik er tilfældet med gravitationsinteraktion mellem to himmellegemer, der er ulige i masse. For eksempel stjerner og planeter eller en planet og dens satellit. I dette tilfælde betragtes et større himmellegeme som tyngdepunktet, og genstanden for overvejelse er bevægelsen af et lille legeme rundt om tyngdepunktet, ofte placeret i det større legeme. I dette tilfælde er det oftest observerede objekt for overvejelse et lille legeme, for eksempel Jorden i det fælles skabte gravitationsfelt af Jord-Sol-systemet.

Efterhånden som et himmellegemes størrelse øges, for at bevare dets form, bliver kræfterne fra dets egen tyngdekraft mere og mere vigtige, hvilket, geometrisk sammenlagt med kraften rettet mod det gensidige tyngdepunkt, fører til, at den samlede kraft at virke på hvert masseelement viser sig at være proportional med afstanden fra tyngdepunktet. Dette sikrer en lineær stigning i accelerationen oplevet af kroppens punkter, når deres afstand fra rotationscentret øges, og bibeholder derfor den samme vinkelhastighed af rotationen, som er synonym med cirkulationen af kroppen som helhed.

Ovenstående overvejelse af dynamikken i legemers bevægelser i mekanikken er også anvendelig på himmellegemernes dynamik med den præcisering, at de kræfter, der virker på himmellegemer (i modsætning til en sportshammer eller hjulet på en Formel 1-bil) viser sig at være variabel inden for dimensionerne af disse legemer og falder i stigningsretningen afstand fra tyngdepunktet. Som følge heraf er der for de dele, der er fjernest fra midten af himmellegemet, et underskud af tiltrækningskraften til tyngdepunktet, ikke kun på grund af det faktum, at for at sikre rotationen af kroppen som helhed, en stigning i centripetalkraften kræves, men også fordi kraften, der virker mod cirkulationscentret, bliver tiltrækningskraften til tyngdepunktet mærkbart mindre.

Og omvendt, for den kropsregion, der er tættest på tiltrækningscentret, observeres et overskud af denne kraft, forværret af en stigning i tiltrækningskraften til cirkulationscentret i henhold til loven om kvadreret afstand. Så der er en gradient af kræfter, der virker på modsatte dele af himmellegemet. Denne gradient kompenseres op til en vis grænse, sat af styrken af selvtyngdekraftsfeltet .

Denne samlede kraft, uanset hvilket punkt af kroppen den påføres, er kun rettet i én retning, nemlig mod tyngdepunktet. Og derfor er Månens bane, som ikke kun er en jordsatellit, men også et medlem af solsystemet og derfor også kredser om Solen sammen med Jorden, buet væk fra Solen i enhver af dens sektioner. På grund af Månens rotation omkring midten af Jorden, er det kun krumningsradius for denne bane, der ændrer sig på dens forskellige punkter.

Men ved tilstrækkeligt små afstande af himmellegemet fra det fælles tyngdepunkt for de interagerende legemer kan de resulterende spændinger overstige materialets ultimative styrke og selvtyngdekraftens virkning og føre til dets ødelæggelse. En sådan minimumsafstand kaldes Roche-grænsen , hvilket ikke er helt sandt historisk set, da Roche studerede tilfældet med kroppe med nul styrke. Rollen af styrke og indre kinematik af et forstyrret legeme blev undersøgt i 1947 af G. Jeffreys , som foreslog raffinerede beregningsformler. [2] Tidevandskræfternes virkning forklarer dannelsen af ringe omkring Saturn og andre høje planeter . Inden for astronomi menes det, at disse ringe blev dannet af satellitter, der nærmede sig i en afstand mindre end "Roche-grænsen" og blev revet fra hinanden af tidevandskræfter. [3] For kosmogoni er det især vigtigt, at inde i en kugle med en radius, der er mindre end Roche-grænsen, er gravitationskondensering af stof med dannelsen af et enkelt legeme (satellit) generelt umuligt.

Manifestationer af tidevandskræfter i stive himmellegemer

Hvis et himmellegeme er dannet af et sæt partikler, der ikke interagerer med hinanden på nogen måde (for eksempel en gas- og støvtåge), så i tilfælde af deres bevægelse i det centrale gravitationsfelt i overensstemmelse med Keplers lov , vil deres vinkelrotationshastigheder være mindre for partikler længere væk fra midten, hvilket er uundgåeligt vil føre til en stigning i kroppens længde i bevægelsesretningen.

I alle himmellegemer, både faste og flydende, kompenseres gradienten af den ydre tyngdekraft stort set af kohæsionskræfter, der ændrer deres retning, når kroppen roterer om sin egen akse og derfor forårsager forskydningsdeformationer ledsaget af varmefrigivelse. Disse kræfter menes, når vi taler om tidevandskræfter. Det er pålideligt bevist, at vulkanismen observeret på Io (en måne af Jupiter ) er forårsaget af netop disse kræfter.

Afhængigt af værdierne af den semi-hovedakse og excentriciteten af det forstyrrende legemes kredsløb, kan tidevandet i det forstyrrede himmellegeme enten bremse eller accelerere dets rotation omkring dets akse. Dette ændrer vinkelmomentet af det forstyrrede legeme. Lad os sige, at Phobos, der er i en meget lav bane, langsomt nærmer sig Mars og samtidig bidrager positivt til den absolutte værdi af Mars' vinkelmomentum. Og Deimos, der er i en mere fjern bane (højere end den synkrone bane ), bevæger sig langsomt væk og søger samtidig at reducere den absolutte værdi af Mars' vinkelmomentum. Månen er også placeret over den synkrone bane, og derfor bevæger den sig også væk og reducerer Jordens vinkelmomentum. I Måne-Jord-systemet har denne deceleration over millioner af år ført til, at perioden for Månens rotation omkring sin akse er blevet lig med perioden for dens omdrejning omkring det fælles tyngdepunkt (som er placeret inde i Jorden) ). Det vil sige, at Månen vender mod Jorden med kun den ene side; denne rotation kaldes spin-orbit resonans 1:1. Geologiske data tyder på, at jorddagen i oldtiden var kortere. I dag er stigningen i deres varighed på grund af faldet i jordens rotationshastighed omkring 1,5 ms pr. århundrede.

Alt efter en række omstændigheder kan et himmellegeme, hvis rotation ændrer sig under påvirkning af tidevandskræfter, optræde både i den ovennævnte 1:1-resonans og i andre spin-kredsløbsresonanser. For eksempel er Merkur i en 3:2 spin-kredsløbsresonans. Det betyder, at den foretager tre rotationer omkring sin akse i den tid, det tager at cirkulere to gange om Solen. Der er grund til at tro, at stenede exoplaneter tæt på deres stjerner (for eksempel Gliese 581 d ) ofte "sætter sig fast" i højere resonanser (3:2, som Merkur, eller endnu højere).

Da sammenhængskræfter i kloden forhindrer dens tidevandsdeformation, opstår der tidevandsfriktion i jordskorpen. Den medfølgende varmefrigivelse spiller ikke nogen stor rolle i Jordens varmebalance, men den spiller en kæmpe rolle i livet for de nærliggende satellitter Jupiter og Saturn.

Tidevandsdeformationer kan også spille rollen som en "udløser" for jordskælv.

For exoplaneter , der bevæger sig i baner med en stor excentricitet , hvis indre indhold omfatter flere lag af stof, såsom lag af skorpen, kappen og kernestof, kan tidevandskræfter frigive termisk energi, som kan bidrage til skabelsen og opretholdelsen af gunstige betingelser for liv på den kosmiske krop. [fire]

Manifestationen af tidevandskræfter i himmellegemer med en flydende skal

Væsker, der dækker overfladen af en række planeter, inklusive vand, som har viskositet , modstår deformation, hvilket overbevisende blev bevist af Joule [5] ved hans erfaring med at bestemme den mekaniske ækvivalent af termisk energi . Men praktisk talt i jordens flydende skal, såvel som i enhver væske generelt, fører forskydningsdeformationer ikke til manifestationen af nogen mærkbar global effekt, hvilket bekræftes af det faktum, at tværgående bølger ikke kan eksistere i væsker og lydbølger formerer sig i dem er langsgående karakter.

I havene er påvirkningen af viskositet maskeret af energimæssigt vigtigere processer forårsaget af blanding af vandmasser, herunder kraftige havstrømme . Desuden, jo stærkere tidevandskræfterne udtrykkes på grund af en stigning i viskositeten i massen af væske, der omslutter et himmellegeme, der er inkluderet i et par legemer, der cirkulerer omkring et fælles rotationscenter, jo svagere vil tidevandseffekten blive udtrykt.

Af det, der er blevet sagt ovenfor, følger det, at balancen mellem indre og ydre tyngdekraftskræfter kun opnås for et flydende planetlegeme, hvis det viser sig at være deformeret, det vil sige forlænget mod tyngdepunktet. Således antager Jordens flydende skal form af en ellipsoide , med dens hovedakse rettet mod Månen, selvom dens form og orientering også påvirkes af Solens position. Fraværet af stærkt udtalt forskydningsmodstand i vand og den ubetydelige indflydelse af dets viskositet tillader (inden for rammerne af den statiske tidevandsteori ) at bevare sin orientering mod Månen og ikke være involveret i Jordens daglige rotation.

Det skal især understreges, at udsagnet om, at tidevandseffekter er forårsaget af "Månens (Sol) tiltrækning", som blev afspejlet selv i seriøse værker [6] [7] , rejser spørgsmålet om, hvad der forhindrede Månen (Sol) , som allerede har vist sin tiltrækning ved at skabe en flodbølge, der til sidst trækker hele vandmassen ind på sig selv?

Svaret på dette spørgsmål er, at Jorden og Månen danner et binært planetsystem , der eksisterer på grund af gensidig tiltrækning og roterer omkring et fælles rotationscenter (ca. 2/3 af Jordens radius fjernet fra midten) med samme vinkelhastighed for hvert himmellegeme. Månens rotationshastighed omkring dette center er cirka en omdrejning på 27 dage. Den samme vinkelhastighed for Jordens rotation lægges til hastigheden af dens rotation omkring sin egen akse, hvilket resulterer i en omdrejning pr. dag.

Månens tyngdekrafts rolle i dannelsen af tidevandsfænomener er udtømt af det faktum, at Jorden med alt, hvad der er på den, udover dens årlige og daglige rotation, også roterer omkring Jord-Månens fælles tyngdepunkt. system (som de siger i teknologi, "slår Jorden", som et dårligt afbalanceret og centreret hjul).

Efter at parametrene for den gensidige bevægelse af medlemmerne af dette planetariske system og den gensidige tiltrækningskraft er blevet kendt, er der ikke behov for yderligere overvejelser om "Månens (Jordens) gravitationskraft". Men det er nødvendigt at tage højde for de kræfter, der sikrer bevarelsen af formen af disse himmellegemer, der er i en rotationstilstand omkring et fælles centrum. Sådanne kræfter er sammenhængende kræfter og egen tyngdekraft, som ikke afhænger af den gensidige tyngdekraft.

Præcis det samme ræsonnement gælder for forklaringen af tidevandseffekter forårsaget af "Solens tyngdekraft".

Som i tilfældet med Månen og Solen, i overensstemmelse med ovenstående, deformeres en dråbe af Verdenshavet, der får form af en ellipsoide, hvis tilbagetrækning fra sfæren er en flodbølge, der løber i den modsatte retning af jordens rotation.

Det er væsentligt, at vandpartiklerne i dette tilfælde i den første tilnærmelse kun udfører oscillerende bevægelser i det lodrette plan og ikke forskyder sig i bølgebevægelsesretningen.

Ovenstående betragtninger er baseret på den statiske teori om tidevand som et periodisk fænomen, som følger af antagelserne om, at havet dækker hele Jordens overflade. I virkeligheden er dette ikke tilfældet, og for at beregne tidevandet udviklede Laplace sin egen, mere detaljerede og derfor komplekse dynamiske teori om tidevand , hvori, selvom han gik ud fra den antagelse, at hele Jorden er nedsænket i en dråbe af World Ocean, tog han i betragtning, at tidevandskræfterne i det ændres i henhold til periodisk lov, som er summen af harmoniske komponenter med forskellige faser .

Man skal ikke forstå verdenshavets interaktion med jordens overflade på en forenklet måde, det vil sige som jordens rotation inde i en dråbe af verdenshavet konstant orienteret mod et eksternt gravitationsobjekt. Faktisk roterer hele vandmassen sammen med Jorden, som slet ikke "drejer" inde i denne dråbe. Og hver partikel af vand, forsømmer strømmene, forbliver på samme sted. Det er bølgen, der bevæger sig i forhold til Jorden, og den moderne teori om tidevand er netop baseret på teorien om oscillationer . Den dynamiske teori betragter Verdenshavet som et oscillerende system med en periode med naturlige svingninger på omkring 30 timer, som er påvirket af en forstyrrende kraft med en periode svarende til et halvt døgn. Dette forklarer især det faktum, at det maksimale tidevand endnu ikke opstår, når månen står højt [8] .

En videreudvikling af teorien om tidevand var "kanalteorien om tidevand", skabt af Airy , under hensyntagen til kystens indflydelse og vandets dybde.

Friktion, der opstår som følge af havbundens relative bevægelse og påvirkningen af oceanernes kyster på afsatsen af vandmassen, er en yderligere årsag til afmatningen i jordens rotationshastighed. Således forhindrer tidevandskræfter, ved at bremse Jordens rotation, snarere forekomsten af tidevandseffekten, hvilket øger tiden mellem dens forekomster.

Om milliarder af år, hvis Jorden på grund af indre friktion er vendt mod Månen med kun den ene side, vil tidevandet, som et periodisk fænomen, ikke stoppe, hvis Jord-Måne-systemet fortsætter med at rotere omkring et fælles rotationscenter (men opbremsningen af denne rotation vil uundgåeligt få Månen til at bevæge sig væk fra Jorden). I dette tilfælde vil tidevandsfænomener kun forekomme på grund af rotationen af dette binære system i solens og jordens tiltrækningsfelt, selvom deres sværhedsgrad vil mærkbart svækkes. Og periodiciteten vil blive bestemt af rotationstidspunktet for systemet omkring det fælles rotationscenter [9] .

Se også

Noter

↑ 1 2 Khaykin S.E. Træghedskræfter og vægtløshed. M .: Forlaget "Nauka" Hovedudgave af fysisk og matematisk litteratur, 1967
↑ <Jeffreys, H. Sammenhængens forhold til Roches grænse. Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, Vol.107, s. 260-272 (1947) [1] >
↑ <Ludolf Schulz Planetologie. Birkhauser Verlag. Basel.Boston.Berlin.1993. ISBN 3-7643-2294-2 >
↑ Lenta.ru: Videnskab og teknologi: Videnskab: Tidevand på exoplaneter viste sig at være nyttigt for livet
↑ Frish S. A. og Tmoreva A. V. Kursus i generel fysik, lærebog for fysik, matematik og fysik og teknologiafdelinger ved statsuniversiteter. - Bind I. - M .: GITTL, 1957.
↑ Shchuleikin V.V. Havets fysik. - M .: Publishing House "Nauka", Department of Earth Sciences of the Academy of Sciences of the USSR, 1967.
↑ Voight S.S. Hvad er tidevand. Redaktionsudvalget for populærvidenskabelig litteratur ved Akademiet for Videnskaber i USSR.
↑ Mandelstam L. I. Forelæsninger om optik, relativitetsteori og kvantemekanik. M .: - Forlaget "Science". 1972.
↑ V. G. Surdin. Femte magt. - MTsNMO, 2002. - S. 26. - (Bibliotek "Mathematical Education").

Litteratur

Avsyuk Yu. N. Tidevandskræfter og naturlige processer. Moskva: OIFZ RAN, 1996. 188 s.

Links

I betragtning af 3D-sagen hos Wolfram Research
Forelæsninger om geofysik af V. L. Panteleev , Moscow State University - 2001
Michael Efroimsky og James G. Williams . Tidevandsmomenter. En kritisk gennemgang af nogle teknikker” Celestial Mechanics and Dynamical Astronomy, 2009. Vol. 104, s. 257-289. ( arxiv.org/0803.3299 ) _
Grey, Meghan Tidal Forces . Tres symboler . Brady Haran fra University of Nottingham . (ubestemt)
Pau Amaro Seoane. Stjernekollisioner: Tidevandsafbrydelse af en stjerne af et massivt sort hul . Hentet: 28. december 2018. (ubestemt)

I bibliografiske kataloger	GND : 4157310-9