En vektormængde er en fysisk størrelse , der er en vektor ( en tensor af rang 1). På den ene side er det i modsætning til skalar (tensorer af rang 0), på den anden side til tensor- mængder (strengt taget, til tensorer af rang 2 eller mere). Det kan også stå i modsætning til visse objekter af en helt anden matematisk karakter.
I de fleste tilfælde bruges udtrykket vektor i fysik til at betegne en vektor i det såkaldte "fysiske rum", det vil sige i det sædvanlige tredimensionelle rum i klassisk fysik eller i firedimensionel [1] rumtid i moderne fysik (i sidstnævnte tilfælde falder begrebet en vektor og en vektormængde sammen med begreber om en 4-vektor og en 4-vektor størrelse).
Brugen af udtrykket "vektormængde" er praktisk talt udtømt af dette. Med hensyn til brugen af udtrykket "vektor", på trods af tilbøjeligheden som standard til det samme anvendelsesområde, går det i et stort antal tilfælde stadig meget langt ud over sådanne grænser. Se nedenfor for mere om dette.
På trods af at forståelsen af vektoren fra de fysiske og matematiske sider praktisk talt er den samme, opstår terminologisk specificitet på grund af forskellige grader af abstraktion.
Med hensyn til fysik i matematik er begrebet vektor overflødigt: enhver vektor kan have enhver natur, uendeligt abstrakt rum og dimension. Når der kræves detaljer, er det enten nødvendigt at specificere udførligt eller tage hensyn til den eksplicit beskrevne kontekst, hvilket ofte fører til forvirring.
I fysik taler vi dog næsten altid ikke om matematiske objekter (der har visse formelle egenskaber) generelt, men om deres specifikke, specifikke, "fysiske" binding. I betragtning af disse konkrete betragtninger med hensyn til korthed og bekvemmelighed kan man forstå, at terminologisk praksis i fysik adskiller sig markant fra matematisk praksis. Det indgår dog ikke i en klar modsigelse med sidstnævnte. Dette kan opnås på flere simple måder. Først og fremmest er det en konvention, at der er en vis brug af standardbegrebet - i en implicit sammenhæng. Så i fysik, i modsætning til matematik, forstås ordet vektor normalt ikke som "en vektor af ethvert lineært rum generelt", men først og fremmest som en vektor, der er forbundet med "almindeligt fysisk rum" (tredimensionelt rum i klassisk fysik eller firedimensionel rum-tid [2] relativistisk fysik). For vektorer af rum, der ikke er direkte og direkte relateret til "fysisk rum" eller "rum-tid", skal du blot bruge specielle navne (nogle gange inklusive ordet "vektor", men med præcisering). Hvis en vektor af et eller andet rum, der ikke er direkte og direkte relateret til "fysisk rum" eller "rum-tid" (og som er vanskelig umiddelbart at karakterisere på nogen bestemt måde) introduceres i teorien, beskrives den ofte specifikt som en "abstrakt vektor".
Alt ovenstående, endda mere end udtrykket "vektor", gælder for udtrykket "vektormængde". Standarden i dette tilfælde indebærer endnu tydeligere en binding til "almindeligt rum" eller rum-tid, og brugen af abstrakte vektorrum i forhold til elementer er næsten aldrig stødt på (i det mindste er det en meget sjælden undtagelse).
I fysik kaldes vektorer oftest (og vektormængder - næsten altid) vektorer af to lignende klasser:
Eksempler på vektorfysiske størrelser: hastighed , kraft , varmeflux .
Hvordan er fysiske "vektormængder" bundet til rummet? Først og fremmest er det slående, at dimensionen af vektorstørrelser (i den sædvanlige betydning af brugen af dette udtryk, som er forklaret ovenfor) falder sammen med dimensionen af det samme "fysiske" (og "geometriske") rum, f.eks. , rummet er tredimensionelt, og de elektriske vektorfelter er tredimensionelle. Intuitivt kan man også bemærke, at enhver fysisk vektorstørrelse, uanset hvor vag den er forbundet med den sædvanlige rumlige udvidelse, alligevel har en ganske bestemt retning i dette almindelige rum.
Det viser sig dog, at meget mere kan opnås ved direkte at "reducere" hele sættet af vektormængder af fysik til de enkleste "geometriske" vektorer, eller rettere sagt, endda til én vektor - vektoren for elementær forskydning, men det ville være mere korrekt at sige - ved at udlede dem alle deraf.
Denne procedure har to forskellige (selv om de i det væsentlige gentager hinanden i detaljer) implementeringer for det tredimensionelle tilfælde af klassisk fysik og for den firedimensionelle rum-tid-formulering, der er fælles for moderne fysik.
Vi vil gå ud fra det sædvanlige tredimensionelle "geometriske" rum, hvor vi lever og kan bevæge os.
Lad os tage den infinitesimale forskydningsvektor som den initiale og eksemplariske vektor. Det er ret indlysende, at dette er en regulær "geometrisk" vektor (såvel som en endelig forskydningsvektor).
Nu bemærker vi med det samme, at gange en vektor med en skalar altid giver en ny vektor. Det samme kan siges om summen og forskellen af vektorer. I dette kapitel vil vi ikke skelne mellem polære og aksiale vektorer [7] , så vi bemærker, at krydsproduktet af to vektorer også giver en ny vektor.
Den nye vektor giver også differentieringen af en vektor i forhold til en skalar (da en sådan derivat er grænsen for forholdet mellem forskellen mellem vektorer og en skalar). Dette kan siges yderligere om derivaterne af alle højere ordener. Det samme gælder for integration over skalarer (tid, volumen).
Nu bemærker vi, at startende fra radiusvektoren r eller fra den elementære forskydning d r , forstår vi let, at vektorerne er (da tiden er en skalar) sådanne kinematiske størrelser som
Fra hastighed og acceleration, ganget med en skalar (masse), fremkommer
Da vi nu også er interesserede i pseudovektorer, bemærker vi det
Ved at fortsætte denne procedure finder vi ud af, at alle vektormængder, vi kender, nu ikke kun intuitivt, men også formelt, er bundet til det oprindelige rum. De er nemlig alle i en vis forstand dets elementer, da de i det væsentlige udtrykkes som lineære kombinationer af andre vektorer (med skalære faktorer, muligvis dimensionelle, men skalære, og derfor formelt set ret lovlige).
Den samme procedure kan udføres med udgangspunkt i en firedimensionel forskydning. Det viser sig, at alle 4-vektor-størrelser "kommer" fra 4-forskydning, og er derfor i en vis forstand de samme vektorer af rum-tid som selve 4-forskydningen.