Antenne strålingsmodstand
Den aktuelle version af siden er endnu ikke blevet gennemgået af erfarne bidragydere og kan afvige væsentligt fra den version , der blev gennemgået den 4. marts 2019; checks kræver 9 redigeringer .Strålingsmodstand er en indikator, der har dimensionen modstand og relaterer den udstrålede effekt P izl til strømmen I A , der strømmer gennem en hvilken som helst sektion af antennen . Strålingsmodstand bestemmer antennens strømforbrug.
Strålingsmodstanden bestemmes normalt gennem strømmen i antinoden
| (en) |
Her er P Σ strålingseffekten i tid; IP er amplituden af strømmen i antinoden ; r,Θ,φ er koordinaterne for det sfæriske system (fig. 1). Substitution i (1) i stedet for E Θ m = E m fra udtrykket
![{\displaystyle E=E_{\Theta }=i{\frac {60I_{\Pi }}{r_{0}}}{\frac {\cos(kl\sin \Theta )-\cos kl}{\cos \Theta }}e^{-ikz}=E_{m}ie^{-ikr_{0}}\left[{\frac {B}{m}}\right]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f1df18597fcaf87caa8824e0602080bd8ccdc133)
vi kan skrive:
| (2) |
![{\displaystyle R_{\Sigma }=60\int \limits _{-\pi /2}^{\pi /2}{\frac {[\cos(kl\cos \Theta )-\cos kl]^{ 2}}{\cos \Theta }}\,d\Theta }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/198829818237b69fbe25df662e560c6a5684852f)
Integration (2) fører til følgende formel for vibratorens strålingsmodstand:
| , | (3) |
![{\displaystyle R_{\Sigma }=30[2(C+\ln 2kl-\operatørnavn {ci} 2kl)+\cos 2kl(C+\ln kl+\operatørnavn {ci} 4kl-2\operatørnavn {ci} 2kl)+ \sin 2kl(\operatørnavn {si} 4kl-2\operatørnavn {si} 2kl)]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/227fae568d01505b2e8a192b1bc0bf524e772909)
hvor C \u003d 0,577 er Euler-konstanten ; - integral sinus ; - integreret cosinus . Af formel (3) følger, at strålingsmodstanden for en symmetrisk vibrator kun afhænger af forholdet [1] . Men i praksis afhænger strålingsmodstanden også af placeringen af antennen i forhold til Jorden og omgivende genstande.
Resultaterne af beregninger af R Σ ifølge formel (3), afhængig af er vist i grafen (fig. 2).