Raman-spredning af lys i grafen ( Raman-spredning af lys ) er uelastisk lysspredning i grafen ledsaget af et mærkbart skift i strålingsfrekvensen, som bruges til at bestemme materialeegenskaber såsom tykkelse, tilstedeværelse af defekter, koncentration af strømbærere. Raman-effekten afhænger hovedsageligt af materialets fononspektrum [1] .
Raman-spektret ved brug af en grøn laser i grafen er karakteriseret ved tilstedeværelsen af to mest bemærkelsesværdige toppe forbundet med tilstedeværelsen af C-C bindinger, som observeres i forskellige kulstofmaterialer, kaldet G-peak og en 2D top, som er forbundet med tilstedeværelsen af sekskantede kulstofkredsløb [2] . I nærvær af defekter i grafen kan Raman-spredning bruges til at bestemme kvaliteten af materialet ud fra amplituden af D-toppen.
G-peak er placeret i området 1580 cm -1 af Raman-skiftet. Denne top observeres i forskellige kulstofforbindelser, såsom amorft kulstof, glasagtig kulstof , kul , grafit , såvel som i kulstoffilm opnået ved sputtering og sputtering [3] . Denne top tilhører phonon-tilstanden med symmetri E 2g [4] .
2D-toppen er placeret i området 2700 cm -1 af Raman-skiftet.
D-toppen er placeret i området 1350 cm −1 af Raman-skiftet. I nærvær af defekter, herunder krystallens kanter, karakteriserer denne top med symmetri A 1g deres antal. I en ideel krystal er den fraværende på grund af bevarelse af momentum [5] . I polykrystallinske prøver kan amplituden af denne top være større end amplituden af G-toppen på grund af tilstedeværelsen af mange defekter ved krystalgrænserne. Forholdet mellem amplituderne af D-toppen og G-toppen bruges til at bestemme størrelsen af de krystallinske områder [6] .