Fabry-Perot resonator

Den aktuelle version af siden er endnu ikke blevet gennemgået af erfarne bidragydere og kan afvige væsentligt fra den version , der blev gennemgået den 14. juli 2016; checks kræver 18 redigeringer .

Fabry-Perot-resonatoren  er hovedtypen af ​​optisk resonator og består af to koaksiale spejle placeret parallelt og vendt mod hinanden , mellem hvilke der kan dannes en resonant stående optisk bølge . [1] I lasere er et af spejlene gjort transmissive for at udsende stråling i den retning.

Historie

I 1899 foreslog de franske fysikere Charles Fabry og Alfred Perot første gang at bruge to delvist forsølvede glasplader placeret i en lille afstand fra hinanden som et multistråle- interferometer (Fabry-Perot-standarden). Et sådant interferometer gjorde det muligt at øge opløsningen af ​​spektrale målinger betydeligt. Fabry-Perot-standardens nye liv begynder allerede som en resonator, der er i stand til at lagre optisk energi, efter næsten samtidigt i 1958, at Alexander Prokhorov [2] og Arthur Shavlov med Charles Townes [3] foreslog at bruge den til en optisk kvantegenerator - en laser . Patentsager, som fortsatte indtil 1987, førte til anerkendelse af Gordon Goulds prioritet [4] , som foreslog kredsløbet med åbent hulrum et år tidligere (Gould var også den første til at foreslå udtrykket laser ). Den 16. maj 1960 lancerede Meiman verdens første laser baseret på en rubinstav oplyst af en blitzlampe, en Fabry-Perot-resonator, hvor selve stangen tjente med sølvbelagte ender [5] . Senere, i samme 1960, blev den første helium-neon-laser sat i drift på Bell Laboratory , som allerede brugte en meterlang Fabry-Perot-resonator med flade justerbare spejle med en reflekterende flerlags dielektrisk belægning [6] .

Tilstandsstabilitet

Teori

1. Planparallel resonator

Begge spejle er flade R1=R2=∞;

2. Koncentrisk (sfærisk) resonator

Radius af det første spejl er lig med radius af det andet, og de er lig med halvdelen af ​​den maksimale afstand mellem dem (L) R1=R2=L/2;

3. Semi-koncentrisk (halvkugleformet) resonator

Det første spejl er fladt, radius af det andet er lig med den maksimale afstand mellem resonatorerne (L) R1=∞, R2=L;

4. Konfokal resonator

Radius af det første spejl er lig med radius af det andet og begge af dem er lig med den maksimale afstand mellem dem (L) R1=R2=L;

5. Konveks-konkav resonator

Forskellen mellem radius af et konkavt spejl og radius af et konveks spejl er lig med den maksimale afstand mellem dem: R1-R2=L.

Ansøgninger

Noter

  1. ↑ Malyshev, 1979 , s. 419-460.
  2. ↑ Prokhorov A. M. På en molekylær forstærker og en submillimeter bølgeoscillator  // ZhETF . - 1958. - T. 34 . - S. 1658-1659 .
  3. ↑ Schawlow, AL og Townes . Infrarøde og optiske masere  (engelsk)  // Fysisk gennemgang . - 1958. - Bd. 112 . - S. 1940-1949 .
  4. ↑ Siegman, A.E. Laserbeams and resonators: the 1960s  //  IEEE J. Sel. Emner Kvanteelektron. - 2000. - Vol. 6 , nr. 6 . - S. 1380-1388 .
  5. ↑ Maiman, T. H. Stimuleret optisk stråling i rubin   // Natur . - 1960. - Bd. 187 . - S. 493-494 .
  6. ↑ Javan, A. og Herriott, A. og Bennett, WR Populationsinversion og kontinuerlig bølge He - Ne optisk maser=  // Physical Review Letters  . - 1961. - Bd. 6 . - S. 106-110 .

Litteratur