Curie-Weiss lov

Curie-Weiss-loven beskriver den magnetiske modtagelighed af en ferromagnet i temperaturområdet over Curie-punktet (det vil sige i det paramagnetiske område). Loven er udtrykt ved følgende matematiske formel [1] :

\chi ={\frac {C}{T-T_{{c)))),

hvor

\chi

- magnetisk modtagelighed,

C

er Curie-konstanten , som afhænger af stoffet,

T

er den absolutte temperatur i kelvin ,

T_{c}

er Curie-temperaturen , K.

Ved , har den magnetiske modtagelighed en tendens til uendelig. Når temperaturen falder til Curie-punktet og derunder, sker der spontan magnetisering af stoffet. $T=T_{c}$

I mange stoffer gælder Curie-Weiss-loven ikke i nærheden af Curie-punktet, da den er baseret på middelfelttilnærmelsen . I disse tilfælde er den kritiske adfærd beskrevet af formlen

\chi \sim {\frac {1}{(T-T_{{c)))^{\gamma }}}

med et kritisk indeks Ved temperaturer er Curie-Weiss-loven dog opfyldt, selvom den i dette tilfælde repræsenterer en temperatur noget højere end det faktiske Curie-punkt. $\gamma\,.$ $T\gg T_{c}$ $T_{c}$

Curie-Weiss-loven gælder også for antiferromagneter ved temperaturer over Neel-punktet . I dette tilfælde er konstanten i formlen negativ, dens absolutte værdi er tæt på Néel-temperaturen i størrelsesorden. $T_{{c}}$

I ferroelektrik kan forholdet mellem polariserbarheden af et ferroelektrisk materiale og dets temperatur i den ikke-polære fase nær Curie-punktet også beskrives med en formel, der falder sammen med Curie-Weiss-loven [2] : $\alfa$ $T$

\alpha ={\frac {C}{T-T_{0}}}

hvor og er konstanter bestemt af typen af ferroelektrisk. Værdien kaldes Curie-Weiss-temperaturen og er meget tæt på værdien af Curie-temperaturen. Hvis der er to Curie-punkter, gælder den samme lov i nærheden af hver af dem i den ikke-polære fase. Nær toppen - i den forrige formular og nær bunden - i formen [2] : $C$ $T_{0}$ $T_{0}$

\alpha ={\frac {C'}{T_{0}'-T}}

Se også

Noter

↑ Curie - Weiss lov - artikel fra Physical Encyclopedia
↑ 1 2 Sivukhin D.V. Almen kursus i fysik. - M . : Nauka , 1977. - T. III. Elektricitet. - S. 166. - 688 s.