Shulim Meerovich Kogan | |
---|---|
Fødselsdato | 20. januar 1930 |
Fødselssted |
|
Dødsdato | 20. oktober 2014 [1] (84 år) |
Et dødssted |
|
Land | |
Arbejdsplads | |
Alma Mater | |
Akademisk grad | Doktor i fysiske og matematiske videnskaber |
Shulim Meerovich Kogan ( eng. A. Shulim Kogan ; [2] 20. januar 1930 , Chetatya-Albe , Bessarabien - 21. oktober 2014 , Palo Alto , USA ) - sovjetisk og amerikansk fysiker inden for det kondenserede stofs fysik , doktor i Fysiske og matematiske videnskaber (1969), professor (1983).
Shulim Kogan blev født i den sydlige Bessarabiske by Akkerman (i perioden med rumænsk suverænitet - Chetatya-Albe ) i 1930 . I sommeren 1941 blev han evakueret med sin familie til Ural. Efter eksamen fra Ural State University. A. M. Gorky i Sverdlovsk i 1953 underviste i fysik i gymnasiet. I 1956-1959 var han en postgraduate-studerende ved Moscow State University opkaldt efter M. V. Lomonosov under vejledning af V. L. Bonch-Bruyevich. Fra 1959 arbejdede han ved Institut for Radioteknik og Elektronik ved USSR Academy of Sciences (siden 1980 - leder af laboratoriet). Samtidig underviste han ved Moskva Institut for Fysik og Teknologi og Moskva State University . Fra 1992 til 2003 arbejdede han på Los Alamos National Laboratory ( New Mexico , USA ) [3] . I 2009 flyttede han til Palo Alto ( Californien ).
Vinder af R&D Magazine R&D100 internationale pris (2004) for udviklingen af en piezoelektrisk aerosol - en akustisk koncentrator af aerosolkontaminanter (Aerosonic: Acoustic Concentrator of Aerosol Contaminants) [4] .
Sh. M. Kogans videnskabelige interesser er fysikken af varme elektroner i halvledere, teorien om fluktuationsfænomener (elektronisk støj), fotokonduktivitet af faste stoffer, fototermisk ionisering, urenhedsspektroskopi. I 1962-1968 studerede han fysiske fænomener i halvledere med negativ differentialledningsevne og udviklede teorien om elektriske ustabiliteter, der førte til dannelsen af elektriske feltdomæner og strømfilamenter [5] . Han forudsagde, at spektret af magnetisk ligevægtsstøj i spin-briller er omvendt proportional med frekvensen (1/f-støj). Han udviklede teorien om lavfrekvente modstandsudsving forårsaget af defekthop. Konstruerede teorien om støj i svagt koblede superledere. Udviklede (sammen med T. M. Lifshitz og F. Ya. Nadem) en ny metode til spektroskopi af urenheder i halvledere - fototermoioniseringsspektroskopi [6] [7] [8] [9] . Introducerede begrebet fotokonduktivitetstensoren og byggede sammen med Yu. S. Galpern en teori om anisotrop fotokonduktivitet i homogene ledere med isotrop permittivitet og konduktivitet [10] . Åbnet (med medforfattere) elektronisk fototermomagnetisk effekt. [elleve]
Separate artikler af Shulim Kogan er blandt de meget citerede videnskabelige artikler (for eksempel Bonch-Bruevich, V. L. & Kogan, Sh. M. Dannelsen af domæner i halvledere med negativ differentiel modstand. Solid State Physics 7:23-27, 1965) [12] .
I 1969 konstruerede Sh. M. Kogan (sammen med sin kandidatstuderende A. Ya. Shulman, 1969) teorien om semiklassiske fluktuationer i ikke-ligevægtssystemer [13] og udviklede en generel metode til beregning af korrelationsfunktioner i disse systemer. Sammen med momentmetoden foreslået på samme tid (Gantsevich, Gurevich, Katilyus ) har den kvasi-klassiske Kogan-Shulman-metode, baseret på tilføjelse af Langevin-kilder, der er ansvarlige for fluktuationer i fordelingsfunktionen, til højre side af Boltzmann-ligningen . blive den vigtigste metode til at løse klassiske uligevægtsproblemer med fluktuationer. Selvom den oprindelige formulering af Kogan og Shulman refererede til Boltzmann-statistikker og termiske udsving, er metoden meget mere generel og beskriver Fermi -statistikker og Bose-statistikker , samt systemer, hvor udsving er forårsaget af en ekstern kraft. Så efter opdagelsen af skudstøj i nanostrukturer er Kogan-Shulman-metoden, på grund af den lette at tage hensyn til elektron-elektron- og elektron-fonon-interaktionerne , blevet en af hovedmetoderne til beregning af skudstøj, og praktisk talt kun én for varmeelektronsystemer, hvor den effektive elektrontemperatur adskiller sig fra omgivelsestemperaturen og bestemmes af den påførte spænding. [fjorten]
![]() |
|
---|