Eksergi

Exergy  - den begrænsende (største eller mindste) værdi af energi , som med fordel kan bruges (modtaget eller brugt) i en termodynamisk proces , under hensyntagen til de begrænsninger, der pålægges af termodynamikkens love ; det maksimale arbejde , som et makroskopisk system kan udføre under en kvasistatisk overgang fra en given tilstand til en tilstand af ligevægt med omgivelserne (processens eksergi er positiv), eller det minimumsarbejde, der skal bruges på en kvasistatisk overgang af systemet fra en tilstand af ligevægt med miljøet til en given tilstand [1] (eksergi af processen er negativ[2] ).

Forskellen mellem ændringen i energi i processen og processens eksergi, altså den del af energien, der ikke kan omdannes til eksergi, kaldes anergi [3] . Det følger af loven om energibevarelse , at for enhver transformation af energi forbliver summen af ​​processens eksergi og anergi uændret [4] .

Ved at sammenligne exergi, et kendetegn ved en ideel kvasistatisk proces [5]  , med den energi, der modtages/forbruges i en reel ikke-ligevægtsproces, drages en konklusion om graden af ​​termodynamisk perfektion af processen.

I modsætning til energi afhænger exergi og anergi ikke kun af systemets parametre, men også af parametrene for miljøet og karakteristikaene ved den pågældende proces, det vil sige, at både exergi og anergi ikke er parametre for systemets tilstand, men er parametre for processen udført af systemet [6] , og vi bør tale om processens eksergi og processens anergi.

Ganske ofte, med miljøets tilstand uændret, kan eksergi og anergi udtrykkes gennem funktionerne i systemets tilstand [ 7] , de opfører sig som funktioner af staten, som de konventionelt omtales til i sådanne situationer [8] . Efter at have mødt sætningerne i litteraturen: "Systemets energi består af exergi og anergi" [9] , "Termodynamikkens anden lov tillader os at skelne mellem 2 energiformer: anergi og eksergi" [10] , " I en ideel reversibel proces vil der blive opnået arbejde svarende til tabet af exergi” [ 11] [12] , - hvori termerne exergi af systemet og anergi af systemet [11] [13] bruges , bør vi huske konventionelheden i at henvise disse termodynamiske størrelser til tilstandsfunktioner, dvs. til karakteristika for ikke processen, men systemet [9] .

Når parametrene for arbejdsvæsken er de samme som miljøets parametre, og den termodynamiske proces er umulig, er arbejdsvæskens eksergi, betragtet som en betinget funktion af tilstanden, lig nul [14] . Exergi kan kun opnås fra kilder med parametre, der er forskellige fra miljøets parametre, hvis eksergi altid er nul: ingen metoder kan tvinge miljøet til at udføre arbejde [15] .

For industrielle installationer tages atmosfærisk luft normalt som miljø. For installationer, der opererer udendørs, hvis temperatur afhænger af tidspunktet på dagen og sæsonen, er det nødvendigt enten at udføre beregninger for forskellige perioder eller at tage en form for gennemsnitlig omgivelsestemperatur.

Begrebet anergi som en betinget funktion af staten hjælper med at indse det faktum, at der objektivt set er "ubrugelig" energi (den indre energi i miljøet og den indre energi i systemer, der er i ligevægt med miljøet). Overgangen af ​​eksergi til anergi ledsager enhver ikke-ligevægtsproces (energidissipation). Den omvendte overgang af anergi til eksergi er umulig, derfor er alle forsøg på den praktiske brug af anergi - skabelsen af ​​en evighedsmaskine af den anden art - dømt til at mislykkes [16] [17] [18] . For at opnå exergi er der brug for naturressourcer og udstyr. Eksergi er påkrævet for at implementere tekniske processer. Derfor har eksergi altid en vis værdi. Energi i miljøet er tilgængelig i næsten ubegrænsede mængder, gratis, men dens værdi er nul. Forståelse af essensen af ​​anergi gør det muligt, når man løser praktiske problemer, at udelukke fra overvejelser systemer, hvis funktion er baseret på brugen af ​​anergi [17] [19] .

Eksergianalyse

Den grundlæggende idé med eksergianalyse er at bruge i analysen af ​​tekniske systemer, udover energi, en ekstra indikator - exergi: en sammenligning af det faktisk udførte arbejde med exergien af ​​processen gør det muligt at bedømme effektiviteten af energiforbrug i en varmemotor [20] . Jo tættere energiindikatorerne for en reel ikke-ligevægtsproces er på processens eksergi, jo mere perfekt er processen, og jo sværere er det at øge dens effektivitet.

Eksergianalyse, som tager højde for tab fra ikke-ligevægtsprocesser i systemet, gør det muligt at udføre både en relativ (se nedenfor afsnit Eksergieffektivitet ) og en absolut vurdering af graden af ​​termodynamisk perfektion af de anvendte teknologier i sammenligning med en analyse baseret på energieffektivitet [21] [22] [23] . Eksergianalyse fungerer som et teoretisk grundlag for energibesparelser, da det gør det muligt enkelt og visuelt at bestemme graden af ​​procesperfektion og kilder til tab som følge af uligevægt i forskellige installationer, og eksergiindikatorer kan nemt relateres til tekniske og økonomiske dem. Det er generelt accepteret, at når man vælger de grundlæggende principper for processen, er det muligt at identificere kilderne til 40% af energitab, under design - yderligere 40%. Således kan omkring 80 % af tabene i produktionsfasen ikke længere påvirkes. Derfor er eksergianalyse særlig vigtig i stadierne af forundersøgelse og systemdesign.

Eksergianalysen udelukker ikke energianalysen baseret på opstilling af energibalancen, men supplerer den. Eksergetisk analyse fører selvfølgelig til de samme resultater som overvejelse af problemet ved enhver anden termodynamisk metode, for eksempel ved hjælp af entropi ( entropianalyse ), men er mere klar fra et ingeniørmæssigt synspunkt. En af de vigtigste fordele ved eksergimetoden er, at den giver mulighed for at bedømme graden af ​​perfektion af processerne, der foregår inde i en varmeveksler eller en kemisk reaktor, i henhold til en ekstern karakteristik - forskellen i exergi ved ind- og udløbet af apparat [24] .

Udtrykkene "tab af energi" og "tab af exergi" brugt i eksergianalyse har fundamentalt forskellige betydninger: den første betyder umuligheden af ​​at bruge energi til at nå et bestemt mål, den anden betyder fuldstændig forsvinden af ​​exergi forbundet med spredningen (spredning). ) af energi.

Eksergianalyse er mest anvendelig i tilfælde, hvor termiske processer kommer i forgrunden [19] , for eksempel ved analyse af energibesparende teknologier og evaluering af den termiske effektivitet af brændstofforbrugsteknologi. Samtidig er der ikke for ethvert teknisk problem behov for eksergianalyse. Så når man bruger energi til teknologiske behov (fordampning, metalsmeltning osv.), har kølevæskens eksergi ikke en direkte betydning [9] . Til analyse af kvasistatiske processer bruges eksergianalyse, som naturligvis tager højde for tab fra uligevægt, ikke [25] .

Eksergieffektivitet

Eksergieffektivitet er forholdet mellem det faktisk udførte arbejde og dets maksimalt mulige værdi, dvs. eksergien af ​​den betragtede proces [26] [27] . Hvis den sædvanlige energieffektivitet viser graden af ​​nyttig brug af energi og giver dig mulighed for at sammenligne varmemotorer med denne indikator, så karakteriserer eksergieffektiviteten effektiviteten af ​​energiforbruget (termodynamisk perfektion af processen) og besvarer spørgsmål om den teoretiske mulighed og praktisk mulighed for at øge effektiviteten af ​​en varmemotor: En relativt lille værdi af energieffektivitet kan svare til en værdi af eksergieffektivitet tæt på 100 %, når en yderligere forøgelse af energieffektiviteten er umulig på grund af de begrænsninger, der pålægges af termodynamikkens love. En betydelig afvigelse af eksergieffektiviteten fra enhed indikerer tilstedeværelsen af ​​fundamentalt undgåelige eksergitab, hvis reduktion er mulig med mere rationelle processer og brug af mere avanceret udstyr.

Eksergieffektiviteten er anvendelig til analysen af ​​perfektion af enhver termodynamisk proces og enhver varmeteknisk enhed. Så vi kan tale om eksergieffektiviteten af ​​en cyklus, en kombineret installation til generering af elektricitet og varme til fjernvarmeformål, en varmeveksler, termisk isolering osv. [28] . Eksergieffektiviteten af ​​ligevægtsprocesser er lig med 1.

Uligevægt som kilde til arbejde

Ethvert termisk kraftværk (TEU) betragtes sammen med miljøet af termodynamikken som et isoleret system [29] . Inden for et sådant system er arbejde kun muligt, når systemet ikke er i ligevægt; i tilfælde af overgangen af ​​systemet til en ligevægtstilstand viser det sig at være umuligt at opnå arbejde i det (vi taler om fuldstændig ligevægt: mekanisk, termisk, kemisk, elektrisk osv.) Således er muligheden for at opnå arbejde i systemet bestemmes ikke af energireserven i det (energien i et isoleret system ændres ikke under nogen processer), men systemets ikke-ligevægt, det vil sige tilstedeværelsen af ​​en forskel i tryk, temperaturer, elektriske potentialer osv.

Som et eksempel kan du overveje en cylinder fyldt med trykluft ved samme temperatur som atmosfærisk. Et system bestående af atmosfærisk luft (ydre miljø) og luft i en cylinder er i termisk ligevægt, men der er ingen mekanisk ligevægt i det, og det gør det muligt at få arbejde i dette system ved hjælp af en hvilken som helst luftmotor.

Endnu et eksempel. Lad systemet dannes af det ydre miljø og en krop med høj temperatur. Ved tilstedeværelse af mekanisk ligevægt i et sådant system er der ingen termisk ligevægt, som gør det muligt at opnå arbejde ved hjælp af en varmemotor, der bruger en krop med høj temperatur som energikilde og det ydre miljø som energi modtager.

I begge tilfælde er mulighederne for at opnå arbejde udtømt, når systemet kommer til en tilstand af termodynamisk ligevægt. Men systemet kan komme til en ligevægtstilstand uden at udføre nyttigt arbejde: luften fra cylinderen kan frigives til atmosfæren ved blot at åbne hanen; i termisk interaktion med det ydre miljø vil den varme krop afkøle sig selv.

Under overgangen af ​​et system fra en ikke-ligevægtstilstand til en ligevægtstilstand afhænger det nyttige arbejde af arten af ​​en sådan overgang. Det største arbejde vil være i tilfælde af, at der ikke er friktionstab, og driftscyklusserne for TED'en har maksimale effektivitetsværdier.

Således [30] [31] :

Typer af exergi

Eksergi kan opdeles i eksergien af ​​processer, der ikke er karakteriseret ved entropi (mekanisk, elektrisk, nuklear osv.), som er lig med ændringen i energi (f.eks. kinetisk) i disse processer [32] [33] , og termodynamisk eksergi af processer karakteriseret ved entropi. For sådanne processer er exergi et mål for den tekniske ydeevne af et termodynamisk system.

Der skelnes mellem følgende komponenter af exergi [34] :

Termodynamisk exergi er underopdelt i typer af exergi enten efter arten af ​​termodynamiske processer (åbne og cykliske) eller efter typen af ​​termodynamiske systemer, hvori disse processer forekommer. Når de klassificerer efter processens art, skelner de [33] :

Når man klassificerer exergityperne efter typen af ​​termodynamiske systemer, går de ud fra tilstedeværelsen eller fraværet i disse systemer af yderligere energikilder/modtagere, ud over arbejdsvæsken og miljøet, og skelner [39] [32] [40] [33] [41] :

For større klarhed er klassificeringen af ​​exergityper med en indikation af dets komponenter præsenteret i tabellen:

Eksergi i volumen

Eksergi i volumen bruges til at beskrive en enkelt proces af begrænset varighed i fravær af andre energikilder end miljøet med konstant tryk P 0 og temperatur T 0 . Det unikke ved energireservoiret betyder, at den pågældende proces ikke kan lukkes (cyklisk). Eksergi i volumen består af termomekanisk exergi, kemisk exergi (i batch-reaktorer) og strålingseksergi. For et termisk deformationssystem kan eksergien i volumen E x findes ved formlen [46]

(Eksergi i volumen og i flow)

hvor U, H, S og V  er henholdsvis den indre energi, entalpi, entropi og volumen af ​​arbejdsvæsken, og værdierne uden indeks refererer til dens begyndelsestilstand, og værdierne med indeks 0 henviser til endelig tilstand. Det følger af denne formel, at eksergi i volumen er en betinget funktion af systemets tilstand.

Et eksempel på en proces, hvor der kun skal tages hensyn til termomekanisk eksergi, er udvidelsen af ​​en komprimeret gas med tryk P 1 og temperatur T 1 fra en beholder (gascylinder) til miljøet. For nemheds skyld antager vi, at cylinderen er fyldt med trykluft med samme temperatur som atmosfærisk [47] . P-V- diagrammet vist i figuren nedenfor af langsom (for at opretholde den isotermiske proces) udtømning af gas fra en cylinder til atmosfæren svarer til tilfældet, når termisk ( T  = T 0 ), men ikke mekanisk ( P  >  P 0 ) ligevægt tager plads i hele processen mellem systemet og miljøet. I den endelige tilstand 0 har den betragtede arbejdsvæske miljøparametrene:

Den eneste mulige kvasistatiske proces mellem tilstande 1 og 0 i nærvær af kun et energireservoir er udvidelsen af ​​gassen langs isotermen T 0 . I diagrammet svarer arbejdet med denne proces til området på figuren 1-0-b-a-1. Arbejdet, der svarer til arealet af rektanglet a—c—0—b—a, bruges på forskydningen af ​​mediet og er ikke nyttigt. Derfor svarer eksergi - det maksimalt mulige nyttige arbejde, svarende til forskellen mellem alt det udførte arbejde og det arbejde, der er brugt på forskydning af miljøet - til arealet af figuren 1-0-s-1.

For at afbilde både de direkte (ekspansion) og omvendte (kompression) processer i eksergianalyse, anvendes det samme P-V diagram, idet man husker på, at kompressionseksergien er negativ.

Eksergi i flowet

Eksergi i et flow bruges til at beskrive en ikke-lukket stationær proces af ubestemt varighed i fravær af andre energikilder end miljøet med konstant tryk P 0 og temperatur T 0 . Lad os forestille os et område, der er begrænset af kontroloverflader (en del af en varmemotor eller et teknologisk apparat), hvori en fysisk og/eller kemisk transformation finder sted. Processens stationaritet forudsætter, at en vis mængde stof med tryk P 1 og temperatur T 1 kommer ind i systemet gennem en af ​​kontrolfladerne , og den samme mængde stof med tryk P 2 og temperatur T 2 fjernes gennem den anden . Formlen til beregning af eksergi i et flow er givet ovenfor, men da vi taler om et flow, forstås værdierne U, H, S og V inkluderet i det som specifikke (det vil sige relateret til en enhedsmasse på arbejdsvæsken) værdier for henholdsvis intern energi, entalpi, entropi og arbejdsvolumen. Denne ligning inkluderer ikke eksergien af ​​strømmens kinetiske energi , som er lig med denne energi selv, da det er let at gøre, hvis det ønskes, og normalt er vi meget mere interesserede i, hvad der kan opnås ved at ændre parametrene for stof [42] .

Exergi i flowet er en betinget funktion af systemets tilstand [48] [49] . Når kroppen er i mekanisk ligevægt med omgivelserne, er eksergien i flowet og eksergien i volumen numerisk lige store [50] .

Begrebet eksergi i en strømning er nyttig i tilfælde, hvor en kontinuerlig strøm af en arbejdsvæske anvendes i et termisk kraftværk (vand og dets damp i dampturbineinstallationer, luft og forbrændingsprodukter i gasturbineinstallationer og jetmotorer osv. ). Forskellen mellem eksergiværdierne ved installationens indløb og udløb er lig med summen af ​​nyttigt arbejde og tab; ved at kende den faktiske værdi af nyttigt arbejde, er det muligt at finde værdien af ​​anlæggets eksergieffektivitet. Sådan implementeres en af ​​ideerne med eksergi-analysemetoden - evnen til at bedømme tab inde i apparatet ud fra en ekstern karakteristik - forskellen i eksergiværdier ved indgangen til apparatet og ved udgangen fra det [51 ] .

Eksergi energi flow

Energistrømmens eksergi (termisk eksergi) bruges til at beskrive en proces (både åben og cyklisk) i et åbent eller lukket system i tilstedeværelse, udover omgivelserne med konstant tryk P 0 og temperatur T 0 , andre energikilder (modtagere). Termisk eksergi afhænger af arten af ​​processen med energiforsyning til systemet og kan endda betinget ikke betragtes som en tilstandsfunktion [16] [49] .

Som et eksempel på beregning af eksergi kan du overveje det enkleste tilfælde - opvarmning (kurve 2-1) eller afkøling (kurve 1-2) af en arbejdsvæske med konstant masse, og både start- og sluttemperaturen af ​​arbejdsvæsken er højere end omgivelsestemperatur T u :

På figuren er T temperaturen, Tu er den omgivende temperatur, S  er entropien . Processens eksergi kan findes ved at isolere den elementære (uendeligt lille) ændring i entropi dS og udføre integration over hele temperaturområdet. Processens eksergi svarer til arealet af figuren Tu -2-1- S - Tu under varme-/kølekurven [ 52 ] . Eksergierne ved opvarmning og afkøling er numerisk lige store, men adskiller sig i tegn: eksergien af ​​opvarmning er negativ, mens eksergien af ​​afkølingsprocessen er positiv.

Ægte TPP-cyklusser er forbundet med tilførsel og fjernelse af energi ved en variabel temperatur. Et eksempel er cyklussen af ​​en kedelenhed, hvor de gasformige produkter fra brændstofforbrænding tjener som energikilde. I kedelenheden afkøles de ved konstant tryk, hvilket giver energi til vand og vanddamp, fra forbrændingstemperaturen T til (i grænsen) omgivelsestemperaturen T 0 [50] :

Driftscyklussen for installationen på T-S- diagrammet er en krum trekant 0-1-2-0: arbejdsvæsken modtager energi fra forbrændingsprodukterne langs 0-1-kurven, den kvasistatiske overgang fra punkt 1 til isotermen T 0 bør forekomme langs den ideelle adiabat 1- 2, og arbejdsvæsken kan kun kvasi-statisk give energi til miljøet langs 2-0 isotermen. Enhver anden cyklus af arbejdsvæsken, når den bruges som varmelegeme af forbrændingsprodukter, kan ikke være kvasistatisk [50] .

Kemisk eksergi

Kemisk (nul) exergi er forbundet med etableringen af ​​lighed af kemiske potentialer mellem de tilsvarende komponenter i stoffet og miljøet og måles ved mængden af ​​nyttig energi, der kan opnås i den kvasistatiske proces med at opnå kemikalie (koncentration og reaktion) ligevægt mellem arbejdsvæsken og omgivelserne med konstant tryk P 0 og temperatur T 0 [53] . I processerne med separation, blanding og opløsning af stoffer, der ikke er ledsaget af kemiske omdannelser, er hovedkomponenten koncentrationskomponenten af ​​kemisk eksergi, i kemiske reaktorer er det reaktionskomponenten [54] .

Udtrykket nul-eksergi [55] [56] nogle gange brugt i russisk litteratur er beregnet til at understrege, at værdien af ​​proceseksergi tælles fra starttilstanden (nul) karakteriseret ved miljøparametre [55] [57] .

Inden for teknisk termodynamik lægges hovedvægten på den kemiske eksergi af det brændstof, der anvendes i termiske kraftværker (især forbrændingsmotorer). At finde den nøjagtige værdi af kemisk exergi er meget tidskrævende. Tag cirka [58] :

(for gasformige brændstoffer)
(til diesel)
(til benzin)
(til petroleum)

Her er E x  brændstoffets kemiske eksergi; H u  - den laveste energi af brændstofforbrænding (mængden af ​​energi, der frigives under forbrændingen af ​​en enhedsmasse brændstof, minus den energi, der bruges på fordampning af vand dannet under forbrændingen af ​​brændstoffet).

Strålingseksergi

Strålingseksergien afhænger kun af én parameter i miljøet - dets temperatur T 0  - og bestemmes af mængden af ​​nyttig energi, der kan opnås fra stråling med temperatur T i den kvasistatiske proces, hvor denne stråling bringes i en tilstand af ligevægt med miljøet. For at gøre præsentationen mere visuel og for at forenkle terminologien uden at miste konklusionernes strenghed, vil vi tale om en strålingsmodtager (arbejdslegeme), der er i ligevægt med miljøet. Eksergitætheden af ​​absorberet stråling for en sort arbejdsvæske med temperatur T 0 beregnes ved formlen [59]

(Exergitæthed af absorberet_stråling)

og eksergieffekten pr. overfladeenhed af arbejdslegemet findes ved formlen [59]

(Eksergieffekten af ​​den absorberede stråling pr. arealenhed af strålingsmodtageren)

Her er e x strålingseksergitætheden, J/m 3 ; e xf  er strålingseksergieffekten pr. overfladeenhed af arbejdslegemet, W/m 2 ; α er strålingskonstanten (7,5657 10 −16 J m −3 K −4 ); c er lysets hastighed i vakuum (2,9979 10 8 m/s). For en grå arbejdsvæske multipliceres værdierne fundet af ovenstående formler med graden af ​​sorthed af kroppens absorberende overflade.

Strålingseksergien har en nulværdi ved T = T 0 og stiger, når T afviger fra T 0 mod både høje og lave temperaturer, samtidig med at den bibeholder en positiv værdi. Strålingens energi og eksergi er altid forskellig i størrelse, bortset fra et punkt svarende til temperaturen T  = 0,63 T 0 . Ved T  > 0,63 T 0 er strålingseksergien mindre end dens energi, og ved T  < 0,63 T 0 er strålingseksergien større end dens energi [60] .

For monokromatisk kohærent stråling (for eksempel en laserstråle) er strålingens eksergi lig med dens energi [18] .

Historisk baggrund

I 1889 introducerede Louis Georges Guy begrebet teknisk ydeevne  - det maksimale tekniske arbejde, som et system kan udføre, når det bevæger sig fra en given tilstand til en tilstand af ligevægt med miljøet, og Aurel Stodola (1898) bragte metoden til at analysere processer i en strøm ud over grænserne for ren teori og anvendte begrebet fri teknisk entalpi introduceret af ham til varmetekniske beregninger. Guy-Stodola- sætningen siger, at tabet af energi i et system på grund af manglende ligevægt i de processer, der forekommer i det, er lig med produktet af den omgivende temperatur og ændringen i systemets entropi [24] . Udtrykket "exergi" blev foreslået i 1955 af Zoran Rant (1904-1972) [61] .

Noter

  1. ↑ Erofeev V. L. et al., Heat engineering, 2008 .
  2. ↑ Det negative tegn på eksergi betyder, at arbejdet udføres på grund af det ydre miljøs energi ( Burdakov V.P. et al. , Thermodynamics, del 2, s. 118).
  3. ↑ G. D. Baer, ​​Technical thermodynamics, 1977 , s. 165.
  4. ↑ G. D. Baer, ​​Technical thermodynamics, 1977 , s. 166.
  5. ↑ Hvordan beskrives overgangen mellem systemets ikke-ligevægts- og ligevægtstilstande ved hjælp af ligevægtstermodynamik? Til dette formål anvendes princippet om lokal ligevægt, som er grundlaget for klassisk ikke -ligevægtstermodynamik . En ikke-ligevægtstilstand anses nemlig for at være lokal – i tid og/eller rum – ligevægt, og overgangen mellem de for os interesserede tilstande betragtes som en ligevægtsproces. For at undgå kognitiv dissonans fra fraseologiske vendinger af typen: "ligevægtsproces med overgang fra en ikke-ligevægtstilstand ...", er udtrykket " ligevægtsproces " i denne artikel erstattet af udtrykket " kvasi-statisk proces " betragtet som dets synonym .
  6. ↑ Barilovich V.A., Smirnov Yu.A., Fundamentals of technical thermodynamics, 2014 , s. 76.
  7. ↑ Dette kan altid gøres for adiabatiske og isobariske processer ( Isaev S.I. , Course of chemical thermodynamics, 1986, s. 108).
  8. ↑ Konovalov V.I., Technical thermodynamics, 2005 , s. 156.
  9. ↑ 1 2 3 Alekseev G. N., Energy and entropy, 1978 , s. 161.
  10. ↑ Erdman S.V., TPU Publishing House, 2006 , s. 34.
  11. ↑ 1 2 Kazakov et al., 2013 , s. 16.
  12. ↑ Lukanin P.V., Teknologiske energibærere af virksomheder, 2009 , s. femten.
  13. ↑ Lukanin P.V., Teknologiske energibærere af virksomheder, 2009 , s. 14-15.
  14. ↑ Mazur L.S., Technical thermodynamics and heat engineering, 2003 , s. 42.
  15. ↑ Mazur L.S., Technical thermodynamics and heat engineering, 2003 , s. 43.
  16. ↑ 1 2 Barilovich V. A., Smirnov Yu. A., Fundamentals of technical thermodynamics, 2014 , s. 48.
  17. ↑ 1 2 Mazur L.S., Technical thermodynamics and heat engineering, 2003 , s. 46.
  18. ↑ 1 2 Brodyansky V. M. et al., Exergetic method and its applications, 1988 , s. 51.
  19. ↑ 1 2 Sazhin B. S. et al., Exergy analysis of industrial installations, 2000 , s. 13-14.
  20. ↑ Isaev S.I., Course of chemical thermodynamics, 1986 , s. 108.
  21. ↑ Brodyansky V. M. et al., Exergetic method and its applications, 1988 .
  22. ↑ Brodyansky V. M., Eksergetisk metode til termodynamisk analyse, 1973 .
  23. ↑ Shargut Ya., Petela R., Exergy, 1968 .
  24. ↑ 1 2 Sazhin B. S. et al., Exergy analysis of industrial installations, 2000 , s. 6.
  25. ↑ Burdakov V.P. et al., Thermodynamics, del 2, 2009 , s. 120.
  26. ↑ Burdakov V.P. et al., Thermodynamics, del 2, 2009 , s. 118.
  27. ↑ Ændringen af ​​denne definition i tilfælde af negative værdier af eksergi udføres elementært.
  28. ↑ Alexandrov A. A., Termodynamiske grundprincipper for cyklusser af varmekraftværker, 2004 , s. 71.
  29. ↑ Afhængigt af sammenhængen betyder systemet i det følgende enten "arbejdsvæske"-undersystemet eller, som i dette underafsnit, arbejdsvæsken + energikilder / modtagere + miljø.
  30. ↑ Konovalov V.I., Technical thermodynamics, 2005 , s. 154.
  31. ↑ Arnold L. V. et al., Technical thermodynamics and heat transfer, 1979 , s. 128.
  32. ↑ 1 2 Mazur L.S., Technical thermodynamics and heat engineering, 2003 , s. 47.
  33. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 Chechetkin A. V., Zanemonets N. A., Teplotehnika, 1986 , s. 73.
  34. ↑ 1 2 Mazur L.S., Technical thermodynamics and heat engineering, 2003 , s. 48.
  35. ↑ Chechetkin A. V., Zanemonets N. A., Heat engineering, 1986 , s. 76.
  36. ↑ Kirillin V. A. et al., Technical thermodynamics, 2008 , s. 115.
  37. ↑ Alexandrov A. A., Termodynamiske grundprincipper for cyklusser af varmekraftværker, 2004 , s. 68.
  38. ↑ Konovalov V.I., Technical thermodynamics, 2005 , s. 160.
  39. ↑ Alexandrov N. E. et al., Grundlæggende om teorien om termiske processer og maskiner, del 2, 2012 , s. 67.
  40. ↑ Arnold L. V. et al., Technical thermodynamics and heat transfer, 1979 , s. 129.
  41. ↑ Konovalov V.I., Technical thermodynamics, 2005 , s. 154, 160, 276.
  42. ↑ 1 2 Aleksandrov A. A., Thermodynamic fundamentals of cycles of termal power plants, 2004 , s. 67.
  43. ↑ Kazakov et al., 2013 , s. 22.
  44. ↑ Alexandrov A. A., Termodynamiske grundprincipper for cyklusser af varmekraftværker, 2004 , s. 136.
  45. ↑ Kirillin V. A. et al., Technical thermodynamics, 2008 , s. 306.
  46. ↑ Kirillin V. A. et al., Technical thermodynamics, 2008 , s. 302.
  47. ↑ Kirillin V. A. et al., Technical thermodynamics, 2008 , s. 111-112.
  48. ↑ Kazakov et al., 2013 , s. 24.
  49. ↑ 1 2 Physical encyclopedia, v. 5, 1998 , s. 500.
  50. ↑ 1 2 3 Konovalov V.I., Technical thermodynamics, 2005 , s. 161.
  51. ↑ Kirillin V. A. et al., Technical thermodynamics, 2008 , s. 304.
  52. ↑ Alexandrov A. A., Termodynamiske grundprincipper for cyklusser af varmekraftværker, 2004 , s. 69.
  53. ↑ Sazhin B. S. et al., Exergianalyse af driften af ​​industrianlæg, 2000 , s. 17-18.
  54. ↑ Chechetkin A. V., Zanemonets N. A., Heat engineering, 1986 , s. 74.
  55. ↑ 1 2 Alexandrov N. E. et al., Grundlæggende om teorien om termiske processer og maskiner, del 2, 2012 , s. 68.
  56. ↑ Sazhin B. S. et al., Exergianalyse af driften af ​​industrianlæg, 2000 , s. 17.
  57. ↑ Shargut Ya., Petela R., Exergy, 1968 , s. 47.
  58. ↑ Alexandrov N. E. et al., Grundlæggende om teorien om termiske processer og maskiner, del 2, 2012 , s. 75.
  59. ↑ 1 2 Shargut Ya., Petela R., Exergy, 1968 , s. 233.
  60. ↑ Mazur L.S., Technical thermodynamics and heat engineering, 2003 , s. 67.
  61. ↑ Rant, 1965 .

Litteratur