Cyklotronstråling

Cyklotronstråling er elektromagnetisk stråling , der udsendes af ladede partikler, der afbøjes af et magnetfelt . Sådan stråling kaldes også magnetotronstråling .

For en enkelt elektron i feltet B bestemmes energitabet af følgende forhold:

$I\equiv {d\varepsilon _{\bot } \over dt}=-{2e^{2}u_{\bot }^{2}\omega _{c}^{2} \over 3c^ {3}}$

Hvis plasmaet er helt gennemsigtigt, er det for stråling muligt at opnå energitætheden "udsat" fra plasmaet:

$\omega _{0}\ca. {\omega _{p}^{2}\omega _{ce}^{2} \over 3\pi c^{3}}T$

I virkeligheden absorberes en del af strålingen i plasmaet. B.A. Trubnikov introducerede "F-faktoren" eller "exitfaktoren", som per definition er:

$\Phi ={W_{real} \over W_{0}}$

Til temperaturer (5 eV - 100 keV) Trubnikov B.A. i 1956 viste muligheden for at tilnærme udbyttekoefficienten med formlen:

$\Phi \approx {17({T_{e} \over m_{e}c^{2)))^{3/2}\cdot {\sqrt {{B \over e_{e}n_{ e}a}\cdot \beta \cdot \gamma }},}$

hvor er elektronladningen, er feltet inde i cylinderen, og parametrene og er dimensionsløse. Den første af dem er lig med enten 1, hvis der ikke er reflekterende vægge, eller hvis der er vægge udenfor med en reflektionskoefficient . Endelig er parameteren lig med 1, hvis længdefeltet er ensartet over snittet. Feltet i tokamak er dog inhomogent, og så er inhomogenitetsparameteren , hvor er torussens store radius i tokamak. $e_e$ $B$ $\beta$ $\gamma$ $\beta$ $\beta =1-r$ $r$ $\gamma$ $\gamma$ ${\displaystyle \gamma =1+a/R{\sqrt {T_{e}/m_{e}c^{2))))$ $R$

Cyklotronstråling

Se også