Interaktionsvisning

Den aktuelle version af siden er endnu ikke blevet gennemgået af erfarne bidragydere og kan afvige væsentligt fra den version , der blev gennemgået den 9. februar 2019; checks kræver 3 redigeringer .

Interaktionsrepræsentationen ( Dirac repræsentation ) er en af metoderne til at beskrive kvantemekaniske fænomener, foreslået af P. Dirac i 1927. Enhver operatør i interaktionsrepræsentationen opfører sig på samme måde som i Heisenberg-repræsentationen i fravær af interaktion. Enhver tilstandsvektor ændrer sig i tid, som i Schrödinger-repræsentationen med interaktionen Hamiltonian. Interaktionsrepræsentationen bruges implicit i alle almindelige problemer inden for kvantemekanik. [en]

Vi skriver Schrödinger-ligningen på formen:

i\hbar {\frac {\partial \psi _{S}(t)}{\partial t))=\venstre({\hat {H))_{0}+{\hat {H))_{ {int,S}}\right)\psi _{S}(t)

hvor

${\hat {H}}_{0}$ er Hamiltonian af ikke-interagerende felter (partikler);
${\hat {H}}_{{int,S}}$ er interaktionen Hamiltonian i Schrödinger-repræsentationen.

Lad os introducere tilstandsvektoren:

\psi _{I}(t)=e^{\frac {i{\hat {H}}_{0}t}{\hbar }}\psi _{S}(t).

Så kan enhver operator skrives som:

{\hat {A}}_{I}(t)=e^{{\frac {i{\hat {H}}_{0}t}{\hbar }}}{\hat {A}}_ {S}(t)e^{{-{\frac {i{\hat {H}}_{0}t}{\hbar }}}}

I interaktionsrepræsentationen antager Schrödinger-ligningen således formen:

i\hbar {\frac {\partial \psi _{I}(t)}{\partial t}}={\hat {H}}_{{int,I}}\psi _{I}(t)

Interaktionsvisning

Se også

Noter

Litteratur