Isotoper af tin
Den aktuelle version af siden er endnu ikke blevet gennemgået af erfarne bidragydere og kan afvige væsentligt fra den version , der blev gennemgået den 23. december 2020; checks kræver 4 redigeringer .Tinisotoper er varianter af atomer (og kerner ) af det kemiske grundstof tin , som har et andet indhold af neutroner i kernen.
Naturligt tin består af ti stabile nuklider med massetal 112 (i en blanding af 0,96% efter masse), 114 (0,66%), 115 (0,35%), 116 (14,30%), 117 (7, 61%), 118 ( 24,03 %), 119 (8,58 %), 120 (32,85 %), 122 (4,72 %) og 124 (5,94 %). For nogle af dem er dobbelt beta-henfald energimæssigt muligt , men det er endnu ikke blevet observeret eksperimentelt (2022), da den forudsagte halveringstid er meget lang (mere end 10 17 år). Den længstlevende kunstige isotop er 126 Sn, med en halveringstid på 230.000 år.
Tin har det største antal stabile isotoper blandt alle grundstoffer , hvilket skyldes, at 50 (antallet af protoner i tinkerner) er et magisk tal - det udgør en fyldt protonskal i kernen og øger derved bindingsenergien og kernens stabilitet. Der kendes to dobbeltmagiske isotoper af tin, begge er radioaktive, da de er langt fra beta-stabilitetsbåndet: neutronmangel 100 Sn ( Z = N = 50 ) og neutronrig 132 Sn ( Z = 50 , N = 82 ).
Tinisotoperne 117Sn og 119Sn er Mössbauer-isotoper og bruges i gammaresonansspektroskopi .
Tin isotop tabel
| Nuklid symbol |
Z ( p ) | N( n ) | Isotopmasse [1] ( a.u.m. ) |
Halveringstid [ 2] (T 1/2 ) |
Decay kanal | Forfaldsprodukt | Spin og paritet af kernen [2] |
Isotopens udbredelse i naturen |
Vifte af ændringer i isotopoverflod i naturen |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Excitationsenergi | |||||||||
| 99 sn | halvtreds | 49 | 98.94933(64)# | 5# ms | 9/2+# | ||||
| 100 sn | halvtreds | halvtreds | 99,93904(76) | 1,1(4) s [0,94(+54-27) s] |
β + (83 %) | 100 in | 0+ | ||
| β + , p (17 %) | 99 CD | ||||||||
| 101 sn | halvtreds | 51 | 100,93606(32)# | 3, stk. 1 med | β + | 101 Ind | 5/2+# | ||
| β + , p (sjælden) | 100 cd | ||||||||
| 102 sn | halvtreds | 52 | 101,93030(14) | 4.5(7) s | β + | 102 Ind | 0+ | ||
| β + , p (sjælden) | 101 CD | ||||||||
| 102mSn _ | 2017(2) keV | 720(220) ns | (6+) | ||||||
| 103 sn | halvtreds | 53 | 102.92810(32)# | 7,0(6) s | β + | 103 Ind | 5/2+# | ||
| β + , p (sjælden) | 102 CD | ||||||||
| 104 sn | halvtreds | 54 | 103.92314(11) | 20.8(5) s | β + | 104 Ind | 0+ | ||
| 105 sn | halvtreds | 55 | 104.92135(9) | 34(1) s | β + | 105 Ind | (5/2+) | ||
| β + , p (sjælden) | 104 CD | ||||||||
| 106 sn | halvtreds | 56 | 105.91688(5) | 115(5) s | β + | 106 i | 0+ | ||
| 107 sn | halvtreds | 57 | 106.91564(9) | 2,90(5) min | β + | 107 Ind | (5/2+) | ||
| 108 sn | halvtreds | 58 | 107.911925(21) | 10.30(8) min | β + | 108 Ind | 0+ | ||
| 109 sn | halvtreds | 59 | 108.911283(11) | 18,0(2) min | β + | 109 i | 5/2(+) | ||
| 110 sn | halvtreds | 60 | 109,907843(15) | 4.11(10) h | EZ | 110 ind | 0+ | ||
| 111 sn | halvtreds | 61 | 110.907734(7) | 35,3(6) min | β + | 111 Ind | 7/2+ | ||
| 111mSn _ | 254,72(8) keV | 12,5(10) µs | 1/2+ | ||||||
| 112 sn | halvtreds | 62 | 111.904818(5) | stabil [ca. en] | 0+ | 0,0097(1) | |||
| 113 sn | halvtreds | 63 | 112.905171(4) | 115,09(3) dage | β + | 113 Ind | 1/2+ | ||
| 113mSn _ | 77,386(19) keV | 21,4(4) min | IP (91,1 %) | 113 sn | 7/2+ | ||||
| β + (8,9 %) | 113 Ind | ||||||||
| 114 sn | halvtreds | 64 | 113.902779(3) | stabil | 0+ | 0,0066(1) | |||
| 114mSn _ | 3087,37(7) keV | 733(14) ns | 7− | ||||||
| 115 sn | halvtreds | 65 | 114.903342(3) | stabil | 1/2+ | 0,0034(1) | |||
| 115m1Sn _ | 612,81(4) keV | 3,26(8) µs | 7/2+ | ||||||
| 115m2 sn | 713,64(12) keV | 159(1) µs | 11/2− | ||||||
| 116 sn | halvtreds | 66 | 115.901741(3) | stabil | 0+ | 0,1454(9) | |||
| 117 sn | halvtreds | 67 | 116.902952(3) | stabil | 1/2+ | 0,0768(7) | |||
| 117m1Sn _ | 314,58(4) keV | 13,76(4) dage | IP | 117 sn | 11/2− | ||||
| 117m2 sn | 2406,4(4) keV | 1,75(7) µs | (19/2+) | ||||||
| 118 sn | halvtreds | 68 | 117.901603(3) | stabil | 0+ | 0,2422(9) | |||
| 119 sn | halvtreds | 69 | 118.903308(3) | stabil | 1/2+ | 0,0859(4) | |||
| 119m1Sn _ | 89,531(13) keV | 293,1(7) dage | IP | 119 sn | 11/2− | ||||
| 119m2 sn | 2127,0(10) keV | 9,6(12) µs | (19/2+) | ||||||
| 120 sn | halvtreds | 70 | 119.9021947(27) | stabil | 0+ | 0,3258(9) | |||
| 120m1Sn _ | 2481,63(6) keV | 11,8(5) µs | (7-) | ||||||
| 120m2 sn | 2902,22(22) keV | 6,26(11) µs | (10+)# | ||||||
| 121 sn | halvtreds | 71 | 120.9042355(27) | 27.03(4) kl | β - | 121 Sb | 3/2+ | ||
| 121m1Sn _ | 6,30(6) keV | 43,9(5) år | IP (77,6 %) | 121 sn | 11/2− | ||||
| β - (22,4 %) | 121 Sb | ||||||||
| 121m2 sn | 1998.8(9) keV | 5,3(5) µs | (19/2+)# | ||||||
| 121m3 sn | 2834,6(18) keV | 0,167(25) µs | (27/2-) | ||||||
| 122 sn | halvtreds | 72 | 121.9034390(29) | stabil [ca. 2] | 0+ | 0,0463(3) | |||
| 123 sn | halvtreds | 73 | 122.9057208(29) | 129,2(4) dage | β - | 123 Sb | 11/2− | ||
| 123m1Sn _ | 24,6(4) keV | 40,06(1) min | β - | 123 Sb | 3/2+ | ||||
| 123m2 sn | 1945,0(10) keV | 7,4(26) µs | (19/2+) | ||||||
| 123m3Sn _ | 2153,0(12) keV | 6 µs | (23/2+) | ||||||
| 123m4 sn | 2713,0(14) keV | 34 µs | (27/2-) | ||||||
| 124 sn | halvtreds | 74 | 123.9052739(15) | stabil (>10 17 år) [ca. 3] | 0+ | 0,0579(5) | |||
| 124m1Sn _ | 2204,622(23) keV | 0,27(6) µs | 5- | ||||||
| 124m2 sn | 2325,01(4) keV | 3,1(5) µs | 7− | ||||||
| 124m3Sn _ | 2656,6(5) keV | 45(5) µs | (10+)# | ||||||
| 125 sn | halvtreds | 75 | 124.9077841(16) | 9,64(3) dage | β - | 125 Sb | 11/2− | ||
| 125mSn _ | 27,50(14) keV | 9,52(5) min | β - | 125 Sb | 3/2+ | ||||
| 126 sn | halvtreds | 76 | 125.907653(11) | 2.30(14)⋅10 5 år | β - (66,5 %) | 126m2 Sb | 0+ | ||
| β - (33,5 %) | 126m1Sb _ | ||||||||
| 126m1Sn _ | 2218,99(8) keV | 6,6(14) µs | 7− | ||||||
| 126m2 sn | 2564,5(5) keV | 7,7(5) µs | (10+)# | ||||||
| 127 sn | halvtreds | 77 | 126.910360(26) | 2.10(4) h | β - | 127 Sb | (11/2-) | ||
| 127mSn _ | 4,7(3) keV | 4,13(3) min | β - | 127 Sb | (3/2+) | ||||
| 128 sn | halvtreds | 78 | 127,910537(29) | 59,07(14) min | β - | 128 Sb | 0+ | ||
| 128mSn _ | 2091,50(11) keV | 6.5(5) s | IP | 128 sn | (7-) | ||||
| 129 sn | halvtreds | 79 | 128.91348(3) | 2,23(4) min | β - | 129 Sb | (3/2+)# | ||
| 129mSn _ | 35,2(3) keV | 6,9(1) min | β - (99,99 %) | 129 Sb | (11/2-)# | ||||
| IP (0,002 %) | 129 sn | ||||||||
| 130 sn | halvtreds | 80 | 129,913967(11) | 3,72(7) min | β - | 130 Sb | 0+ | ||
| 130m1Sn _ | 1946,88(10) keV | 1,7(1) min | β - | 130 Sb | (7-)# | ||||
| 130m2 sn | 2434,79(12) keV | 1,61(15) µs | (10+) | ||||||
| 131 sn | halvtreds | 81 | 130,917000(23) | 56,0(5) s | β - | 131 Sb | (3/2+) | ||
| 131m1Sn _ | 80(30)# keV | 58.4(5) s | β - (99,99 %) | 131 Sb | (11/2-) | ||||
| IP (0,0004 %) | 131 sn | ||||||||
| 131m2 sn | 4846,7(9) keV | 300(20) ns | (19/2− til 23/2−) | ||||||
| 132 sn | halvtreds | 82 | 131.917816(15) | 39,7(8) s | β - | 132 Sb | 0+ | ||
| 133 sn | halvtreds | 83 | 132.92383(4) | 1.45(3) s | β - (99,97 %) | 133 Sb | (7/2-)# | ||
| β − , n (0,0294 %) | 132 Sb | ||||||||
| 134 sn | halvtreds | 84 | 133,92829(11) | 1.050(11) s | β - (83 %) | 134 Sb | 0+ | ||
| β − , n (17 %) | 133 Sb | ||||||||
| 135 sn | halvtreds | 85 | 134.93473(43)# | 530(20) ms | β - | 135 Sb | (7/2-) | ||
| β − , n | 134 Sb | ||||||||
| 136 sn | halvtreds | 86 | 135.93934(54)# | 0,25(3) s | β - | 136 Sb | 0+ | ||
| β − , n | 135 Sb | ||||||||
| 137 sn | halvtreds | 87 | 136,94599(64)# | 190(60) ms | β - | 137 Sb | 5/2-# | ||
| 138 sn | halvtreds | 88 | 137.951840(540)# | 140 ms +30-20 | β - | 138 Sb | |||
| 138mSn _ | 1344(2) keV | 210(45) ns | |||||||
| 139 sn | halvtreds | 89 | 137.951840(540)# | 130 ms | β - | 139 Sb | |||
- ↑ Teoretisk set kan den gennemgå dobbelt elektronindfangning i 112 Cd.
- ↑ Teoretisk set kan den gennemgå dobbelt beta-henfald i 122 Te.
- ↑ Teoretisk set kan den gennemgå dobbelt beta-henfald i 124 Te.
Forklaringer til tabellen
- Isotopoverflod er givet for de fleste naturlige prøver. For andre kilder kan værdierne variere meget.
- Indeksene 'm', 'n', 'p' (ved siden af symbolet) angiver de exciterede isomere tilstande af nuklidet.
- Symboler med fed skrift angiver stabile nedbrydningsprodukter. Symbolerne i fed kursiv angiver radioaktive henfaldsprodukter, der har halveringstid sammenlignelig med eller større end Jordens alder og derfor til stede i den naturlige blanding.
- Værdier markeret med en hash (#) er ikke afledt af eksperimentelle data alene, men er (i det mindste delvist) estimeret ud fra systematiske tendenser i tilstødende nuklider (med samme Z- og N -forhold ). Usikkerhedsspin og/eller paritetsværdier er angivet i parentes.
- Usikkerhed er angivet som et tal i parentes, udtrykt i enheder af det sidste signifikante ciffer, betyder én standardafvigelse (med undtagelse af mængden og standardatommassen af en isotop ifølge IUPAC -data , for hvilken en mere kompleks definition af usikkerhed er Brugt). Eksempler: 29770,6(5) betyder 29770,6 ± 0,5; 21,48(15) betyder 21,48 ± 0,15; −2200,2(18) betyder −2200,2 ± 1,8.
Noter
- ↑ Data fra Wang M. , Audi G. , Kondev FG , Huang WJ , Naimi S. , Xu X. The Ame2016 atomic mass evaluation (I). evaluering af inputdata; og justeringsprocedurer (engelsk) // Chinese Physics C. - 2016. - Vol. 41 , udg. 3 . - P. 030002-1-030002-344 . - doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030002 .
- ↑ 1 2 Data givet efter Kondev FG , Wang M. , Huang WJ , Naimi S. , Audi G. Nubase2020-evalueringen af nukleare egenskaber // Chinese Physics C. - 2021. - Bd. 45 , iss. 3 . - P. 030001-1-030001-180 . - doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
| isotoper | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||