Isotoper af neon

Den aktuelle version af siden er endnu ikke blevet gennemgået af erfarne bidragydere og kan afvige væsentligt fra den version , der blev gennemgået den 3. januar 2020; checks kræver 5 redigeringer .

Isotoper af neon er varianter af atomer (og kerner ) af det kemiske grundstof neon , som har et andet indhold af neutroner i kernen. Der er tre stabile neonnuklider : 20 Ne ( isotopoverflod 90,48 %), 21 Ne (0,27 %) og 22 Ne (9,25 %) . Lys 20 Ne dominerer overalt.

I mange alfa-aktive mineraler er det relative indhold af tung 21 Ne og 22 Ne titusinder og hundredvis af gange større end deres indhold i luften. Dette skyldes det faktum, at hovedmekanismerne for dannelsen af ​​disse isotoper er nukleare reaktioner, der opstår under bombardementet af kerner af aluminium , natrium , magnesium og silicium af nedbrydningsprodukterne af kerner af tunge elementer. Derudover forekommer lignende reaktioner i jordskorpen og atmosfæren under påvirkning af kosmisk stråling. Så for eksempel, når man bombarderer magnesiumnuklider 24 Mg og 25 Mg med neutroner, opnås neonnuklider 21 Ne og 22 Ne hhv. :

En række uproduktive nukleare reaktioner er også blevet registreret [2] , hvor 21 Ne og 22 Ne dannes - dette er indfangning af alfapartikler af kerner af tung oxygen 18 O og fluor 19 F:

Kilden til lysnuklidet 20 Ne, som dominerer på Jorden , er endnu ikke fastlagt.

Det menes, at neon i det ydre rum også overvejende er repræsenteret af lysnukliden 20 Ne. En masse 21 Ne og 22 Ne findes i meteoritter , men disse nuklider dannes formodentlig i selve meteoritterne under påvirkning af kosmiske stråler under deres vandringer i universet.

Ud over de tre stabile neonnuklider kendes mindst seksten mere ustabile. Den længstlevende af disse er 24 Ne med en halveringstid på 3,38 minutter.

Neon isotop tabel

Nuklid symbol
Z ( p ) N( n ) Isotopmasse [3]
( a.u.m. )
Halveringstid
[
4]
(T 1/2 )
Decay kanal Forfaldsprodukt Spin og paritet
af kernen [4]
Isotopens udbredelse
i naturen
Vifte af ændringer i isotopoverflod i naturen
Excitationsenergi
femten
[
5]
ti 5 15.043 170±(70) (770 ± (300))⋅10 -24  s
[ 590 ± (230) keV ]
2 p 13
O
(3/2-)
16
Ne
ti 6 16.025 751±(22) > 5,7⋅10 -21  s
[< 80 keV
2 p fjorten
O
0+
17
Ne
ti 7 17,0 177 140 ± (4) 109,2±(6)ms β + p ( 94,4 ± (2,9) % ) 16
O
1/2−
β + α ( 3,51 ± (1) % ) 13
N
β + ( 2,1 ± (2,9) % ) 17
F
β + pα ( 0,014 ± (4) % ) 12
C
atten
Ne
ti otte 18,0 057 087 ± (4) 1664,20±(47)ms β + atten
F
0+
19
Ne
ti 9 19,00 188 091 ± (17) 17,2569±(19) s β + 19
F
1/2+
tyve
Ne
ti ti 19,9 924 401 753 ± (16) stabil 0+ 0,9048(3) [ 0,8847 , 0,9051 ]
21
Ne
ti elleve 20,99 384 669 ± (4) stabil 3/2+ 0,0027±(1) [ 0,0027 , 0,0171 ]
22
Ne
ti 12 21.991 385 114 ± (19) stabil 0+ 0,0925±(3) [ 0,0920 , 0,0996 ]
23
Ne
ti 13 22,99 446 691 ± (11) 37,15 ± (3) s β - 23
Na
5/2+
24
Ne
ti fjorten 23,9 936 106 ± (6) 3,38±(2) min β - 24m
Na
0+
25
Ne
ti femten 24.997 810±(30) 602±(8)ms β - 25
Na
1/2+
26
Ne
ti 16 26.000 516±(20) 197 ± (2) ms β - ( 99,87 ± (3) % ) 26
Na
0+
β − n ( 0,13 ± (3) % ) 25
Na
27
Ne
ti 17 27.007 570±(100) 30,9 ± (1,1) ms β - ( 98,0 ± (5) % ) 27
Na
(3/2+)
β − n ( 2,0 ± (5) % ) 26
Na
β − 2n? [n 1] 25
Na
 ?
28
Ne
ti atten 28.012 130±(140) 18,8±(2)ms β − ( 84,3 ± (1,1) % ) 28
Na
0+
β − n ( 12 ± (1) % ) 27
Na
β − 2n ( 3,7 ± (5) % ) 26
Na
29
Ne
ti 19 29.019 750±(160) 14,7±(4)ms β − ( 68,0 ± (5,1) % ) 29
Na
(3/2-)
β − n ( 28 ± (5) % ) 28
Na
β − 2n ( 4 ± (1) % ) 27
Na
tredive
Ne
ti tyve 30.024 990±(270) 7,22±(18)ms β − ( 78,1 ± (4,6) % ) tredive
Na
0+
β − n ( 13 ± (4) % ) 29
Na
β − 2n ( 8,9 ± (2,3) % ) 28
Na
31
Ne
ti 21 31.033 470 ± (290) 3,4±(8)ms β - 31
Na
(3/2-)
β − n? [n 1] tredive
Na
 ?
β − 2n? [n 1] 29
Na
 ?
32
Ne
ti 22 32,039720±(540) # 3,5±(9)ms β - 32
Na
0+
β − n? [n 1] 31
Na
 ?
β − 2n? [n 1] tredive
Na
 ?
33
Ne
ti 23 33,049520±(640) # < 260 ns n? [n 1] 32
Ne
7/2-#
34
Ne
ti 24 34,056730±(550) # 2 ms # [> 1,5 µs ] β−  ? _ [n 1] 34
Na
0+
β − 2n? [n 1] 32
Ne
 ?
β − n? [n 1] 33
Ne
 ?
  1. 1 2 3 4 5 6 7 8 9 Denne henfaldskanal er blevet teoretisk foreslået, men er ikke blevet observeret eksperimentelt.

Forklaringer til tabellen

Noter

  1. Finkelstein D.N. Kapitel IV. Inerte gasser på Jorden og i rummet // Inerte gasser . - Ed. 2. - M. : Nauka, 1979. - S. 83. - 200 s. - ("Videnskabelige og tekniske fremskridt"). - 19.000 eksemplarer.
  2. Data baseret på Meng Wang , Huang WJ , Kondev FG , Audi G. , Naimi S. The Ame2020 atomic mass evaluation (II). Tabeller, grafer og referencer  (engelsk)  // Chinese Physics C. - 2021. - Vol. 43 , udg. 3 . - P. 030003-1-030003-512 . - doi : 10.1088/1674-1137/abddaf .
  3. 1 2 Data givet efter Kondev FG , Wang M. , Huang WJ , Naimi S. , Audi G. Nubase2020-evalueringen af ​​nukleare egenskaber  // Chinese Physics  C. - 2021. - Bd. 45 , iss. 3 . - P. 030001-1-030001-180 . - doi : 10.1088/1674-1137/abddae .Åben adgang
  4. Wamers, F.; Marganiec, J.; Aksouh, F.; Aksyutina, Yu.; Alvarez-Pol, H.; Aumann, T.; Beceiro-Novo, S.; Boretzky, K.; Borge, M. J. G.; Chartier, M.; Chatillon, A.; Chulkov, L.V.; Cortina-Gil, D.; Emling, H.; Ershova, O.; Fraile, L.M.; Fynbo, H.O.U.; Galaviz, D.; Geissel, H.; Heil, M.; Hoffmann, D. H. H.; Johansson, H.T.; Johnson, B.; Karagiannis, C.; Kiselev, O. A.; Kratz, J.V.; Kulessa, R.; Kurz, N.; Langer, C.; Lantz, M.; LeBleis, T.; Lemon, R.; Litvinov, Yu. EN.; Mahata, K.; Muntz, C.; Nilsson, T.; Nociforo, C.; Nyman, G.; Ott, W.; Panin, V.; Paschalis, S.; Perea, A.; Plag, R.; Reifarth, R.; Richter, A.; Rodriguez-Tajes, C.; Rossi, D.; Riisager, K.; Savran, D.; Schrieder, G.; Simon, H.; Stroth, J.; Summerer, K.; Tengblad, O.; Weick, H.; Wimmer, C.; Zhukov, M. V. (4. april 2014). "Første observation af den ubundne nucleus 15 Ne" (PDF) . Fysiske anmeldelsesbreve . 112 (13): 132502. DOI : 10.1103/PhysRevLett.112.132502 - via APS.